Elementy obwodów prądu stałego
Elementy obwodów prądu stałego
Elementy obwodów prądu stałego
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Elektrotechnika podstawowa 41<br />
ROZDZIAŁ 3<br />
<strong>Elementy</strong> <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
Na początku objaśniono konwencje strzałkowania <strong>prądu</strong> i napięcia w elementach obwodu oraz<br />
przypomniano prawa fizyczne dotyczące <strong>obwodów</strong> elektrycznych.<br />
Podstawowymi elementami <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> są idealne źródła napięciowe i prądowe oraz<br />
rezystory liniowe i rożnego rodzaju rezystory nieliniowe. Cechy elementów są wyrażane analitycznie<br />
– wzorami, albo graficznie – poprzez charakterystyki statyczne prądowo-napięciowe lub napięciowo-prądowe.<br />
Dla rezystorów nieliniowych definiuje się pojęcia rezystancji statycznej i dynamicznej.<br />
Gałęzie obwodu pełnią role generatorów („wydajników”) bądź odbiorników mocy elektrycznej,<br />
zależnie od zwrotów <strong>prądu</strong> i napięcia względem zacisków. Trzeba to mieć na uwadze przy sporządzaniu<br />
bilansu mocy obwodu.<br />
Istotnych informacji dostarcza analiza prostych układów, utworzonych z idealnych elementów, a<br />
mianowicie: rzeczywistego źródła napięciowego i rzeczywistego źródła prądowego (charakterystyki,<br />
sprawność, dopasowanie), źródeł powstałych z połączenia kilku źródeł (parametry źródeł zastępczych),<br />
linii zasilającej odbiornik (spadek napięcia, strata mocy), dzielnika napięcia i dzielnika <strong>prądu</strong><br />
(reguły podziału).<br />
Możliwe są zamiany rzeczywistych źródeł – napięciowego na prądowe albo prądowego na napięciowe,<br />
przy czym jest to zabiegi czysto obliczeniowe, dotyczące równoważności wielkości zaciskowych<br />
(napięć oraz prądów na zaciskach).
42<br />
Elektrotechnika podstawowa<br />
Oznaczenia wielkości występujących w rozdziale 3<br />
C<br />
e<br />
E<br />
G<br />
G w<br />
i<br />
i gen<br />
i odb<br />
I<br />
I gen<br />
I odb<br />
I z<br />
I źr<br />
∆I<br />
l<br />
L<br />
p<br />
p gen<br />
p odb<br />
P<br />
P gen<br />
P odb<br />
∆P<br />
∆p %<br />
R<br />
R dyn<br />
R L<br />
R s<br />
R w<br />
S<br />
t<br />
u<br />
u gen<br />
u odb<br />
U<br />
U gen<br />
U odb<br />
U 0<br />
∆U<br />
∆u %<br />
x<br />
γ<br />
η<br />
pojemność elektryczna<br />
napięcie źródłowe<br />
stałe napięcie źródłowe<br />
konduktancja (przewodność elektryczna)<br />
konduktancja wewnętrzna źródła prądowego<br />
prąd<br />
prąd „generatorowy”<br />
prąd „odbiornikowy”<br />
prąd stały<br />
stały prąd „generatorowy”<br />
stały prąd „odbiornikowy”<br />
prąd zwarcia gałęzi aktywnej (źródła)<br />
prąd źródłowy<br />
zmiana (przyrost) <strong>prądu</strong><br />
długość przewodu<br />
indukcyjność<br />
moc<br />
moc „generatorowa”<br />
moc „odbiornikowa”<br />
stała moc<br />
stała moc „generatorowa”<br />
stała moc „odbiornikowa”<br />
strata mocy w źródle lub linii <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
procentowa strata mocy w linii <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
rezystancja (opór elektryczny)<br />
rezystancja dynamiczna (różniczkowa)<br />
rezystancja linii<br />
rezystancja statyczna<br />
rezystancja wewnętrzna źródła napięciowego<br />
pole przekroju przewodu linii<br />
czas<br />
napięcie<br />
napięcie „generatorowe”<br />
napięcie „odbiornikowe”<br />
napięcie stałe<br />
stałe napięcie „generatorowe”<br />
stałe napięcie „odbiornikowe”<br />
napięcie stanu jałowego<br />
zmiana (przyrost) napięcia; spadek napięcia w linii <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
procentowy spadek napięcia w linii <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
odległość (od początku linii)<br />
przewodność właściwa (konduktywność) przewodu<br />
sprawność<br />
Literatura do rozdziału 3<br />
[1], [2], [4], [6]
