Beata Staśkiewicz - Instytut Fizyki

Równanie FEM w ośrodku jednorodnym otrzymujemy z równań Maxwella,
po standardowych przekształceniach w postaci
(3.10)
gdzie υ = c/n jest prędkością fali EM, zaleŜną od stałych materiałowych ośrodka,
n – współczynnik załamania światła, a c = 1/( ε 0 µ 0 ) 1/2 , oznacza prędkość światła
rozchodzącego się w próŜni.
Ze wzoru
n 2 = ε r µ r (3.11)
wynikają dwie moŜliwe wartości współczynnika załamania światła
n = + (ε r µ r ) 1/2 n = – [(–ε r ) (–µ r )] 1/2 . (3.12)
Ma to szczególne znaczenie ze względu na fakt rozpatrywania w poniŜszej pracy
warstw materiałów zarówno zwanych prawo- jak i lewoskrętnymi [40–45].
3.22 Odbicie i załamanie fali elektromagnetycznej na granicy dwóch
ośrodków dielektrycznych
Przy rozpatrywaniu propagacji światła w wielowarstwowych strukturach
aperiodycznych naleŜy na wstępie rozwaŜyć warunki, jakie spełnia spolaryzowana
fala elektromagnetyczna typu s lub p padająca na układ złoŜony z warstw
dielektrycznych.
Przykładowo niech na granicę układu dwóch izotropowych ośrodków,
odpowiednio o współczynnikach załamania n 1 , n 2 , pada płaska fala
elektromagnetyczna (FEM). Przyjmujemy następujące załoŜenia odnośnie
płaszczyzn układu:
• płaszczyzna yz — powierzchnia rozgraniczająca dane ośrodki,
• płaszczyzna xz — płaszczyzna padania FEM (rys. 3.12).
Rys. 3.12 Odbicie i załamanie fali elektromagnetycznej na granicy dwóch
ośrodków dielektrycznych (na podstawie 24).
29