Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
ZŘÚ <strong>4.</strong>3.1-6:<br />
Na rovinnou skleněnou desku položíme ploskovypuklou čočku (Newtonova<br />
skla) poloměru křivosti R, a to vypuklou stranou dolů. Dopadne-li na čočku<br />
monofrekvenční svazek paprsků, objeví se interferenční jev v podobě<br />
střídajících se světlých a tmavých světelných kroužků o příslušných řádech k<br />
(interferenční vrstvou je vzduchová vrstva mezi sférickou a rovinnou<br />
plochou). Vypočítejte poloměry kružnic r, podél kterých vznikají maxima<br />
světelné intenzity.<br />
R ; λ ; n = 1 (pro vzduchovou interferenční vrstvu)<br />
r = ?<br />
Obr. <strong>4.</strong>3.1-6<br />
λ λ<br />
2nd + = 2k<br />
2 2<br />
… dráhový rozdíl pro podmínku maxima interference; a to pro tloušťku vzduchové vrstvy d o<br />
indexu lomu n = 1<br />
r<br />
2 2<br />
= ( 2R<br />
− d )d ( ) 2<br />
⇔ R = R − d + r<br />
2<br />
… Eukleidova věta o výšce, anebo Pythagorova věta (d 2 zanedbáváme); kde R je poloměr<br />
sférické plochy a r je poloměr Newtonova kroužku,<br />
Další postup se týká pouze matematických úprav soustavy rovnic. Např. v obou rovnicích<br />
osamostatníme 2d, poté porovnáme jejich pravé strany a osamostatníme hledanou proměnnou,<br />
fyzikální veličinu r:<br />
2<br />
λ r Rλ<br />
2d<br />
= ( 2k<br />
−1) ∧ 2d<br />
= ⇒ r = ( 2k<br />
−1)<br />
2n<br />
R 2n<br />
Fyzikálně je třeba dodat, že interferenční jev pozorujeme v odraženém světle (v propuštěném<br />
světle by se jevil sled interferenčních kroužků jako inverzní).<br />
BLP <strong>4.</strong>3.1-31:<br />
406
Change language