PDF - Açık Ders Malzemeleri
PDF - Açık Ders Malzemeleri
PDF - Açık Ders Malzemeleri
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
MIT OpenCourseWare<br />
http://ocw.mit.edu<br />
5.60 Thermodinamik ve Kinetik<br />
Bahar 2008<br />
Bu malzemelere atıfta bulunmak veya kullanım şartlarını öğrenmek için http://ocw.mit.edu/terms<br />
sitesini ziyaret ediniz<br />
Bölüşüm Fonksiyonları<br />
Bölüşüm faktörleri istatistik mekanikte merkezi bir rol oynar. Bunları kullanmak<br />
suretiyle tüm termodinamik fonksiyonlar hesap edilebilir.<br />
Ortalama enerjisi U= olan bir sistem alalım<br />
1/kT koyalım<br />
U E<br />
<br />
1<br />
Q<br />
<br />
piEi<br />
Eie<br />
i i<br />
Ei<br />
Aşağıdaki sonucu kullanarak:<br />
U E<br />
<br />
Dolayısıyla<br />
E<br />
<br />
<br />
T<br />
<br />
1<br />
Q<br />
<br />
piE i <br />
<br />
<br />
<br />
Ei<br />
Ei<br />
e Eie<br />
i <br />
<br />
v,<br />
N<br />
i V,<br />
N i<br />
Ei<br />
E e İ<br />
Q i<br />
<br />
V,<br />
N<br />
<br />
<br />
T<br />
<br />
lnQ<br />
<br />
1<br />
kT<br />
2<br />
U kT <br />
T<br />
V,<br />
N<br />
<br />
1<br />
Q<br />
Q<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
1<br />
<br />
kT<br />
2<br />
V,<br />
N<br />
<br />
lnQ<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
Q(N,T,V) , A(N,T,V) ile direkt ilişkilidir<br />
V,<br />
N<br />
lnQ<br />
<br />
<br />
<br />
T<br />
<br />
V,<br />
N<br />
T<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
V,<br />
N
A<br />
<br />
A U TS U T<br />
<br />
T<br />
<br />
V,<br />
N<br />
dA pdV<br />
SdT dN<br />
İfadesini kullanarak<br />
A/ T<br />
1 A<br />
A 1 A<br />
U 1 A<br />
<br />
<br />
T<br />
<br />
<br />
<br />
V,<br />
N<br />
<br />
<br />
<br />
T T<br />
<br />
A/ T<br />
<br />
V,<br />
N<br />
<br />
T<br />
2<br />
2<br />
U T<br />
kT <br />
T<br />
V,<br />
N T<br />
V,<br />
N<br />
<br />
A kT<br />
lnQ<br />
2<br />
Q<br />
<br />
(integrasyon sabiti sıfır alınabilir)<br />
<br />
<br />
<br />
T T<br />
<br />
V,<br />
N<br />
U ve A’dan tüm diğer fonksiyonlar bulunabilir<br />
A U<br />
Q<br />
<br />
S k ln Q kT<br />
<br />
T T<br />
T<br />
<br />
A<br />
Q<br />
<br />
P <br />
kT<br />
<br />
V<br />
T<br />
<br />
<br />
A<br />
<br />
<br />
<br />
N<br />
<br />
H U pV<br />
G A pV<br />
T,<br />
N<br />
T,<br />
V<br />
V,<br />
N<br />
lnQ<br />
<br />
kT<br />
<br />
N<br />
<br />
T,<br />
V<br />
V,<br />
N<br />
<br />
T<br />
Mikrohal olasılıkları ve dejereneliği cinsinden entropi<br />
Ei<br />
Eie<br />
S U A 1 <br />
i<br />
<br />
k kT kT Q<br />
<br />
Ancak<br />
E kT<br />
lne<br />
i<br />
E<br />
/ kT<br />
lnQ<br />
2<br />
<br />
<br />
<br />
T T<br />
<br />
Ei<br />
/ kT lne lnQ<br />
Ei<br />
/ kT<br />
S e<br />
i / kT<br />
buradan <br />
<br />
k Q<br />
i<br />
V,<br />
N<br />
U<br />
2<br />
T
i<br />
P <br />
i<br />
S<br />
<br />
k<br />
Bu da<br />
<br />
S <br />
i<br />
e<br />
Ei<br />
/ kT<br />
Q<br />
1 olduğundan lnQ ile 1’i çarpar ve terimleri birleştirirsek<br />
<br />
Ei<br />
/ kT<br />
Ei<br />
/ kT<br />
Ei<br />
/ kT Ei<br />
/ kT<br />
e<br />
E<br />
e<br />
e e <br />
i / kT<br />
lne<br />
lnQ<br />
<br />
ln<br />
<br />
Q<br />
Q<br />
Q Q<br />
i<br />
i<br />
i<br />
i<br />
i<br />
p ln p k olup bu mikrohal özellikleri cinsinde S için olan Gibbs denklemidir<br />
Eğer sistem izole ise tüm haller aynı enerjiye ve aynı olasılığa p=1/ sahip olur.<br />
Burada djenere sistemlerin sayısıdır.Bu durumda<br />
S kln<br />
dejenerelik cinsinden S’i veren Boltzman denklemidir(onun damgası)<br />
Artık entropiyi düzensizlık veya farklı mevcut hallere bağlıyabiliriz.Entropinin bu<br />
mikroskopik tanımı istatitik mekaniğin kalbidir<br />
Sistem izole olmasa bile yaklaşık 10 24 molekül için olan enerji değişimleri ihmal<br />
edilebilir burada tüm hallerin aynı enerjiye ve eş bir olasılığa sahip olduğunu<br />
varsayabilirizS için Boltmann denklemini kullanabiliriz<br />
Bölüşüm fonksiyonlarının ayrılması<br />
Kanonik Bölüşüm fonksiyonlarını moleküler Bölüşüm fonksiyonlarının basit bir<br />
çarpımı olarak nasıl yazabiliriz<br />
Qötelenme= N<br />
q ayırt edilebilen tanecikler<br />
ötelenme<br />
Qötelenme= N<br />
q /N! ayırt edilemeyen tanecikler<br />
ötelenme<br />
Bu sistemin mikrohal enerjisi Ei ‘nin bağımsız molekül enerjileri i’nin toplamı ise<br />
geçerlidir(burada<br />
kuantum sayılarını göstermektedir)<br />
<br />
E ..... <br />
i<br />
n<br />
i<br />
n<br />
i<br />
n<br />
1<br />
n<br />
2<br />
i<br />
n olarak gösterilmiş olup ni , i molekülü için olan çeşitli<br />
i<br />
n<br />
N<br />
Bu durumda sistemin tüm mikrohal enerjileri boyunca olan toplamı moleküler<br />
enerjilerin mümkün olan kombinasyonlarının toplamıdır , ,....., <br />
<br />
n<br />
1<br />
n<br />
2<br />
<br />
n<br />
N
Q <br />
<br />
<br />
<br />
<br />
n<br />
1<br />
Ei<br />
/ kT<br />
e .... <br />
i<br />
n1 n2 nN<br />
<br />
e<br />
<br />
n<br />
1<br />
/ kT<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
n2<br />
e<br />
<br />
n<br />
2<br />
/ kT<br />
<br />
n <br />
n .....<br />
<br />
n /<br />
1 2<br />
N<br />
e<br />
<br />
....<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
nN<br />
e<br />
<br />
n<br />
N<br />
/ kT<br />
kT<br />
<br />
<br />
<br />
q1q2<br />
..... q<br />
<br />
Yerlerini değiştirebilen ayrımlanamayan tanecikler için , 1/N! İle çarpmak<br />
suretiyle ayırt edilemeyen sistem hallerinin fazladan sayılmasını düzeltir<br />
N<br />
q<br />
Dolayısıyla sistem enerjisi= bağımsız moleküler enerjilerin toplamı ise <br />
kanonik(toplulukların topluluğu) bölüşüm fonksiyonu = moleküler Bölüşüm<br />
fonksiyonlarının çarpımı<br />
Moleküler Bölüşüm fonksiyonu içinde aynı yaklaşım kullanılabilir<br />
Eğer moleküler enerji= serbesti derecelerinin enerjilerinin toplamı ise <br />
Moleküler Bölüşüm fonksiyonu = serbesti derecesi bölüşüm fonksiyonlarının<br />
çarpımıdır<br />
Başka bir deyişle moleküler enerji <br />
ötelenme dönme titresim elektronik<br />
moleküler Bölüşüm fonksiyonu q q q q<br />
ötelenme dönme titresim qelektronik<br />
q<br />
Bir sıvıda bulunan bir polimer için diğer herşey yapı sal<br />
diğer herşey yapı sal<br />
diğer özelliklerin belirlenmesi zor olsa da yapı salve<br />
qyapı saldeğerlerini<br />
belirleyebiliriz.<br />
Örnek: Hemen hemen aynı enerjiye sahip olan 2 açık yapısı olan bir molekül yapı sal<br />
=0<br />
Ötelenmeyi de katmak moleküler ve kanonik Bölüşüm fonksiyonları q ve Q ‘yi<br />
hesaplayınız<br />
Ötelenme için örgü modeli:<br />
N<br />
q
Gaz fazında N tane molekül bulunsun<br />
Moleküler hacım = v, toplam hacım=V olsun<br />
Tüm moleküler yerler aynı enerjiye sahip olsun ötelenme =0<br />
q<br />
q q<br />
Q<br />
Q<br />
ötelenme<br />
ötelenme<br />
g<br />
q<br />
ötelenme<br />
yapıapı ötelenme<br />
ötelenme<br />
<br />
<br />
V / v<br />
2V<br />
/ v<br />
N<br />
N<br />
q / N!<br />
V / v<br />
/ N!<br />
ötelenme<br />
<br />
N q / N!<br />
(hayır 1/N! Faktörü gerekir- yapısal hallerin fazla<br />
ötelenme<br />
sayılmaması için)<br />
Q<br />
ötelenme<br />
Q<br />
yapı<br />
Q<br />
ötelenme<br />
<br />
N<br />
N<br />
N N<br />
N 30 N<br />
q q / N!<br />
2 V / v<br />
/ N!<br />
2 10 / N!<br />
yapı<br />
ötelenme<br />
Bu irdeleme dönme, titreşim ve diğer serbesti derecelerini kapsayacak şekilde<br />
genişletilebilir