t - Süleyman Demirel Üniversitesi
t - Süleyman Demirel Üniversitesi
t - Süleyman Demirel Üniversitesi
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
2.2.6. Dispersiyon<br />
Tabakalı ortamda bir yüzey dalgasının yayılım hızı, dalganın frekansına veya dalga<br />
boyuna bağlıdır. Tabakalı ortamların farklı bölümlerinde, farklı hızlardan dolayı<br />
dalga boyu değişimleri görülmektedir (Stokoe et al., 1994). Uzun dalga boyuna sahip<br />
yüzey dalgaları, daha kısa dalga boylu olanlara göre yer içinde daha fazla derinliğe<br />
nüfuz etmektedir (Şekil 2.11.). Genellikle faz hızları daha yüksektir ve derin<br />
tabakaların elastik parametrelerine karsı daha hassastır (Babuska and Cara 1991; Xia<br />
et al., 2002). Diğer yandan, kısa dalga boyuna sahip yüzey dalgaları, yayındıkları<br />
yüzeye yakın ortamın fiziksel özelliklerine karsı daha duyarlıdır. Bu nedenle, her bir<br />
yüzey dalgası modu, tek bir dalga boyu için tek bir faz hızı gösterir. Bu faz hızıfrekans<br />
ilişkisi yüzey dalgalarının dispersif yapısının asıl nedenidir (Xia et al., 2002).<br />
2.2.7. Dispersiyon analizi<br />
Şekil 2.11. Tabakalı ortamda bir yüzey dalgasının yayılımı<br />
Günümüzdeki MASW analizlerinde en önemli yenilik, tek bir faz hızının<br />
hesaplanmaya kalkışmak değil, bir görüntü/resim uzayı oluşturarak bu uzayda<br />
enerjinin toplandığı şablonlar/kalıplar’dan dispersiyon gidihşatlarını/eğilimlerini<br />
ortaya çıkarmaktır (Şekil 2.12.). Bu görüntüleme işleminde çok kanallı kayıt, zaman<br />
(t) - uzay (x) ortamından, frekans (f) - dalga sayısı (k) veya frekans (f) - Faz Hızı (Cf)<br />
ortamına dönüştürülür. Bu işlem geleneksel olarak “frequency-wavenumber (f-k)”<br />
metodu ile başlayıp daha sonra “slowness-frequency (p-ω )” dönüşümü (McMechan<br />
20
Change language