â¹Ã§indekiler - Anadolu Ãniversitesi
â¹Ã§indekiler - Anadolu Ãniversitesi â¹Ã§indekiler - Anadolu Ãniversitesi
56 Fizikokimya fiekil 2.9 Joule-Thomson deney düzene¤i. P i P V T i i i P s P i P V T s s s P s Sistemde P i >P s olmak kofluluyla, silindirin sol taraf›nda yer alan piston P i bas›nc›nda, V i hacminde ve T i s›cakl›¤›ndad›r. Silindirin sa¤ taraf›nda yer alan piston P s bas›nc›nda, V s hacminde ve T s s›cakl›¤›ndad›r. Gaz›n bafllang›çtaki büyük bas›nçl› bölgeden düflük bas›nçl› bölgeye geçti¤ini düflünelim. Bu durumda önce pistonun hareketiyle gaz izotermal olarak s›k›fl›r. Böylece hacim V i ’den 0’a düfler. Daha sonra P i bas›nc›ndan P s bas›nc›na geçilmesiyle hacim 0’dan V s ’ye de¤iflir. Sistemin sol taraf›ndaki pistonun hareketiyle birinci durumdan ikinci duruma gidilirken yap›lan ifl afla¤›daki gibi verilebilir. Birinci durumda gaz üzerine yap›lan ifl; wi =−Pi( 0− Vi) = PV i i olur. ‹kinci durumda ise, w =−P( V − 0) =−PV s s s s s eflittir. Gaz üzerine yap›lan toplam ifl, w= PV −PV i i olur. Gaz›n birinci bölgeden ikinci bölgeye geçmesiyle iç enerji de¤iflimi, ∆U = U − U = q+ w s s s i fleklinde ifade edilebilir. Olay adyabatik genleflme oldu¤undan, q s›f›ra eflittir. Buna göre eflitlik düzenlenirse, Us− Ui = 0 + w= PV i i−PV s s Us + PV s s = Ui + PV i olarak yaz›labilir. Entalpi H= U + PV eflitli¤iyle ifade edildi¤ine göre, H s = H i olur. Bu ifadeye göre genleflme sonucunda entalpi de¤iflmemifltir. Entalpi de¤iflimi ise s›f›ra eflittir. ∆H =0 Joule-Thomson olay›: Bir gaz›n entalpisi de¤iflmeksizin bas›nc› düflürüldü¤ünde s›cakl›¤›n›n düflmesi olay›d›r. Buna karfl›n sistemin s›cakl›¤›nda bir de¤iflme meydana gelmifltir. Bu olaya Joule- Thomson olay› denir. Böylece sistemde ölçülen büyüklük ( ∂T / ∂P) ’dir. Bu oran Joule-Thomson katsay›s› olarak isimlendirilir.
2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasas› 57 ⎛ T = ∂ ⎞ ⎜ ∂P µ JT ⎝⎜ ⎠⎟ H (2.44) Joule-Thomson katsay›s›; bir gaz için sabit entalpide, s›cakl›¤›n bas›nçla de¤iflim h›z›n› göstermektedir. Bu katsay›n›n alaca¤› de¤ere göre; gaz›n genleflirken veya s›k›fl›rken, ›s›nd›¤› veya so¤udu¤u söylenebilir. E¤er gaz genleflirken n JT > 0 ise so¤ur, n JT < 0 ise ›s›n›r. Genel olarak oda s›cakl›¤›nda gazlar›n genleflmesiyle so- ¤udu¤u görülmüfltür. Joule-Thomson genleflmesi sonucunda ideal gazlar›n s›cakl›- ¤› de¤iflmez ve n JT =0 olur. Buna karfl›n gerçek gazlar için Joule-Thomson katsay›- s› s›f›ra eflit de¤ildir. Bunun nedeni gaz molekülleri aras›ndaki etkili kuvvetlerdir. Joule-Thomson genleflmesi s›ras›ndaki s›cakl›k de¤iflimi ne kadar küçükse, gaz ideale o kadar yak›nd›r. Bir miktar azot gaz› 2,0 atm ve 25,37°C’den, 1,0 atm ve 25,15°C’ye Joule-Thomson SIRA S‹ZDE genleflmesi yapmaktad›r. Buna göre azot gaz› için Joule-Thomson katsay›s›n› hesaplay›n›z. DÜfiÜNEL‹M 8 SIRA S‹ZDE DÜfiÜNEL‹M SORU SORU D‹KKAT D‹KKAT SIRA S‹ZDE SIRA S‹ZDE AMAÇLARIMIZ AMAÇLARIMIZ K ‹ T A P K ‹ T A P TELEV‹ZYON TELEV‹ZYON ‹NTERNET ‹NTERNET
- Page 11 and 12: 1. Ünite - Gazlar 5 Burada bas›n
- Page 13 and 14: 1. Ünite - Gazlar 7 fiekil 1.1 Boy
- Page 15 and 16: 1. Ünite - Gazlar 9 Pistonlu bir k
- Page 17 and 18: 1. Ünite - Gazlar 11 298,15 K’de
- Page 19 and 20: 1. Ünite - Gazlar 13 fiekil 1.3 A
- Page 21 and 22: 1. Ünite - Gazlar 15 Moleküller a
- Page 23 and 24: 1. Ünite - Gazlar 17 1 PV = RT = N
- Page 25 and 26: 1. Ünite - Gazlar 19 eflitli¤i il
- Page 27 and 28: 1. Ünite - Gazlar 21 Graham yasas
- Page 29 and 30: 1. Ünite - Gazlar 23 aç›klanabi
- Page 31 and 32: 1. Ünite - Gazlar 25 deki h›zl
- Page 33 and 34: Gaz a (atm L 2 mol -2 ) b (L mol -1
- Page 35 and 36: 1. Ünite - Gazlar 29 Özet Maddeni
- Page 37 and 38: 1. Ünite - Gazlar 31 Kendimizi S
- Page 39 and 40: 1. Ünite - Gazlar 33 Yararlan›la
- Page 41 and 42: Termodinami¤in 1. Yasas› G‹R
- Page 43 and 44: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 45 and 46: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 47 and 48: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 49 and 50: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 51 and 52: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 53 and 54: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 55 and 56: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 57 and 58: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 59 and 60: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 61: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 65 and 66: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 67 and 68: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 69 and 70: 2. Ünite - Termodinami¤in 1. Yasa
- Page 72 and 73: 3F‹Z‹KOK‹MYA Amaçlar›m›z
- Page 74 and 75: 68 Fizikokimya Entropi: Bir sistemi
- Page 76 and 77: 70 Fizikokimya fiekil 3.1 Carnot ç
- Page 78 and 79: 72 Fizikokimya Böylece arka arkaya
- Page 80 and 81: 74 Fizikokimya w= − PdV =−TdS (
- Page 82 and 83: 76 Fizikokimya S = FTV ( , ) ⎛ S
- Page 84 and 85: 78 Fizikokimya bulunur. ‹fllem te
- Page 86 and 87: 80 Fizikokimya Buharlaflma entalpil
- Page 88 and 89: 82 Fizikokimya Çözüm: 1. Basamak
- Page 90 and 91: 84 Fizikokimya Özet Do¤ada bir ç
- Page 92 and 93: 86 Fizikokimya Kendimizi S›nayal
- Page 94 and 95: 4F‹Z‹KOK‹MYA Amaçlar›m›z
- Page 96 and 97: 90 Fizikokimya REAKS‹YON ‹Ç EN
- Page 98 and 99: 92 Fizikokimya SIRA S‹ZDE DÜfiÜ
- Page 100 and 101: 94 Fizikokimya olarak yaz›l›r.
- Page 102 and 103: 96 Fizikokimya Çizelgelerde verile
- Page 104 and 105: 98 Fizikokimya ÖRNEK 4.8: C 10 H 1
- Page 106 and 107: 100 Fizikokimya s›ras›ndaki sta
- Page 108 and 109: 102 Fizikokimya ÖRNEK 4.11: CaCl 2
- Page 110 and 111: 4. Ünite - Termokimya 103 iyonlar
56 Fizikokimya<br />
fiekil 2.9<br />
Joule-Thomson<br />
deney düzene¤i.<br />
P i<br />
P V T<br />
i i i<br />
P s<br />
P<br />
i<br />
P V T s s s<br />
P s<br />
Sistemde P i >P s olmak kofluluyla, silindirin sol taraf›nda yer alan piston P i bas›nc›nda,<br />
V i hacminde ve T i s›cakl›¤›ndad›r. Silindirin sa¤ taraf›nda yer alan piston<br />
P s bas›nc›nda, V s hacminde ve T s s›cakl›¤›ndad›r. Gaz›n bafllang›çtaki büyük bas›nçl›<br />
bölgeden düflük bas›nçl› bölgeye geçti¤ini düflünelim. Bu durumda önce pistonun<br />
hareketiyle gaz izotermal olarak s›k›fl›r. Böylece hacim V i ’den 0’a düfler. Daha<br />
sonra P i bas›nc›ndan P s bas›nc›na geçilmesiyle hacim 0’dan V s ’ye de¤iflir. Sistemin<br />
sol taraf›ndaki pistonun hareketiyle birinci durumdan ikinci duruma gidilirken<br />
yap›lan ifl afla¤›daki gibi verilebilir. Birinci durumda gaz üzerine yap›lan ifl;<br />
wi =−Pi( 0− Vi)<br />
= PV<br />
i i<br />
olur. ‹kinci durumda ise,<br />
w =−P( V − 0)<br />
=−PV<br />
s s s s s<br />
eflittir. Gaz üzerine yap›lan toplam ifl,<br />
w= PV −PV<br />
i i<br />
olur. Gaz›n birinci bölgeden ikinci bölgeye geçmesiyle iç enerji de¤iflimi,<br />
∆U = U − U = q+<br />
w<br />
s<br />
s s<br />
i<br />
fleklinde ifade edilebilir. Olay adyabatik genleflme oldu¤undan, q s›f›ra eflittir. Buna<br />
göre eflitlik düzenlenirse,<br />
Us− Ui = 0 + w= PV i i−PV<br />
s s<br />
Us + PV s s = Ui + PV i<br />
olarak yaz›labilir. Entalpi H= U + PV eflitli¤iyle ifade edildi¤ine göre,<br />
H s = H i<br />
olur. Bu ifadeye göre genleflme sonucunda entalpi de¤iflmemifltir. Entalpi de¤iflimi<br />
ise s›f›ra eflittir.<br />
∆H =0<br />
Joule-Thomson olay›: Bir<br />
gaz›n entalpisi<br />
de¤iflmeksizin bas›nc›<br />
düflürüldü¤ünde s›cakl›¤›n›n<br />
düflmesi olay›d›r.<br />
Buna karfl›n sistemin s›cakl›¤›nda bir de¤iflme meydana gelmifltir. Bu olaya Joule-<br />
Thomson olay› denir. Böylece sistemde ölçülen büyüklük ( ∂T<br />
/ ∂P)<br />
’dir. Bu oran<br />
Joule-Thomson katsay›s› olarak isimlendirilir.