Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

More documents

Recommendations

Info

Na granicy ośrodków linie pól załamują się zachowując przy tym ciągłość składowych stycznych wektorów natęŜenia pola elektrycznego E i magnetycznego H oraz składowych normalnych wektorów indukcji magnetycznej B i elektrycznej D. W takim przypadku wektory falowe fali padającej k 1 , odbitej k 1 ’ i załamanej k 2 leŜą w jednej płaszczyźnie zwanej płaszczyzną padania i mają postać (3.13) Posługując się prawem odbicia otrzymujemy równość kątów padania θ 1 i odbicia θ 1 ’ : θ 1 = θ 1 ’. Poza tym spełnione jest prawo Snelliusa n 1 sin θ 1 = n 2 sin θ 2 . (3.14) Przejdźmy teraz do omówienia rodzaju polaryzacji fali EM. Wiemy, Ŝe w przypadku gdy wektor pola elektrycznego E = [0, E y , 0] jest prostopadły do płaszczyzny padania, mamy do czynienia z polaryzacją typu s, natomiast gdy wektor pola magnetycznego H = [0, H y , 0] jest prostopadły do płaszczyzny padania, mamy do czynienia z polaryzacją typu p (rys.3.13). Rys. 3.13 Polaryzacja fali EM: a) typu s; b) typu p (na podstawie [24]). a) b) Relacje między natęŜeniami fali padającej E 1 (+) i odbitej E 1 (-) oraz padającej E 1 (+) i załamanej E 2 (+) określają wzory Fresnela, pozwalające wyznaczyć amplitudowy współczynnik odbicia r 12 i transmisji t 12. 30
Dla polaryzacji typu s przyjmują one postać (3.15) (3.16) a dla polaryzacji typu p (3.17) (3.18) Z pomocą wzorów (3.15)–(3.18) moŜemy wyznaczyć transmitancję oraz reflektancję fali EM dla poszczególnych przypadków polaryzacji. Polaryzacja typu p: transmitancja reflektancja , Polaryzacja typu s: transmitancja R p = r p 2 . (3.19) reflektancja , R s = r s 2 . (3.20) 31
Page 1 and 2: POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ P
Page 3 and 4: SPIS TREŚCI.......................
Page 5 and 6: DODATEK E Metamateriały: wybrane z
Page 7 and 8: przedstawiono metody generowania ł
Page 9 and 10: ROZDZIAŁ 1 If real quasicrystallin
Page 11 and 12: ROZDZIAŁ 2 “It’s a discovery o
Page 13 and 14: 2.2 Technologie wytwarzania supersi
Page 15 and 16: Rys.2.4. Schematyczne przedstawieni
Page 17 and 18: supersieciom półprzewodnikowym i
Page 19 and 20: Dwuwymiarowe kryształy fotoniczne
Page 21 and 22: 2.42 Kropki kwantowe Innym równie
Page 23 and 24: W rozdziale tym omówione zostaną
Page 25 and 26: Warto przy tym dodać, iŜ wzór re
Page 27 and 28: 3.12 Niebinarna uogólniona supersi
Page 29: Równanie FEM w ośrodku jednorodny
Page 33 and 34: (3.22) Macierz propagacji P j - wys
Page 35 and 36: Ze względu na fakt silnej zaleŜno
Page 37 and 38: Wyniki obliczeń numerycznych trans
Page 39 and 40: Rys. II Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 41 and 42: Rys. IV Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 43 and 44: 3.4 Wielowarstwowy ośrodek z mater
Page 45 and 46: Rys. VII Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 47 and 48: Rys. IX Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 49 and 50: Rys. XI Mapy transmisji T(λ̃, θ)
Page 51 and 52: o Pasma wysokiej transmisji supersi
Page 53 and 54: Program Thue-MorseSuper.exe moŜe p
Page 55 and 56: Trzecia metoda jest ściśle związ
Page 57 and 58: DODATEK B B.1. FRAKTALE Twórca teo
Page 59 and 60: B.2. Wymiar fraktalny- co to właś
Page 61 and 62: określone dla ograniczonych i domk
Page 63 and 64: DODATEK C C.1.Wybrane wstępne wyni
Page 65 and 66: Rys. C.3 Mapy transmisji T(λ̃, θ
Page 67 and 68: DODATEK D Supersieci THUE-MORSE’A
Page 69 and 70: D.1 Światło spolaryzowane w wielo
Page 71 and 72: Ze względu na to, iŜ powyŜsze po
Page 73 and 74: gdzie dla D q=1 = D 1 dane wyraŜen
Page 75 and 76: DODATEK E Metamateriały, wybrane z
Page 77 and 78: Fakt występowania i załamania fal
Page 79 and 80: słowy, materiał składa się z si
Page 81 and 82:
W przeciwieństwie do opisanego pow
Page 83 and 84:
Kombinacja równań (E.34) oraz (E.
Page 85 and 86:
Rys. E.35 Wyniki symulacji map pola
Page 87 and 88:
W przypadku małych SSR-ów, nieide
Page 89 and 90:
E.42 Metody otrzymywania metamateri
Page 91 and 92:
Rys. II Obraz uzyskany ze skaningow
Page 93 and 94:
Rys. IV a) Schemat (widok z boku) p
Page 95 and 96:
Rys. VI Obraz uzyskany ze skaningow
Page 97 and 98:
Podsumowanie Wytwarzanie metamateri
Page 99 and 100:
14. L. Novotny, B. Hecht, Principle
Page 101 and 102:
43. P. Markos, C. M. Soukoulis, Lef
Page 103 and 104:
Prelomleniya i Otrazheniya (Unusual
Page 105:
114. S.Y. Chou, P.R. Krauss, P.J. R
show all

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?

Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki