Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki Beata StaÅkiewicz - Instytut Fizyki
3.2 Transmitancja światła w supersieciach typu Thue- Morse’a W ośrodku wielowarstwowym często korzysta się z formalizmu macierzowego, pozwalającego wyznaczyć transmitancję. W przypadku supersieci aperiodycznych, wykorzystuje się formalizm dynamicznych odwzorowań śladów i antyśladów macierzy przejścia [26, 34-39]. RozwaŜania na temat propagacji światła w badanej sieci rozpoczynamy od określenia rodzaju warstw tworzących daną strukturę, opisujemy zachowanie się FEM na granicy ośrodków dielektrycznych, a następnie za pracą [24] przytaczamy dynamiczne odwzorowana śladów i antyśladów macierzy przejścia. 3.21 Materiały warstw tworzących wielowarstwową strukturę dielektryczną Propagację FEM w ośrodku jednorodnym i izotropowym opisują (łącznie z równaniami materiałowymi dla ośrodka liniowego) równania Maxwella w postaci (3.5) (3.6) (3.7) (3.8) wraz z równaniami materiałowymi ośrodka liniowego (3.9) Poszczególne składowe występujące we wzorach oznaczają odpowiednio: E(r,t) wektor natęŜenia pola elektrycznego, H(r,t) — wektor natęŜenia pola magnetycznego, D(r,t) — wektor indukcji elektrycznej, B(r,t) — wektor indukcji magnetycznej, ε 0 — przenikalność elektryczna próŜni, ε r — względna przenikalność elektryczna ośrodka, µ 0 — przenikalność magnetyczna próŜni, µ r — względna przenikalność magnetyczna ośrodka. 28
Równanie FEM w ośrodku jednorodnym otrzymujemy z równań Maxwella, po standardowych przekształceniach w postaci (3.10) gdzie υ = c/n jest prędkością fali EM, zaleŜną od stałych materiałowych ośrodka, n – współczynnik załamania światła, a c = 1/( ε 0 µ 0 ) 1/2 , oznacza prędkość światła rozchodzącego się w próŜni. Ze wzoru n 2 = ε r µ r (3.11) wynikają dwie moŜliwe wartości współczynnika załamania światła n = + (ε r µ r ) 1/2 n = – [(–ε r ) (–µ r )] 1/2 . (3.12) Ma to szczególne znaczenie ze względu na fakt rozpatrywania w poniŜszej pracy warstw materiałów zarówno zwanych prawo- jak i lewoskrętnymi [40–45]. 3.22 Odbicie i załamanie fali elektromagnetycznej na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych Przy rozpatrywaniu propagacji światła w wielowarstwowych strukturach aperiodycznych naleŜy na wstępie rozwaŜyć warunki, jakie spełnia spolaryzowana fala elektromagnetyczna typu s lub p padająca na układ złoŜony z warstw dielektrycznych. Przykładowo niech na granicę układu dwóch izotropowych ośrodków, odpowiednio o współczynnikach załamania n 1 , n 2 , pada płaska fala elektromagnetyczna (FEM). Przyjmujemy następujące załoŜenia odnośnie płaszczyzn układu: • płaszczyzna yz — powierzchnia rozgraniczająca dane ośrodki, • płaszczyzna xz — płaszczyzna padania FEM (rys. 3.12). Rys. 3.12 Odbicie i załamanie fali elektromagnetycznej na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych (na podstawie 24). 29
- Page 1 and 2: POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ P
- Page 3 and 4: SPIS TREŚCI.......................
- Page 5 and 6: DODATEK E Metamateriały: wybrane z
- Page 7 and 8: przedstawiono metody generowania ł
- Page 9 and 10: ROZDZIAŁ 1 If real quasicrystallin
- Page 11 and 12: ROZDZIAŁ 2 “It’s a discovery o
- Page 13 and 14: 2.2 Technologie wytwarzania supersi
- Page 15 and 16: Rys.2.4. Schematyczne przedstawieni
- Page 17 and 18: supersieciom półprzewodnikowym i
- Page 19 and 20: Dwuwymiarowe kryształy fotoniczne
- Page 21 and 22: 2.42 Kropki kwantowe Innym równie
- Page 23 and 24: W rozdziale tym omówione zostaną
- Page 25 and 26: Warto przy tym dodać, iŜ wzór re
- Page 27: 3.12 Niebinarna uogólniona supersi
- Page 31 and 32: Dla polaryzacji typu s przyjmują o
- Page 33 and 34: (3.22) Macierz propagacji P j - wys
- Page 35 and 36: Ze względu na fakt silnej zaleŜno
- Page 37 and 38: Wyniki obliczeń numerycznych trans
- Page 39 and 40: Rys. II Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 41 and 42: Rys. IV Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 43 and 44: 3.4 Wielowarstwowy ośrodek z mater
- Page 45 and 46: Rys. VII Mapy transmisji T(λ̃, θ
- Page 47 and 48: Rys. IX Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 49 and 50: Rys. XI Mapy transmisji T(λ̃, θ)
- Page 51 and 52: o Pasma wysokiej transmisji supersi
- Page 53 and 54: Program Thue-MorseSuper.exe moŜe p
- Page 55 and 56: Trzecia metoda jest ściśle związ
- Page 57 and 58: DODATEK B B.1. FRAKTALE Twórca teo
- Page 59 and 60: B.2. Wymiar fraktalny- co to właś
- Page 61 and 62: określone dla ograniczonych i domk
- Page 63 and 64: DODATEK C C.1.Wybrane wstępne wyni
- Page 65 and 66: Rys. C.3 Mapy transmisji T(λ̃, θ
- Page 67 and 68: DODATEK D Supersieci THUE-MORSE’A
- Page 69 and 70: D.1 Światło spolaryzowane w wielo
- Page 71 and 72: Ze względu na to, iŜ powyŜsze po
- Page 73 and 74: gdzie dla D q=1 = D 1 dane wyraŜen
- Page 75 and 76: DODATEK E Metamateriały, wybrane z
- Page 77 and 78: Fakt występowania i załamania fal
3.2 Transmitancja światła w supersieciach typu Thue-<br />
Morse’a<br />
W ośrodku wielowarstwowym często korzysta się z formalizmu<br />
macierzowego, pozwalającego wyznaczyć transmitancję. W przypadku supersieci<br />
aperiodycznych, wykorzystuje się formalizm dynamicznych odwzorowań śladów<br />
i antyśladów macierzy przejścia [26, 34-39].<br />
RozwaŜania na temat propagacji światła w badanej sieci rozpoczynamy od<br />
określenia rodzaju warstw tworzących daną strukturę, opisujemy zachowanie się<br />
FEM na granicy ośrodków dielektrycznych, a następnie za pracą [24]<br />
przytaczamy dynamiczne odwzorowana śladów i antyśladów macierzy przejścia.<br />
3.21 Materiały warstw tworzących wielowarstwową strukturę<br />
dielektryczną<br />
Propagację FEM w ośrodku jednorodnym i izotropowym opisują (łącznie<br />
z równaniami materiałowymi dla ośrodka liniowego) równania Maxwella<br />
w postaci<br />
(3.5)<br />
(3.6)<br />
(3.7)<br />
(3.8)<br />
wraz z równaniami materiałowymi ośrodka liniowego<br />
(3.9)<br />
Poszczególne składowe występujące we wzorach oznaczają odpowiednio:<br />
E(r,t) wektor natęŜenia pola elektrycznego, H(r,t) — wektor natęŜenia pola<br />
magnetycznego, D(r,t) — wektor indukcji elektrycznej, B(r,t) — wektor indukcji<br />
magnetycznej, ε 0 — przenikalność elektryczna próŜni, ε r — względna<br />
przenikalność elektryczna ośrodka, µ 0 — przenikalność magnetyczna próŜni, µ r<br />
— względna przenikalność magnetyczna ośrodka.<br />
28