Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Wynoszą one odpowiednio – w zaleŜności od polaryzacji typu s oraz p: (3.43) (3.44) PowyŜsza postać amplitudowych współczynników transmisji i odbicia nie wpływa ani na własności macierzy charakterystycznej(zachowuje ona swoją unimodularność), ani na zmianę wzoru transmitancji T dla supersieci (wzory 3.29, 3.30). Zmianie ulegną jedynie początkowe wartości śladów i antyśladów, gdyŜ w amplitudowych współczynnikach odbicia i transmisji (3.44) i (3.43) pojawią się przenikalności magnetyczne warstw A i B. 3.5 Wyniki obliczeń numerycznych dla supersieci lewoskrętnych Obliczenia numeryczne przeprowadzono (analogicznie jak to miało miejsce w przypadku supersieci prawoskrętnych) tak, aby pozwalały określić zmiany transmitancji w zaleŜności od parametrów modelu określonych w rozdziale 3.3. którymi są: Rysunki poniŜej przedstawiają mapy transmisji T(λ̃, θ) światła w zaleŜności od polaryzacji s (lewa kolumna) oraz p (prawa kolumna) jako funkcję długości fali i kąta padania. 44
Rys. VII Mapy transmisji T(λ̃, θ) dla binarnej ST-M (1, 1) o parametrach a) n A = 1,43; n B = –2,3, d A =d B = 350, n in = n out = 1,0; L = 4; b) n A = n in , n B = –2,3, d A = d B = 350,n in = n out = 1,0, L = 4; Polaryzacja s polaryzacja p a) b) 45
- Page 1 and 2: POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ P
- Page 3 and 4: SPIS TREŚCI.......................
- Page 5 and 6: DODATEK E Metamateriały: wybrane z
- Page 7 and 8: przedstawiono metody generowania ł
- Page 9 and 10: ROZDZIAŁ 1 If real quasicrystallin
- Page 11 and 12: ROZDZIAŁ 2 “It’s a discovery o
- Page 13 and 14: 2.2 Technologie wytwarzania supersi
- Page 15 and 16: Rys.2.4. Schematyczne przedstawieni
- Page 17 and 18: supersieciom półprzewodnikowym i
- Page 19 and 20: Dwuwymiarowe kryształy fotoniczne
- Page 21 and 22: 2.42 Kropki kwantowe Innym równie
- Page 23 and 24: W rozdziale tym omówione zostaną
- Page 25 and 26: Warto przy tym dodać, iŜ wzór re
- Page 27 and 28: 3.12 Niebinarna uogólniona supersi
- Page 29 and 30: Równanie FEM w ośrodku jednorodny
- Page 31 and 32: Dla polaryzacji typu s przyjmują o
- Page 33 and 34: (3.22) Macierz propagacji P j - wys
- Page 35 and 36: Ze względu na fakt silnej zaleŜno
- Page 37 and 38: Wyniki obliczeń numerycznych trans
- Page 39 and 40: Rys. II Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 41 and 42: Rys. IV Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 43: 3.4 Wielowarstwowy ośrodek z mater
- Page 47 and 48: Rys. IX Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 49 and 50: Rys. XI Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 51 and 52: o Pasma wysokiej transmisji supersi
- Page 53 and 54: Program Thue-MorseSuper.exe moŜe p
- Page 55 and 56: Trzecia metoda jest ściśle związ
- Page 57 and 58: DODATEK B B.1. FRAKTALE Twórca teo
- Page 59 and 60: B.2. Wymiar fraktalny- co to właś
- Page 61 and 62: określone dla ograniczonych i domk
- Page 63 and 64: DODATEK C C.1.Wybrane wstępne wyni
- Page 65 and 66: Rys. C.3 Mapy transmisji T(λ̃, θ
- Page 67 and 68: DODATEK D Supersieci THUE-MORSE’A
- Page 69 and 70: D.1 Światło spolaryzowane w wielo
- Page 71 and 72: Ze względu na to, iŜ powyŜsze po
- Page 73 and 74: gdzie dla D q=1 = D 1 dane wyraŜen
- Page 75 and 76: DODATEK E Metamateriały, wybrane z
- Page 77 and 78: Fakt występowania i załamania fal
- Page 79 and 80: słowy, materiał składa się z si
- Page 81 and 82: W przeciwieństwie do opisanego pow
- Page 83 and 84: Kombinacja równań (E.34) oraz (E.
- Page 85 and 86: Rys. E.35 Wyniki symulacji map pola
- Page 87 and 88: W przypadku małych SSR-ów, nieide
- Page 89 and 90: E.42 Metody otrzymywania metamateri
- Page 91 and 92: Rys. II Obraz uzyskany ze skaningow
- Page 93 and 94: Rys. IV a) Schemat (widok z boku) p
Wynoszą one odpowiednio – w zaleŜności od polaryzacji typu s oraz p:<br />
(3.43)<br />
(3.44)<br />
PowyŜsza postać amplitudowych współczynników transmisji i odbicia nie<br />
wpływa ani na własności macierzy charakterystycznej(zachowuje ona swoją<br />
unimodularność), ani na zmianę wzoru transmitancji T dla supersieci (wzory<br />
3.29, 3.30). Zmianie ulegną jedynie początkowe wartości śladów i antyśladów,<br />
gdyŜ w amplitudowych współczynnikach odbicia i transmisji (3.44) i (3.43)<br />
pojawią się przenikalności magnetyczne warstw A i B.<br />
3.5 Wyniki obliczeń numerycznych dla supersieci<br />
lewoskrętnych<br />
Obliczenia numeryczne przeprowadzono (analogicznie jak to miało miejsce<br />
w przypadku supersieci prawoskrętnych) tak, aby pozwalały określić zmiany<br />
transmitancji w zaleŜności od parametrów modelu określonych w rozdziale 3.3.<br />
którymi są:<br />
Rysunki poniŜej przedstawiają mapy transmisji T(λ̃, θ) światła w zaleŜności od<br />
polaryzacji s (lewa kolumna) oraz p (prawa kolumna) jako funkcję długości fali<br />
i kąta padania.<br />
44
Change language