3. <strong>Elementy</strong> <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> 43<br />
Wykład V. ELEMENTY UKŁADÓW I OBWODÓW ELEKTRYCZNYCH<br />
Podstawowe elementy funkcjonalne i schemat obwodu elektrycznego<br />
Obwód elektryczny jest zbiorem elementów, połączonych ze sobą przewodami w taki sposób, że<br />
możliwy jest przepływ <strong>prądu</strong> elektrycznego. Obwody elektryczne można przedstawiać na dwa sposoby<br />
– w tzw. ujęciach: zaciskowym i sieciowym.<br />
Elementami obwodu w ujęciu zaciskowym są struktury o określonej liczbie zacisków: dwójniki,<br />
trójniki, czwórniki, wielobiegunniki, wielowrotniki. Właściwości elementów obwodu są opisywane<br />
przez zależności między ich wielkościami zaciskowymi, tj. prądami i napięciami wybranych par zacisków.<br />
Struktury wewnętrzne elementów obwodu mają znaczenie drugorzędne, mówiąc poglądowo:<br />
stanowią „czarne skrzynki”.<br />
Elementami obwodu w ujęciu sieciowym są struktury tworzone w określony sposób z elementów<br />
podstawowych, którymi są: idealne źródła napięciowe, idealne źródła prądowe, rezystancje, pojemności<br />
i indukcyjności. Źródła to główny czynnik motoryczny w obwodzie (wymuszający ruch ładunków<br />
elektrycznych). Rezystancje to elementy rozpraszające energię. Pojemności i indukcyjności to<br />
elementy magazynujące energię (w polu elektrycznym kondensatorów oraz w polu magnetycznym<br />
cewek indukcyjnych). Terminy: dwójniki i trójniki, występują również w ujęciu sieciowym jako nazwy<br />
układów o 2 i 3 zaciskach. Wymienione elementy podstawowe to najprostsze dwójniki.<br />
Równania wiążące napięcie i prąd elementów podstawowych: rezystancji R, pojemności C i indukcyjności<br />
L (definicja indukcyjności będzie podana później), są następujące:<br />
i R<br />
R<br />
u R<br />
u<br />
= R ⋅<br />
R i R<br />
i<br />
C<br />
du<br />
= C ⋅<br />
dt<br />
C<br />
diL<br />
= L ⋅<br />
dt<br />
Stałe wartości parametrów R, C i L znamionują elementy liniowe. Obiekty zbudowane z elementów<br />
skupionych, liniowych i stacjonarnych tworzą klasę układów SLS, których badaniu poświęcona jest<br />
zasadnicza część teorii <strong>obwodów</strong>.<br />
Odwzorowaniem struktury połączeń elementów występujących<br />
w obwodzie elektrycznym jest schemat elektryczny (rys. obok).<br />
<strong>Elementy</strong> przedstawia się używając ustalonych normami symboli<br />
graficznych i literowych . Linie między elementami traktuje<br />
się jako połączenia bezoporowe – o ile nie symbolizują<br />
umownie jakichś elementów, opisanych symbolami literowymi<br />
lub danymi liczbowymi (uproszczenie wyższego stopnia).<br />
i C<br />
C<br />
u C<br />
Obwód z połączonymi szeregowo:<br />
źródłem napięciowym e(t)<br />
i elementami pasywnymi R, L, C<br />
<strong>Elementy</strong> aktywne i pasywne. Strzałkowanie generatorowe i odbiornikowe<br />
<strong>Elementy</strong> obwodu dzielą się na aktywne i pasywne. Ogólnie, przez aktywność bądź pasywność elementu<br />
rozumie się jego zdolność bądź niezdolność do wydania energii elektrycznej większej od<br />
pobranej w przeszłości. Chodzi o bilans energii elementu względem reszty obwodu w długim przedziale<br />
czasu. Podział elementów obwodu elektrycznego na aktywne i pasywne nie przesądza więc o<br />
tym, czy – w pewnej chwili – dany element wydaje energię elektryczną do obwodu, czy też ją z niego<br />
pobiera. W określonej sytuacji, element aktywny może z obwodu energię pobierać, a element<br />
pasywny (nie każdy, co prawda, i tylko w ograniczonym czasie) może zwracać do obwodu energię<br />
wcześniej z niego pobraną. <strong>Elementy</strong> magazynujące nie mogą jednak dostarczyć do obwodu energii<br />
większej od tej, jaką wcześniej z niego przejęły, więc zalicza się je do elementów pasywnych.<br />
Źródła wytwarzają energię elektryczną poprzez zamianę na nią różnego rodzaju nieelektrycznych<br />
nośników energii ewentualnie energii elektrycznej o innych parametrach. Źródła czerpią energię z<br />
