Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

More documents

Recommendations

Info

E.31 Optyczna peleryna wykonana z meta materiału Sztucznie wytwarzane metamateriały z wewnętrzna strukturą (materiały kompozytowe) umoŜliwiają spektakularne sposoby sterowanie FEM, i co za tym idzie wytwarzanie urządzeń o nowych właściwościach funkcjonalnych, takich jak ‘peleryna niewidka’. W pracach [96] zaproponowano niemagnetyczną konstrukcje peleryny działającej efektywnie w obszarze widma widzialnego FEM. PoniŜej przdstawiamy streszczenie pracy [97] gdzie zastosowano transformację współrzędnych w niemagnetycznej pelerynie optycznej o cylindrycznym kształcie, podobną do tej przedstawionej w [96], gdzie cylindryczny obszar r
W przeciwieństwie do opisanego powyŜej [96] projektu peleryny dla zakresu mikrofalowego z polaryzacją TE, autorzy [97] rozpatrują polaryzację typu TM – pole magnetyczne spolaryzowane wzdłuŜ osi OZ. W tym przypadku tylko µ z , ε r , ε θ muszą spełniać warunki równania (E.31), a relacje dyspersyjne wewnątrz peleryny pozostają bez zmian dotąd, dopóki iloczyny µ z ε r oraz µ z ε θ maja wartości określone równaniem (E.31). Warto odnotować, Ŝe w przypadku polaryzacji TM istotna jest wyłącznie jedna współrzędna µ, co pozwala usunąć potrzebę rozwaŜania optycznego magnetyzmu. W równaniu (E.31) po wymnoŜeniu ε r , ε θ przez µ z , wyznacza się następujące, zredukowane parametry peleryny: (E.32) W porównaniu do peleryny o idealnych własnościach przedstawionych równaniem (E.31), redukcja parametrów w równaniu (E.32) zapewnia taką samą drogę fali. Natomiast niekorzystnym efektem towarzyszącym tej redukcji jest występowanie niezerowego odbicia. Ma to głównie związek z impedancją, jaką wykazuje zewnętrzna powierzchnia peleryny. Optymalne parametry z równania (E.31) prowadzą do wartości idealnie dopasowanej impedancji Z = (µ z / ε θ ) 1/2 = 1 dla r = b. Natomiast zredukowany zbiór tych parametrów z równania (E.32) prowadzi do wartości impedancji na zewnętrznej granicy Z = 1 – R ab , gdzie R ab = a/b oznacza stosunek promienia zewnętrznego do wewnętrznego struktury peleryny. Dlatego moc fali odbitej dany wartościami parametrów zredukowanych moŜna oszacować jako |(1− Z)/(1 + Z)| 2 = [ R ab /(2 – R ab )] 2 . ( E.33) Niemagnetyczna natura układu opisana równaniem (E.32) eliminuje najambitniejszą część projektu. Przenikalność azymutalna jest stała, o wartości większej od 1, co jest osiągalne w konwencjonalnych dielektrykach. Kluczem dla implementacji okazała się konstrukcja cylindrycznego szkieletu o przenikalności radialnej ε r , róŜnej od zera we wnętrzu peleryny (r = a) i sięgającej 1 na jej zewnętrznej powierzchni (r = b). Wymaganą wartość ε r zrealizowano posługując się metalowymi drucikami, o rozmiarach w kierunku radialnym mniejszych od długości fali, osadzając je w materiale dielektrycznym (patrz rysunek poniŜej). Oznaczmy przez α wartość ilorazu długości drucików do ich promienia. Przestrzenne rozmieszczenie drutów nie moŜe wykazywać periodyczności, ale moŜe być losowe. Elektromagnetyczną odpowiedź takich drutów moŜna opisać stosując współczynnik ekranowania κ, reprezentujący zasięg oddziaływań między polem a drutem. Efektywna przenikalność ε eff kompozytowego materiału zawierającego: metalowe cząstki o przenikalności ε m , współczynniku wypełnienia f i współczynniku ekranowania κ, wraz ze składnikiem dielektrycznym o przenikalności ε d i współczynniku wypełnienia f – 1, jest dana wzorem zaczerpniętym z teorii ośrodków efektywnych [97] ε eff = 1/2к { ε̃ +(ε + 4κε m ε d ) 1/2 } (E.34) gdzie ε̃ = [(κ + 1)f – 1]ε m + [κ –(κ + 1)f]ε d . (E.34a) 81
Page 1 and 2:
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ P
Page 3 and 4:
SPIS TREŚCI.......................
Page 5 and 6:
DODATEK E Metamateriały: wybrane z
Page 7 and 8:
przedstawiono metody generowania ł
Page 9 and 10:
ROZDZIAŁ 1 If real quasicrystallin
Page 11 and 12:
ROZDZIAŁ 2 “It’s a discovery o
Page 13 and 14:
2.2 Technologie wytwarzania supersi
Page 15 and 16:
Rys.2.4. Schematyczne przedstawieni
Page 17 and 18:
supersieciom półprzewodnikowym i
Page 19 and 20:
Dwuwymiarowe kryształy fotoniczne
Page 21 and 22:
2.42 Kropki kwantowe Innym równie
Page 23 and 24:
W rozdziale tym omówione zostaną
Page 25 and 26:
Warto przy tym dodać, iŜ wzór re
Page 27 and 28:
3.12 Niebinarna uogólniona supersi
Page 29 and 30: Równanie FEM w ośrodku jednorodny
Page 31 and 32: Dla polaryzacji typu s przyjmują o
Page 33 and 34: (3.22) Macierz propagacji P j - wys
Page 35 and 36: Ze względu na fakt silnej zaleŜno
Page 37 and 38: Wyniki obliczeń numerycznych trans
Page 39 and 40: Rys. II Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 41 and 42: Rys. IV Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 43 and 44: 3.4 Wielowarstwowy ośrodek z mater
Page 45 and 46: Rys. VII Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 47 and 48: Rys. IX Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 49 and 50: Rys. XI Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 51 and 52: o Pasma wysokiej transmisji supersi
Page 53 and 54: Program Thue-MorseSuper.exe moŜe p
Page 55 and 56: Trzecia metoda jest ściśle związ
Page 57 and 58: DODATEK B B.1. FRAKTALE Twórca teo
Page 59 and 60: B.2. Wymiar fraktalny- co to właś
Page 61 and 62: określone dla ograniczonych i domk
Page 63 and 64: DODATEK C C.1.Wybrane wstępne wyni
Page 65 and 66: Rys. C.3 Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 67 and 68: DODATEK D Supersieci THUE-MORSE’A
Page 69 and 70: D.1 Światło spolaryzowane w wielo
Page 71 and 72: Ze względu na to, iŜ powyŜsze po
Page 73 and 74: gdzie dla D q=1 = D 1 dane wyraŜen
Page 75 and 76: DODATEK E Metamateriały, wybrane z
Page 77 and 78: Fakt występowania i załamania fal
Page 79: słowy, materiał składa się z si
Page 83 and 84: Kombinacja równań (E.34) oraz (E.
Page 85 and 86: Rys. E.35 Wyniki symulacji map pola
Page 87 and 88: W przypadku małych SSR-ów, nieide
Page 89 and 90: E.42 Metody otrzymywania metamateri
Page 91 and 92: Rys. II Obraz uzyskany ze skaningow
Page 93 and 94: Rys. IV a) Schemat (widok z boku) p
Page 95 and 96: Rys. VI Obraz uzyskany ze skaningow
Page 97 and 98: Podsumowanie Wytwarzanie metamateri
Page 99 and 100: 14. L. Novotny, B. Hecht, Principle
Page 101 and 102: 43. P. Markos, C. M. Soukoulis, Lef
Page 103 and 104: Prelomleniya i Otrazheniya (Unusual
Page 105: 114. S.Y. Chou, P.R. Krauss, P.J. R
show all

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki