Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Fakt występowania i załamania fal po tej samej stronie normalnej do powierzchni<br />
umoŜliwia wytworzenie z materiałów lewoskrętnych dość niezwykłych elementów<br />
optycznych. Przykładowo płytki płaskorównoległe, wytworzone z materiałów<br />
lewoskrętnych, zachowują się tak jak soczewki skupiające (rysunek E.22).<br />
Rys. E.22 Płytka płaskorównoległa wytworzona z materiału lewoskrętnego,<br />
zachowuje się jak soczewka skupiająca (na podstawie [93]).<br />
Soczewki takie mają niezwykłą cechę, a mianowicie stanowią bezogniskowe<br />
płaszczyzny. Teoretycznie tworzą trójwymiarowy obraz obiektu, analogicznie<br />
jak ma to miejsce w przypadku luster. JednakŜe w porównaniu z lustrami, pozwalają<br />
na wytworzenie rzeczywistego obrazu obiektu, i ta właściwości otwiera nowe<br />
moŜliwości trójwymiarowej fotografii. Oczywiście, takie płaskie soczewki mają jedną<br />
główna wadę: tworzą obrazy obiektów, które muszą być umiejscowione dostatecznie<br />
blisko powierzchni soczewki. Przykładowo dla obiektów umieszczonych blisko<br />
soczewki wykonanej z idealnego materiału lewoskrętnego (ε = µ = −1), tylko<br />
te punkty, których odległość od powierzchni soczewki nie przekroczy grubości całej<br />
soczewki, posiadają rzeczywiste obrazy (rysunek poniŜej).<br />
Rys.E.23 Trójwymiarowy obraz jaki wytwarza płytka płaskorównoległa zbudowana<br />
z materiału lewoskrętnego (na podstawie [93]).<br />
Nie jest tym samym przypadkowa moŜliwość uŜycia terminu „idealna warstwa<br />
lewoskrętna” dla materiałów o ε = µ = − 1. W istocie takie warstwy mają pewne<br />
dodatkowe, interesujące własności. Po pierwsze idealny materiał lewoskrętny posiada<br />
zerowy współczynnik odbicia: czyli całkowita energia fali rozchodzącej się w takim<br />
ośrodku jest przejmowana przez energię fali załamanej. Po drugie równoległe<br />
płaszczyzny płyt idealnego materiału lewoskrętnego tworzą idealne obrazy, gdyŜ<br />
pojawiająca się między obiektem a obrazem róznica faz wynosi zero. Fakt ten staje się<br />
bardziej zrozumiały zwaŜywszy na to, iŜ dla propagującej się w takiej warstwie wiązki<br />
światła z obiektu do obrazu, część drogi pokonywana jest w warstwie głównej,<br />
natomiast pozostała część w idealnej warstwie lewoskrętnej. PoniewaŜ prędkości<br />
fazowe w obu warstwach mają te same wartości, lecz są przeciwne skierowane,<br />
opóźnienie fazy wzdłuŜ dwóch trajektorii ‘dokładnie’ kompensują się.<br />
77