Nr 1 - ITME

More documents

Recommendations

Info

Warstwty proszkowe SnO 2 nanoszone metodą eksplozcji elektrycznej elektrycznych z podłączonym na zewnątrz ogniwem elektrycznym i mikroamperomierzem. Bezpośrednio nad płytką znajdowała się spirala grzejna. Zmieniając powoli temperaturę płytki, mierzono wartość przepływającego przez nią prądu. Na tej podstawie określano przewodność elektryczną warstwy. Wykorzystując odpowiednio krany K 1, K 2 i K 3 napełniano komorę powietrzem o ciśnieniu 700 hPa, odpompowano ją do wstępnej próżni (~10 -2 hPa) oraz napełniano tlenkiem węgla również do ciśnienia 700 hPa, przeprowadzając każdorazowo wspomniane pomiary. Wyniki przedstawiono w Tab. 1 oraz na wykresach (Rys. 9), gdzie oznaczono przez I po ,I pr ,I CO prąd przepływający przez warstwę umieszczoną odpowiednio w powietrzu, w próżni i w tlenku węgla, natomiast przez σ po , σ pr , σ CO – odpowiednio przewodność elektryczną tej warstwy we wspomnianych atmosferach. Tabela 1. Stabelaryzowane wyniki pomiarów. Table 1. Tabulated measurement results. T [ o C] 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200 220 240 I po [μA] 6 9 11 17 24 39 57 83 117 157 172 197 σ po [mS] 0,004 0,006 0,008 0,012 0,017 0,027 0,040 0,058 0,082 0,110 0,120 0,138 I pr [μA] 7 11 17 27 41 57 87 126 167 257 216 346 σ pr [mS] 0,005 0,008 0,012 0,019 0,029 0,040 0,062 0,088 0,117 0,180 0,221 0,242 I CO [μA] 7 17 29 49 73 103 173 312 402 443 458 472 σ CO [mS] 0,005 0,012 0,020 0,034 0,051 0,072 0,121 0,218 0,281 0,310 0,320 0,330 Na przedstawionych wykresach widoczny jest wyraźny wpływ efektów zjawisk fizycznych opisanych we Wstępie. W przypadku atmosfery powietrza zawierającej duże ilości tlenu, występujące zjawisko pułapkowania elektronów spowodowało obniżenie przewodnictwa elektrycznego warstwy w stosunku do przewodnictwa w próżni. Wraz ze wzrostem temperatury część atomów tlenu z warstwy została uwolniona i jej przewodność elektryczna wzrosła, ale do warstwy przenikały atomy tlenu z powietrza i przy dalszym wzroście temperatury zbliżono do równowagi przejawiającej się spadkiem nachylenia krzywej. Zjawisko uwalniania tlenu z warstwy przy wzroście temperatury zachodziło znacznie intensywniej w próżni (przy braku możliwości powrotu opuszczających atomów tlenu). Jednak największy wzrost przewodności zaobserwowano w atmosferze tlenku węgla który penetrując warstwę zabierał z niej tlen. 34
J. Kubicki, M. Kwaśny Rys. 9. Wykresy zależności przewodności elektrycznej od temperatury dla: CO - ∆, próżni (~ 10 -2 hPa) - о, powietrza - ◊. Fig. 9. Graphs for dependence of electrical conductivity on temperature for: CO - ∆, vacuum (~ 10 -2 hPa) - о, air - ◊ 4. PODSUMOWANIE W wyniku przeprowadzonych eksperymentów otrzymano warstwy proszkowe na niewielkich powierzchniach różnych materiałów. Nanoszenie warstw zachodziło impulsowo w czasie pomijalnym w porównaniu z czasem przygotowania próbek i ustawiania procesu. Przeprowadzając pomiary przewodności elektrycznej otrzymanych próbek w atmosferze różnych gazów w podwyższonych temperaturach stwierdzono duże możliwości aplikacyjne otrzymanych warstw jako elementów aktywnych sensorów chemicznych. Zaprezentowaną metodę nanoszenia warstw można wykorzystać również do innych aplikacji, gdyż przy jej pomocy można nanosić dowolne materiały proszkowe. Ciekawych efektów można się spodziewać poddając je dodatkowej obróbce laserowej lub plazmowej. Warto również zastanowić się nad wykorzystaniem opisanej metody do takich celów jak wykonywanie elektrod ogniw elektrycznych czy warstw diamentowych. Należy zauważyć, że stosunkowo 35
Page 1 and 2: MATERIAŁY ELEKTRONICZNE 2008, T. 3
Page 3 and 4: transverse (TO) and longitudinal (L
Page 5 and 6: M. Boniecki PL ISSN 0209-0058 MATER
Page 7 and 8: M. Boniecki duża w porównaniu z s
Page 9 and 10: M. Boniecki Ponieważ dyfuzja katio
Page 11 and 12: M. Boniecki Tabela 2. Wybrane metod
Page 13 and 14: M. Boniecki 4. WYNIKI POMIARÓW 4.1
Page 15 and 16: M. Boniecki Rys. 4. Zależność Ar
Page 17 and 18: M. Boniecki szeregu (wystarczało 3
Page 19 and 20: M. Boniecki (a) (b) Rys. 7. Przekr
Page 21 and 22: M. Boniecki Równanie Arrheniusa wy
Page 23 and 24: M. Boniecki δ = 1×10 -9 e m. Poni
Page 25 and 26: M. Boniecki [21] Lindner R., AAkers
Page 27 and 28: J. Kubicki, M. Kwaśny PL ISSN 0209
Page 29 and 30: J. Kubicki, M. Kwaśny Rys.1. Schem
Page 31 and 32: J. Kubicki, M. Kwaśny ładowany ko
Page 33: J. Kubicki, M. Kwaśny Rys. 7. Wido
Page 37 and 38: J. Kubicki, M. Kwaśny SUMMARY Orig
Page 39 and 40: M. Możdżonek, B. Piątkowski, A.
Page 49 and 50: I. Kujawa, A. Filipowski, D. Pysz,
Page 71 and 72: M. Pawłowski przebicie oraz bardzo
Page 73 and 74: M. Pawłowski realizację techniczn
Page 75 and 76: M. Pawłowski Mimo tych zabiegów o
Page 77 and 78: M. Pawłowski wienia kierunku pola
Page 79 and 80: M. Pawłowski heksagonalnych. Zgodn
Page 81 and 82: M. Pawłowski Również w tej prób
Page 83 and 84: M. Pawłowski wartości te dobrze z
Page 85 and 86:
M. Pawłowski 4H - A B C B, 6H - A
show all

Nr 1 - ITME

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?