Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

More documents

Recommendations

Info

[101]), zdolnych wytworzyć obraz obiektów duŜo mniejszych od zastosowanej długości fali, obwodów optycznych o niewielkich rozmiarach, a na specjalnych pelerynach, które zakrywający sobą obiekt czynią niewidocznym, kończąc. To oczywiście tylko niektóre z licznych zastosowań, jednakŜe waŜniejszym staje się fakt wytwarzania tych materiałów, mogących funkcjonować dla częstotliwości optycznych. Pomimo, Ŝe wskazana przez Veselago kombinacja ε
W przypadku małych SSR-ów, nieidealne zachowanie metalu prowadzi do modyfikacji prawa skalowania, gdzie częstotliwość osiąga niemalŜe stałą wartość i jest niezaleŜna od rozmiaru SSR–ów. To ograniczenie skalowania łączy się z trudnościami w wytworzeniu SSR–ów z metalowych drutów w skali nanometrowej, co doprowadziło do rozwoju alternatywnych projektów, odpowiednich zarówno w THz jak i zakresie widma widzialnego. Projekt odpowiedni dla zakresu widma widzialnego polega na zastosowaniu pary rurek (zwanych „cut-wires”), bądź teŜ metalowych pasków, oddzielonych przestrzenią dielektryczną. Takie struktury prowadzą do rezonansu magnetycznego z µ
Page 1 and 2:
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ P
Page 3 and 4:
SPIS TREŚCI.......................
Page 5 and 6:
DODATEK E Metamateriały: wybrane z
Page 7 and 8:
przedstawiono metody generowania ł
Page 9 and 10:
ROZDZIAŁ 1 If real quasicrystallin
Page 11 and 12:
ROZDZIAŁ 2 “It’s a discovery o
Page 13 and 14:
2.2 Technologie wytwarzania supersi
Page 15 and 16:
Rys.2.4. Schematyczne przedstawieni
Page 17 and 18:
supersieciom półprzewodnikowym i
Page 19 and 20:
Dwuwymiarowe kryształy fotoniczne
Page 21 and 22:
2.42 Kropki kwantowe Innym równie
Page 23 and 24:
W rozdziale tym omówione zostaną
Page 25 and 26:
Warto przy tym dodać, iŜ wzór re
Page 27 and 28:
3.12 Niebinarna uogólniona supersi
Page 29 and 30:
Równanie FEM w ośrodku jednorodny
Page 31 and 32:
Dla polaryzacji typu s przyjmują o
Page 33 and 34:
(3.22) Macierz propagacji P j - wys
Page 35 and 36: Ze względu na fakt silnej zaleŜno
Page 37 and 38: Wyniki obliczeń numerycznych trans
Page 39 and 40: Rys. II Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 41 and 42: Rys. IV Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 43 and 44: 3.4 Wielowarstwowy ośrodek z mater
Page 45 and 46: Rys. VII Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 47 and 48: Rys. IX Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 49 and 50: Rys. XI Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 51 and 52: o Pasma wysokiej transmisji supersi
Page 53 and 54: Program Thue-MorseSuper.exe moŜe p
Page 55 and 56: Trzecia metoda jest ściśle związ
Page 57 and 58: DODATEK B B.1. FRAKTALE Twórca teo
Page 59 and 60: B.2. Wymiar fraktalny- co to właś
Page 61 and 62: określone dla ograniczonych i domk
Page 63 and 64: DODATEK C C.1.Wybrane wstępne wyni
Page 65 and 66: Rys. C.3 Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 67 and 68: DODATEK D Supersieci THUE-MORSE’A
Page 69 and 70: D.1 Światło spolaryzowane w wielo
Page 71 and 72: Ze względu na to, iŜ powyŜsze po
Page 73 and 74: gdzie dla D q=1 = D 1 dane wyraŜen
Page 75 and 76: DODATEK E Metamateriały, wybrane z
Page 77 and 78: Fakt występowania i załamania fal
Page 79 and 80: słowy, materiał składa się z si
Page 81 and 82: W przeciwieństwie do opisanego pow
Page 83 and 84: Kombinacja równań (E.34) oraz (E.
Page 85: Rys. E.35 Wyniki symulacji map pola
Page 89 and 90: E.42 Metody otrzymywania metamateri
Page 91 and 92: Rys. II Obraz uzyskany ze skaningow
Page 93 and 94: Rys. IV a) Schemat (widok z boku) p
Page 95 and 96: Rys. VI Obraz uzyskany ze skaningow
Page 97 and 98: Podsumowanie Wytwarzanie metamateri
Page 99 and 100: 14. L. Novotny, B. Hecht, Principle
Page 101 and 102: 43. P. Markos, C. M. Soukoulis, Lef
Page 103 and 104: Prelomleniya i Otrazheniya (Unusual
Page 105: 114. S.Y. Chou, P.R. Krauss, P.J. R
show all

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki