Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
(związanych z osobliwym składnikiem widma). Jest to przyczyną szczególnego<br />
charakteru wyznaczanych współczynnika transmisji elektronówj<br />
w wielowarstwowych uładach typu T-M, gdzie obecne są dwa rodzaje przerw<br />
energetycznych. Jedne odpowiadają tzw. normalnym, tj. Braggowskim typom przerw<br />
występujących w strukturach periodycznych. Drugie z nich są skojarzone<br />
z samopodobnymi charakterem widma energetycznego, które przy wzroście<br />
rozdzielczości w skali energii, rozpada się na węŜsze podpasma energetyczne, które<br />
przy kolejnym zwiększeniu rozdzielczości energii rozpadaja się na jeszcze mniejsze<br />
itd. [67]. W tym miejscu warto bliŜej i bardziej szczegółowo przedstawić opisane<br />
wyŜej zjawisko pojawiania się coraz to większej liczby podpasm w miarę zwiększania<br />
rozdzielczości w skali energetycznej. ZałóŜmy, Ŝe mamy przyrząd, za pomocą którego<br />
moŜemy oddzielić od siebie poziomy elektronowe połoŜone nie bliŜej niŜ ∆ 1<br />
(w przyjętych jednostkach energii). Dodajmy, Ŝe ∆ 1 jest miernikiem stopnia<br />
rozdzielczości zastosowanego przyrządu. Pozwala to nam na przedziale energii znaleźć powiedzmy N 1 podpasm energetycznych. ZauwaŜmy, Ŝe dwa poziomy<br />
energetyczne zaliczamy do jednego i tego samego energii, o ile ich róŜnica energii jest<br />
mniejsza od ∆ 1. ZałóŜmy teraz, Ŝe mamy do swojej dyspozycji przyrząd o większej<br />
zdolności rozdzielczej ∆ 2 < ∆ 1 poziomów energetycznych. Zastosujmy ten przyrząd do<br />
analizy jednego z N 1 podpasm energetycznych naleŜących do . Ze względu na<br />
fraktalny (samopodobny) charakter widma energetycznego, przy dostatecznie małej<br />
wartości ∆ 2 okaŜe się, Ŝe podpasmo to składa się N 2 podpasm. ZałóŜmy, Ŝe mamy do<br />
swojej dyspozycji przyrząd o jeszcze większej zdolności rozdzielczej ∆ 3 < ∆ 2<br />
poziomów energetycznych. Zastosujmy ten przyrząd itd.<br />
Optyczne właściwości 1D dielektrycznych struktur typu T-M były<br />
rozpatrywane w wielu pracach [68]. Zbadano efekty związane z modulacją<br />
współczynnika załamania oraz optycznej grubości warstw [68]. Teoria propagacji<br />
światła w dielektrycznych supersieciach T-M była przedmiotem wielu prac [24,<br />
69,70].<br />
Efekty absorpcji światła w supersieciach aperiodycznych T-M wytworzonych<br />
na bazie PbS/CdS zbadano w [71], gdzie zaobserwowano po raz pierwszy istnienie<br />
samopodobnych elementów w widmie energetycznym takich układów. W pracy [72]<br />
zmierzono rezonansową transmisję światła w sieci T-M zbudowanej na bazie<br />
SiO 2 /TiO 2 .<br />
Właściwości struktury pasmowej i wielokierunkowego odbicia (odbicia przy<br />
dowolnym kącie padania)wielowarstwowych struktur T-M zbudowanych z warstw Si<br />
oraz /SiO 2 , zbadano w publikacji [73].<br />
Autorzy [74] wytworzyli silnie domieszkowane krzemem wielowarstwową<br />
strukturę T-M złoŜoną z SiN x /SiO2 w celu zbadania zjawiska generowania i transmisji<br />
światła.<br />
W pracy [75], wyŜej wspomniane cechy dotyczące dwóch typów przerw<br />
energetycznych zostały doświadczalnie potwierdzone. Autorzy [75] wyznaczyli<br />
strukturę fotoniczną próbek T-M wytworzonych z Al 0,6 Ga 0,4 /As/GaAs i pokazali<br />
istnienie dwóch przerw energetycznych: fraktalnych i tradycyjnych (typu Bragga).<br />
W pracy [76] moŜna znaleźć dodatkowe informacje na temat właściwości<br />
m.in. jednowymiarowych wielowarstwowych struktur dielektrycznych typu T-M.<br />
68