otoczenia i oddają do obwodu, ale w określonych konfiguracjach mogą też energię z obwodu elektrycznego<br />
pobierać a oddawać do otoczenia (procesy przemian energii przebiegają wtedy w prze-<br />
i L<br />
L<br />
u L<br />
u<br />
L<br />
R L C<br />
e(t)
44<br />
Wykład V<br />
ciwnym kierunku, ale nie muszą być zwierciadlanym odbiciem cyklu wytwarzania energii elektrycznej).<br />
Jeśli ta „odwrotna” sytuacja jest normalnym stanem pracy elementu aktywnego, to wtedy<br />
nazywa się go odbiornikiem aktywnym.<br />
Przejmowanie energii ruchu ładunków zachodzi w rezystancjach, gdzie jest ona w całości rozpraszana<br />
po zamianie na ciepło (wyłączając z rozważań procesy elektrochemiczne, w których zasadnicza<br />
część pobranej energii powiększa energię chemiczną elementu), oraz w pojemnościach, gdzie<br />
pobrana energia gromadzi się w polu elektrycznym, i w indukcyjnościach, gdzie gromadzi się w<br />
polu magnetycznym. Energia zmagazynowana w pojemności lub indukcyjności uczestniczy czynnie<br />
w dalszych przemianach, stosownie do zmian zachodzących w obwodzie.<br />
Rola generatora („wydajnika”) bądź odbiornika mocy<br />
elektrycznej, przypisana elementowi lub układowi,<br />
znajduje wyraz w odpowiednim strzałkowaniu<br />
<strong>prądu</strong> i napięcia na zaciskach. Jeśli poprzez zaciski<br />
moc jest wydawana do obwodu, to stosuje się strzałkowanie<br />
generatorowe (rys. a), jeśli natomiast moc<br />
jest poprzez zaciski pobierana, to stosuje się strzałkowanie<br />
odbiornikowe (rys. b).<br />
Formalnie, każdy element obwodu może być odbiornikiem lub generatorem energii (mocy) elektrycznej.<br />
Zależy to jedynie od konwencji strzałkowania <strong>prądu</strong> i napięcia: generatorowego – o zgodnych<br />
zwrotach tych wielkości, albo odbiornikowego – o zwrotach przeciwnych. Jeśli zastosowane<br />
strzałkowanie nie odpowiada rzeczywistej sytuacji, to iloczyn wielkości zaciskowych ma ujemną<br />
wartość, a więc moc (odpowiednio – wydawana lub oddawana) jest ujemna.<br />
<strong>Elementy</strong> struktury <strong>obwodów</strong> elektrycznych. Prawa Kirchhoffa<br />
Strukturę geometryczną <strong>obwodów</strong> elektrycznych opisuje się (w ujęciu sieciowym) za pomocą takich<br />
terminów, jak: gałąź, węzeł, rodzaj połączenia, oczko. Ponieważ są to pojęcia znane z fizyki, wystarczy<br />
krótkie przypomnienie.<br />
Gałąź jest elementem dwukońcówkowym (dwuzaciskowym). W „środku” jej może się znajdować<br />
dowolna liczba różnych elementów podstawowych. Gałąź jest dwójnikiem. Najprostszymi gałęziami<br />
są rezystancje, pojemności i indukcyjności oraz idealne źródło napięciowe. Idealne źródło prądowe nie<br />
tworzy samo gałęzi (bo przy prądzie źródłowym równym zero stanowi przerwę w obwodzie).<br />
Węzeł jest elektrycznym połączeniem końcówek więcej niż dwóch gałęzi. Prądy tych gałęzi spełniają<br />
I (prądowe) prawo Kirchhoffa. Mówi ono, że suma algebraiczna prądów zbiegających się w dowolnym<br />
węźle obwodu jest równa zeru. Można to wyrazić wzorem ogólnym dla wartości chwilowych:<br />
i 2<br />
i 3<br />
i 1<br />
i 5<br />
i 4<br />
a) b)<br />
n<br />
∑<br />
k<br />
k=<br />
1<br />
Generator<br />
mocy<br />
i = 0 , (3.1)<br />
gdzie prądy dopływające są pisane zwyczajowo ze znakiem „+”, a odpływające<br />
ze znakiem „–”; indeksy: n – liczba gałęzi zbiegających się<br />
w węźle, k – nr gałęzi zbiegającej się w węźle (k = 1, ... , n).<br />
Przykład. Równanie prądów w węźle przedstawionym obok na rysunku,<br />
wyraża się następująco: i 1 −i2<br />
+ i3<br />
− i4<br />
+ i5<br />
= 0 .<br />
Szeregowe połączenie gałęzi cechuje się tym, że w każdej z gałęzi płynie ten sam prąd, a napięcia<br />
występujące na poszczególnych gałęziach dodają się.<br />
Równoległe połączenie gałęzi cechuje się tym, że każda z gałęzi jest pod tym samym napięciem, a<br />
prądy płynące w poszczególnych gałęziach dodają się.<br />
Kombinacje połączeń szeregowych i równoległych określa się jako mieszane połączenia gałęzi.<br />
Oczko jest utworzoną przez gałęzie, zamkniętą drogą dla <strong>prądu</strong>, przy czym usunięcie którejkolwiek<br />
z gałęzi powoduje przerwanie tej drogi. Napięcia występujące na elementach gałęzi tworzących<br />
i gen<br />
p gen<br />
u gen<br />
i odb<br />
Odbiornik<br />
mocy<br />
p odb<br />
u odb
3. <strong>Elementy</strong> <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> 45<br />
oczko spełniają II (napięciowe) prawo Kirchhoffa. Mówi ono, że suma algebraiczna napięć źródłowych<br />
i odbiornikowych w dowolnym oczku obwodu jest równa zeru. Można to wyrazić wzorem<br />
dla wartości chwilowych:<br />
i 2<br />
R 2<br />
L 2<br />
e 2<br />
i 1<br />
i 3<br />
R 1<br />
u 2<br />
u 1<br />
R 3<br />
u 3<br />
i 5<br />
n<br />
∑<br />
k=<br />
1<br />
n<br />
e k + ∑uk<br />
= 0 , (3.2)<br />
k=<br />
1<br />
gdzie napięcia źródeł są strzałkowane generatorowo,<br />
a elementów pasywnych – odbiornikowo (względem<br />
założonych zwrotów prądów); sumowanie napięć<br />
jest zgodne z przyjętym zwrotem obiegu oczka, tzn.<br />
napięcia zwrócone zgodnie ze zwrotem obiegu<br />
oczka są pisane ze znakiem „+”, a zwrócone przeciwnie<br />
do zwrotu obiegu oczka – ze znakiem „–”;<br />
indeksy: n – liczba gałęzi tworzących oczko, k – nr<br />
gałęzi wchodzącej w skład oczka (k = 1, ... , n).<br />
Przykład. Równanie napięć w oczku przedstawionym<br />
obok na rysunku, wyraża się następująco:<br />
− e + e + u + u + u − u − u 0 .<br />
2 4 1 2 3 4 5 =<br />
Obwód elektryczny musi zawierać co najmniej jedno oczko. Obwód zawierający jedno oczko nazywa<br />
się obwodem nierozgałęzionym, a zawierający więcej niż jedno oczko – obwodem rozgałęzionym<br />
lub siecią elektryczną.<br />
Bilans mocy obwodu elektrycznego (zasada Tellegena)<br />
Ze spełnienia w obwodzie obu praw Kirchhoffa wynika zasada Tellegena. Mówi ona, że moce oddawane<br />
i moce pobierane przez wszystkie elementy obwodu muszą się bilansować. Można to wyrazić<br />
wzorem ogólnym dla wartości chwilowych:<br />
L 3<br />
u 5<br />
L 5<br />
u 4<br />
C 3<br />
C 5<br />
i 4<br />
R 4<br />
e 4<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
n<br />
∑<br />
uk. gen ⋅ik.<br />
gen = uk.<br />
odb ⋅ik.<br />
odb , (3.3a)<br />
gdzie elementy, stosownie do ich charakteru, strzałkuje się generatorowo bądź odbiornikowo, a<br />
wielkości ich dotyczące umieszcza, odpowiednio, po lewej lub prawej stronie równania (konwencja<br />
mieszana); indeksy: n – liczba elementów występujących się w obwodzie, k – nr elementu<br />
(k = 1, ... , n).<br />
Dla ujednolicenia procedury sporządzania bilansu mocy przyjmuje się często tę samą konwencję<br />
strzałkowania <strong>prądu</strong> i napięcia każdego elementu, co powoduje, że moce elementów o różnym charakterze<br />
mają różne znaki, ale bilans mocy wyraża się prościej. Jeśli wszystkie elementy obwodu są<br />
traktowane jako pasywne (konwencja odbiornikowa), to bilans mocy zapisuje się następująco:<br />
n<br />
∑<br />
k=<br />
1<br />
k=<br />
1<br />
u ⋅i<br />
0 . (3.3b)<br />
k. odb k.<br />
odb =<br />
Jeśli wszystkie elementy obwodu są traktowane jako aktywne (konwencja generatorowa), to bilans<br />
mocy przyjmuje postać:<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
u ⋅i<br />
0 . (3.3c)<br />
k. gen k.<br />
gen =<br />
Elementami mogą być całe gałęzie oraz źródła prądowe nie wchodzące w skład gałęzi.<br />
Pojęcie obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
Obwód elektryczny, w którym wartości <strong>prądu</strong> wszystkich elementów i wartości napięcia na wszystkich<br />
elementach są niezmienne w czasie, a przy tym nie są wszystkie równe zeru, nazywa się obwodem<br />
<strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong>. Jest to ścisła definicja tego pojęcia i w tym rozumieniu będzie ono tu używane.
46<br />
Wykład V<br />
Warto zaznaczyć, że nieformalnie używa się pojęcia obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> także w szerszym znaczeniu,<br />
obejmującym dodatkowo, oprócz stanów ustalonych, stany przejściowe układów zawierających<br />
pojemności i indukcyjności, przy wymuszeniach stałoprądowych. Określenie „stan przejściowy<br />
obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong>” zawiera jednak sprzeczność terminologiczną, ponieważ obwód <strong>prądu</strong><br />
<strong>stałego</strong> znajduje się zawsze w stanie ustalonym (poprawnie sformułowanym określeniem jest w tym<br />
wypadku „stan przejściowy obwodu ze źródłami stałoprądowymi”).<br />
Prądy i napięcia elementów obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> są zatem stałe, tj. niezmienne w czasie, co zaznacza<br />
się pisząc symbole wielkimi literami: U, I. Wszystkie elementy obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> znajdują<br />
się w stanie stacjonarnym.<br />
Pojemności i indukcyjności, odwzorowujące określone właściwości struktury przestrzennej badanego<br />
obiektu, nie mają wpływu na stan pracy obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong>. Energia zakumulowana w elementach<br />
układu jest wynikiem procesów przejściowych, poprzedzających osiągnięcie stanu ustalonego<br />
– przedmiotu aktualnych rozważań.<br />
W stanie ustalonym nie płyną prądy ładowania pojemności<br />
(rys. a) i nie występują napięcia na indukcyjno-<br />
a) i C = 0 C<br />
≡ (rozwarcie)<br />
ściach (rys. b). Nie ma więc potrzeby umieszczania tych<br />
elementów na schematach <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> (pojemność<br />
stanowi tu przerwę, a indukcyjność – zwarcie<br />
≡ (zwarcie)<br />
b) L<br />
końców). Jedynymi elementami pasywnymi, występującymi<br />
na schematach tych <strong>obwodów</strong>, są<br />
u L = 0<br />
rezystancje.<br />
Podstawowe elementy gałęzi <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
Omawiane obwody <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> będą się składać z gałęzi, zbudowanych z rezystancji (konduktancji)<br />
oraz idealnych źródeł <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> – napięciowych (o stałej wartości napięcia) i prądowych (o<br />
stałej wartości <strong>prądu</strong>). Znane będą przy tym relacje, jakie zachodzą między wartościami napięcia U i<br />
<strong>prądu</strong> I tych elementów.<br />
Zależność U od I nazywa się charakterystyką statyczną prądowo-napięciową U(I) elementu, a zależność<br />
I od U – jego charakterystyką statyczną napięciowo-prądową I(U). Przydomek „statyczna”<br />
oznacza, że chodzi o wielkości stałe w czasie. Analogiczne zależności dla wielkości zmiennych w<br />
czasie (u, i – pisane małymi literami): u(i) lub i(u), dotyczące tych samych obiektów fizycznych,<br />
mogą się znacznie różnić od charakterystyk statycznych.<br />
Obok przedstawiono symbole oraz charakterystyki<br />
statyczne prądowo-napię-<br />
a) b)<br />
U<br />
I<br />
ciowe idealnych źródeł: napięciowego I<br />
I<br />
(rys. a) i prądowego (rys. b), oraz rezystorów:<br />
liniowego (rys. c) i nieliniowego<br />
I źr<br />
U E<br />
U<br />
E<br />
I I źr<br />
(rys. d). Napięcie i prąd są tu strzałkowane<br />
0<br />
0<br />
U<br />
w normalny sposób: przy źródłach c) d)<br />
– zgodnie (generatorowo), przy rezystorach<br />
– przeciwnie (odbiornikowo). Źró-<br />
I<br />
I<br />
U<br />
U<br />
dła: napięciowe przy I < 0 i prądowe<br />
U<br />
I<br />
U<br />
R<br />
przy U < 0, stają się odbiornikami aktywnymi.<br />
0<br />
0<br />
I<br />
Charakterystyka U(I) rezystora liniowego jest funkcją liniową U = R ⋅ I , gdzie R – rezystancja.<br />
Pokazana wyżej charakterystyka rezystora nieliniowego<br />
(jednoznaczna niesymetryczna) jest<br />
U<br />
U<br />
U<br />
funkcją nieliniową. Charakterystyki elementów<br />
nieliniowych nie zawsze są funkcjami 0<br />
I<br />
I<br />
I<br />
0<br />
0<br />
(przykładowe wykresy – na rysunku obok).
3. <strong>Elementy</strong> <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> 47<br />
Rezystancja statyczna i dynamiczna. Obwód nieliniowy <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
U<br />
0<br />
Poszczególnym punktom (I, U) nieliniowych, nie zawierających<br />
pętli histerezy, charakterystyk statycznych rezystorów (rys.<br />
obok) można przyporządkować wartości rezystancji statycznej<br />
R s i rezystancji dynamicznej (różniczkowej) R dyn :<br />
U<br />
R s = ,<br />
I<br />
dU<br />
R dyn = . (3.4a, b)<br />
dI<br />
W przypadku rezystorów liniowych – rezystancja statyczna i rezystancja<br />
dynamiczna, określone jw., znaczą to samo i mają tę<br />
samą wartość R (rezystancji) w każdym punkcie charakterystyki.<br />
Rezystancja statyczna rezystorów (fizycznych, rzeczywistych) ma wartości dodatnie, natomiast rezystancja<br />
dynamiczna może przyjmować również wartości ujemne. Mówi się w związku z tym o<br />
dodatnim – dla R dyn > 0, i ujemnym – dla R dyn < 0, nachyleniu charakterystyki w określonych przedziałach<br />
wartości <strong>prądu</strong> i napięcia.<br />
U<br />
(R dyn2 0)<br />
∆U<br />
I 5<br />
I 4<br />
∆I<br />
II (napięciowe) prawo Kirchhoffa wyraża się wzorami:<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
(R s1 )<br />
I<br />
I<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
I = 0 , (3.6)<br />
k<br />
gdzie prądy dopływające są pisane zwyczajowo ze znakiem „+”, a odpływające<br />
ze znakiem „–”; indeksy: n – liczba gałęzi zbiegających się<br />
w węźle, k – nr gałęzi zbiegającej się w węźle (k = 1, ... , n).<br />
Przykład. Równanie prądów w węźle przedstawionym obok na rysunku,<br />
wyraża się następująco: I −I<br />
+ I − I + I 0 .<br />
n<br />
E k + ∑U<br />
k = 0 lub ∑ Rk<br />
⋅ I k = ∑ E<br />
k=<br />
1<br />
n<br />
k = 1<br />
1 2 3 4 5 =<br />
n<br />
k = 1<br />
k<br />
(3.7a, b)<br />
gdzie napięcia źródeł są strzałkowane generatorowo, a na rezystorach – odbiornikowo (względem<br />
zwrotu prądów gałęzi); sumowanie napięć jest zgodne z przyjętym zwrotem obiegu oczka, tzn.:
48<br />
Wykład V<br />
a) napięcia zwrócone zgodnie ze zwrotem obiegu<br />
oczka są pisane ze znakiem „+”, a zwrócone przeciwnie<br />
do zwrotu obiegu oczka – ze znakiem „–”;<br />
b) wyrażenia R k I k są pisane po przeciwnej niż E k<br />
stronie równania ze znakiem „+”, gdy prądy w obieganych<br />
gałęziach są zwrócone zgodnie ze zwrotem<br />
obiegu, a ze znakiem „–”, gdy są zwrócone przeciwnie;<br />
indeksy: n – liczba gałęzi tworzących oczko, k –<br />
nr gałęzi wchodzącej w skład oczka (k = 1, ... , n).<br />
Przykład. Równanie napięć w oczku przedstawionym<br />
obok na rysunku, wyraża się następująco:<br />
− E + E + U + U + U −U<br />
−U<br />
0 lub<br />
2 4 1 2 3 4 5 =<br />
− R + .<br />
1 ⋅ I1<br />
− R2<br />
⋅ I 2 − R3<br />
⋅ I3<br />
+ R4<br />
⋅ I 4 + R5<br />
⋅ I5<br />
= −E2<br />
E4<br />
Moce wydawane i pobierane przez gałęzie w obwodzie <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
Od konwencji strzałkowania <strong>prądu</strong> i napięcia elementów bądź gałęzi zależy tylko formalnie, czy są<br />
one odbiornikami, czy generatorami mocy elektrycznej. Jeśli przyjęte strzałkowanie nie odpowiada<br />
rzeczywistej sytuacji, to moc (odpowiednio – wydawana lub oddawana) jest ujemna, co wskazuje na<br />
przeciwny kierunek jej przepływu. Zostanie to pokazane na przykładzie gałęzi aktywnych dwuelementowych<br />
E, R oraz I źr , G :<br />
a’) zgodne zwroty E i I<br />
a”) przeciwne zwroty E i I<br />
(-I)<br />
I R E<br />
(-I) E<br />
0<br />
I R E<br />
(-I z )<br />
U R<br />
U odb<br />
U gen<br />
U gen<br />
U odb<br />
U R<br />
U odb<br />
U gen<br />
E<br />
I z<br />
U odb<br />
0<br />
U gen<br />
I<br />
I<br />
P<br />
P<br />
gen<br />
odb<br />
= U ⋅ I = ( E −U<br />
) ⋅ I = ( E − R ⋅ I ) ⋅ I = E ⋅ I − R ⋅ I ;<br />
= U<br />
gen<br />
odb<br />
⋅ I = ( U<br />
R<br />
R<br />
− E)<br />
⋅ I = ( R ⋅ I − E)<br />
⋅ I = R ⋅ I<br />
2<br />
2<br />
− E ⋅ I<br />
E<br />
– gałąź jest generatorem, gdy E − R ⋅ I > 0 czyli I < = I z ,<br />
R<br />
E<br />
a odbiornikiem, gdy R ⋅ I − E > 0 czyli I > = I z ,<br />
R<br />
gdzie I z – prąd zwarcia gałęzi.<br />
Przykład. W gałęzi o rozważanej postaci: R = 4 Ω, E = 6 V, I = 2 A.<br />
Prąd zwarcia gałęzi ma wartość I z = E / R = 1,5 A ⇒ I > I z ; gałąź jest<br />
odbiornikiem; U odb = R I – E = 2 V, P odb = U odb I = 4 W albo<br />
