Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
Příklady - modul 4. Optika a atomové jádro
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
<strong>4.</strong>3. VLNOVÁ OPTIKA<br />
<strong>4.</strong>3.1. INTERFERENCE SVĚTLA<br />
SHRNUTÍ<br />
Interference je nejdůležitější jev vlnové optiky, jeho základním<br />
předpokladem je koherence světelného vlnění (vlnění téže frekvence,<br />
jejichž fázový rozdíl je v uvažovaném bodě prostoru konstantní).<br />
Interferenci světla pozorujeme<br />
- na tenké vrstvě (vrstvě omezené dvěma rovnoběžnými rovinami ve<br />
vzájemné vzdálenosti d a většinou umístěné ve vzduchu); při kolmém dopadu bílého světla se<br />
podle tloušťky vrstvy zesiluje světlo určité vlnové délky a vrstva se v odraženém světle jeví<br />
jako zabarvená<br />
- na Newtonových sklech (většinou vzduchové vrstvě omezené rovinou planparalelní desky a<br />
sférickou rovinou čočky o velkém poloměru křivosti); při kolmém dopadu<br />
monochromatického světla se podle tloušťky vrstvy zesiluje světlo určité vlnové délky a<br />
vrstva má v odraženém světle podobu tmavých a světlých kroužků, při kolmém dopadu bílého<br />
světla jsou kroužky barevné<br />
- na štěrbině, soustavě štěrbin a na optické mřížce; vzniká interferenčně ohybový obrazec<br />
(do interferenčního prostoru vnikají paprsky ohybem)<br />
Výsledkem interference je zesílení světla v místech, kde vzniká maximum interference<br />
(za podmínky, že rozdíl optických drah ∆l odpovídá sudému násobku půlvlny)<br />
∆l = 2k<br />
λ<br />
2<br />
pro k = 0, 1, 2, 3…<br />
a zeslabení světla v místech, kde vzniká minimum interference<br />
(za podmínky, že dráhový rozdíl ∆l odpovídá lichému násobku půlvlny)<br />
λ<br />
∆l<br />
= 2k<br />
+ 1<br />
( ) 2<br />
pro k = 0, 1, 2, 3, …<br />
a) λx/2<br />
b) 2πx/λ<br />
c) 2πxλ<br />
d) πx/λ<br />
ZTO <strong>4.</strong>3.1-40:<br />
Stav vlnění přicházejícího z bodu B je v bodě P<br />
(obr. <strong>4.</strong>3.1-1) vyjádřen rovnicí<br />
⎛ x ⎞ ⎛ t x ⎞<br />
u = A sinω<br />
⎜t − ⎟ = Asin 2π<br />
⎜ − ⎟<br />
⎝ c ⎠ ⎝ T λ ⎠<br />
Určete, jak souvisí fázový posuv φ s drahou x ; φ = ?<br />
Obr. <strong>4.</strong>3.1-1<br />
402