2<br />
P odb = R ⋅ I − E ⋅ I = 16 −12<br />
= 4 W.<br />
P<br />
P<br />
( ) ( )<br />
2 odb = U odb ⋅ I = E + U R ⋅ I = E + R ⋅ I ⋅ I = E ⋅ I + R ⋅ I > 0 ;<br />
gen<br />
= U ⋅ I = ( −E<br />
−U<br />
) ⋅ I = −(<br />
E + R ⋅ I)<br />
⋅ I = −E<br />
⋅ I − R ⋅ I<br />
gen<br />
R<br />
– gałąź nie może być generatorem (przy założonym zwrocie I nie jest<br />
− E<br />
możliwe spełnienie warunku E + R ⋅ I < 0 czyli I < = −I<br />
z , gdzie<br />
R<br />
I z – prąd zwarcia gałęzi).<br />
Przykład. W gałęzi o rozważanej postaci: R = 4 Ω, E = 6 V, I = 2 A.<br />
Gałąź jest odbiornikiem; U odb = E + R I = 14 V, P odb = U odb I = 28 W<br />
albo P odb = E ⋅ I + R ⋅ I = 12 + 16 = 28 W.<br />
2<br />
I 2<br />
R 2<br />
E 2<br />
I 1<br />
U 2<br />
R 1<br />
I 3<br />
U 1<br />
I 5<br />
U 3<br />
R 3<br />
U 5<br />
R 5<br />
U 4<br />
2 <<br />
0<br />
I 4<br />
R 4<br />
E 4
3. <strong>Elementy</strong> <strong>obwodów</strong> <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> 49<br />
b’) zgodne zwroty I źr i U<br />
(-U) I źr<br />
0<br />
G<br />
U<br />
I źr I gen<br />
I gen<br />
U 0<br />
I odb<br />
I<br />
I odb<br />
G<br />
U<br />
P<br />
P<br />
gen<br />
odb<br />
= U ⋅ I = U ⋅ ( I − I ) = U ⋅ ( I − G ⋅U<br />
) = U ⋅ I − G ⋅U<br />
;<br />
= U ⋅ I<br />
gen<br />
odb<br />
= U ⋅ ( I<br />
źr<br />
G<br />
− I<br />
G<br />
źr<br />
źr<br />
) = U ⋅ ( G ⋅U<br />
− I<br />
źr<br />
źr<br />
) = G ⋅U<br />
2<br />
−U<br />
⋅ I<br />
I źr<br />
– gałąź jest generatorem, gdy I źr − G ⋅U<br />
> 0 czyli U < = U 0 ,<br />
G<br />
I<br />
a odbiornikiem, gdy G ⋅U<br />
− I źr > 0 czyli U > źr = U 0 ,<br />
G<br />
gdzie U 0 – napięcie stanu jałowego gałęzi.<br />
Przykład. W gałęzi o rozważanej postaci: G = 1 S, I źr = 3 A, U = 2 V.<br />
Napięcie stanu jałowego gałęzi ma wartość U 0 = I źr / G = 3 V ⇒<br />
U < U 0 ; gałąź jest generatorem; I gen = I źr – G U = 1 A,<br />
2<br />
gen źr<br />
W.<br />
P gen = U I gen = 2 W albo P = U ⋅ I − G ⋅U<br />
= 6 − 4 = 2<br />
2<br />
źr<br />
b”) przeciwne zwroty I źr i U<br />
(-U)<br />
G<br />
U<br />
(-U 0 )<br />
I źr<br />
I źr<br />
0<br />
I G<br />
I odb<br />
I gen<br />
I gen<br />
I odb<br />
U<br />
P<br />
P<br />
( ) ( )<br />
2 odb = U I odb = U I źr + IG<br />
= U I źr + G U = U I źr + G U > 0 ;<br />
gen<br />
= U I = U ( −I<br />
− I ) = −U<br />
( I + G U ) = −U I − GU<br />
gen<br />
źr<br />
G<br />
– gałąź nie może być generatorem (przy założonym zwrocie U nie jest<br />
− I źr<br />
możliwe spełnienie warunku I źr + G U < 0 czyli U < = −U<br />
0 ,<br />
G<br />
gdzie U 0 – napięcie stanu jałowego gałęzi).<br />
Przykład. W gałęzi o rozważanej postaci: G = 1 S, I źr = 3 A, U = 2 V.<br />
Gałąź jest odbiornikiem; I odb = I źr + G U = 5 A, P odb = U I odb = 10 W<br />
2<br />
odb źr<br />
W.<br />
albo P = U ⋅ I + G ⋅U<br />
= 6 + 4 = 10<br />
źr<br />
źr<br />
2 <<br />
0<br />
Bilans mocy obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
Zasada Tellegena (bilansowania się mocy w obwodzie elektrycznym), podana wcześniej dla wartości<br />
chwilowych prądów i napięć w obwodzie elektrycznym, obowiązuje w obwodzie <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong><br />
dla wartości ustalonych. Zostaną zapisane aktualne formuły.<br />
Bilans mocy obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> wyraża się następująco:<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
n<br />
∑<br />
U k. gen ⋅ I k.<br />
gen = Rk<br />
⋅ I k , (3.8a)<br />
gdzie źródła strzałkuje się generatorowo i wielkości ich dotyczące umieszcza po lewej stronie równania,<br />
a wielkości dotyczące rezystancji gałęziowych umieszcza po prawej stronie (konwencja mieszana);<br />
indeksy: n – liczba elementów występujących się w obwodzie, k – nr elementu (k = 1, ... ,<br />
n).<br />
Jeśli wszystkie elementy obwodu są traktowane jako pasywne (konwencja odbiornikowa) albo aktywne<br />
(konwencja generatorowa), to bilans mocy przyjmuje postaci:<br />
n<br />
∑<br />
k = 1<br />
U<br />
k=<br />
1<br />
2<br />
⋅ I = 0 lub ∑U ⋅ I = 0 , (3.8b, c)<br />
k . odb k . odb<br />
n<br />
k = 1<br />
k . gen k . gen<br />
gdzie wszystkie elementy obwodu strzałkuje się tak samo – odbiornikowo bądź generatorowo; indeksy:<br />
n – liczba elementów występujących się w obwodzie, k – nr elementu (k = 1, ... , n).<br />
Elementami mogą być całe gałęzie oraz źródła prądowe nie wchodzące w skład gałęzi.
50<br />
Wykład V<br />
Przykład. Na schemacie obwodu <strong>prądu</strong> <strong>stałego</strong> podano wartości parametrów i prądów gałęziowych<br />
(wartości prądów są wynikiem rozwiązania obwodu, uzyskanego jedną z metod objaśnionych dalej).<br />
Po wyznaczeniu wartości napięć na elementach, zostanie sporządzony – na dwa sposoby – bilans<br />
mocy obwodu.<br />
1. Bilans mocy obwodu przy mieszanej konwencji strzałkowania<br />
prądów i napięć elementów<br />
Uwzględniając zwroty prądów zaznaczone na danym<br />
schemacie (rys. a), dorysowano napięcia: na źródłach – w<br />
konwencji generatorowej, oraz na rezystorach – w konwencji<br />
odbiornikowej (rys. b). Wartość napięcia na źródle<br />
prądowym jest sumą napięć (o właściwym zwrocie) na<br />
gałęziach tworzących dowolną drogę między węzłami, do<br />
których jest przyłączone to źródło, np. na dwóch górnych<br />
gałęziach (1 + 6 = 7 V) albo na dwóch środkowych<br />
(3 + 4 = 7 V).<br />
Wartości sum po lewej i prawej stronie równania (3.8a)<br />
wynoszą:<br />
∑<br />
k<br />
∑<br />
k<br />
n<br />
=∑<br />
P U ⋅ I = 6 ⋅1+<br />
( −3)<br />
⋅ 2 + 7 ⋅3<br />
21 W,<br />
k. gen k.<br />
gen k.<br />
gen<br />
=<br />
k = 1<br />
n<br />
2 2 2 2<br />
k. odb =∑ Rk<br />
⋅ I k = 1⋅1<br />
+ 1⋅<br />
2 + 1⋅<br />
4 = 21<br />
k = 1<br />
P W,<br />
tzn. moce się bilansują<br />
∑ k gen =<br />
k<br />
∑<br />
P . Pk<br />
. odb .<br />
k<br />
2. Bilans mocy obwodu przy odbiornikowej konwencji<br />
strzałkowania prądów i napięć każdego z elementów<br />
Zwroty napięć wszystkich elementów obwodu przyjęto<br />
przeciwne do zwrotów <strong>prądu</strong> (rys. c).<br />
Wartość sumy w równaniu (3.8b) wynosi:<br />
∑<br />
k<br />
n<br />
=∑<br />
P k.<br />
odb U k.<br />
odb ⋅ I k.<br />
k = 1<br />
odb<br />
=<br />
= 1 ⋅1+<br />
( −6)<br />
⋅1+<br />
2 ⋅ 2 + 3⋅<br />
2 + 4 ⋅ 4 + ( −7)<br />
⋅ 3 = 0 W,<br />
∑<br />
k<br />
tzn. moce się bilansują P 0 .<br />
k. odb =<br />
a)<br />
b)<br />
c)<br />
1 Ω<br />
1 A 1 A<br />
6 V<br />
3 V 1 Ω<br />
2 A 4 A<br />
3 A<br />
2 A<br />
1 Ω<br />
1 Ω<br />
1 A 1 A<br />
6 V<br />
1 V<br />
2 A<br />
6 V<br />
2 V<br />
1 Ω<br />
3 V 1 Ω<br />
2 A 4 A<br />
–3 V 3 A 4 V<br />
7 V<br />
1 Ω<br />
1 A 1 A<br />
6 V<br />
2 A<br />
1 V –6 V<br />
2 V<br />
1 Ω<br />
3 V 1 Ω<br />
2 A 4 A<br />
3 V 3 A 4 V<br />
–7 V