n - Çukurova Üniversitesi

More documents

Recommendations

Info

6. SbSI Harun AKKUŞ χ η II abc II abc i σ 2ω b { r r } r 3 a c e ⎪⎧ dk rnm ml l n ( −2ω; ω, ω) = 2 ∑∫ ⎨ 3 h nl m ⎪⎩ 4π ωl n − ωml e ( −2ω; ω, ω) = h II abc b c ml l n ⎡ 2 f ⎤⎪⎫ nm 2 f 2 f ml l n × ⎢ + + ⎥⎬ , (6.23) ⎢⎣ ωmn − 2ω ωml − ω ωl n − ω ⎥⎦ ⎪⎭ 3 − 8i 2 ⎡ × ⎢ ⎢ ⎣ ω + 2 2 l n ∑ nm r dk ⎪⎧ 3 ⎨ 4π ⎪⎩ ∫ ∑ f ( ω ω ie ( −2ω; ω, ω) = 2h nl l n 2 mn ( ω nml − 2ω) b { r r } ( b { r r } f ⎤ lm − ⎥ 2 − ω) ωml ( ωml − ω) ⎥ ⎦ f a nmrnm mn ω a c f nmrnm ml l n ∑ 2 nml ωmn ( ωmn + [ 3 2 × ω r b c ml l n ∑ a nl lm f r dk ⎪⎧ 3 ⎨ 4π ⎪⎩ ∫ ∑ nm a c mnrnm ml l n c { ∆ r } b mn mn ω ) ⎪ ⎫ ml − ωl n ⎬, − 2ω) ⎪⎭ b c a { rmnrnl } − ωlmrnl { b c ∆ { r r } ⎫ a nm 2 nm ωmn ( ωmn c b ml l n Burada { r r } ( 1/ 2)( r r + r r ) p a nm nm 2 nml ωmn ( ωmn nm ⎪ ⎬. − ω) ⎪⎭ mn f − ω) b c lmrmn r }] (6.24) (6.25) r r r r r a a a a ≡ , ∆ ( k ) ≡ v ( k ) − v ( k ) , v ( k ) ≡ iω r ( k ) r ve (k ) momentum matris elemanı olmak üzere v 6.3.7. Scissors Yaklaşımı a nm nn a nm mm nm r r −1 a ( k ) = m p ( k ) ’dır. Bilindiği gibi Kohn-Sham denklemleri temel durum özelliklerini belirlemek içindir ve hesaplamalara katılan işgal edilmemiş iletim bantlarının fiziksel bir anlamı yoktur. Bu bantlar tek-parçacık durumları olarak optik özellik hesaplarında kullanıldığında bir bant aralığı problemi ortaya çıkar: optik soğurma çok düşük enerjilerde başlar (Hughes ve Sipe, 1996). Bu nedenle öz-uyumlu temel durum 76 nm nm nm
6. SbSI Harun AKKUŞ enerjilerinin uyarılmış spektruma uygulanması öz-enerji düzeltmesini gerektirir (Wang ve Klein, 1981). Öz-enerji etkilerini hesaba katmak için geliştirilen yaklaşımlardan biri scissors yaklaşımıdır (Hughes ve Sipe, 1996). Denk. 6.14’deki hamiltoniyen, scissors yaklaşımı olmadan tek-parçacık hamiltoniyeni olarak şu şekilde yazılabilir: 2 p r r r H = + V ( r ) − e r ⋅ E . (6.26) 2m Burada V (r ) r etkin periyodik potansiyel, r r r konum operatörü ve E = −A / c elektrik alandır. Scissors yaklaşımıyla bant aralığına gelecek düzeltme Denk. 6.26’daki hamiltoniyene bir ek ile gösterilebilir (Hughes ve Sipe, 1996): V H H + = ~ , (6.27) V s = ∆ ∑ r ck s r ck r ck . (6.28) Burada toplam, tüm k ’lar ve c iletim bantları üzerindendir ve bant aralığı r ∆ düzeltmesiyle alakalı sabit enerji kaymasıdır. H 0 = p 2 r / 2m + V ( r ) hamiltoniyeninin tek parçacık öz-fonksiyonlarıdır. ck r ise uyarılmamış Scissors yaklaşımı olmadan (6.26) hamiltoniyeni ile elde edilen (Denk. 6.19’da konum matris elemanları ile yazılan) lineer tepki, hız matris elemanları cinsinden aşağıdaki gibi yazılır: χ ( 1) ij r r 2 i j e r vnm ( k ) vmn ( k ) ( −ω, ω) = ∑ f nm ( k ) r . (6.29) hΩ r 2 ω ( ω ( k ) − ω) nmk Burada vnm şu şekilde tanımlıdır: mn mn 77
Page 1 and 2:
Harun AKKUŞ ÇUKUROVA ÜNİVERSİT
Page 3 and 4:
ÖZ DOKTORA TEZİ SbSI KRİSTALİN
Page 5 and 6:
TEŞEKKÜR Doktora çalışmam boyu
Page 7 and 8:
4.3. Değişim ve Korelasyon Yoğun
Page 9 and 10:
ÇİZELGELER DİZİNİ SAYFA Çizel
Page 11 and 12:
Şekil 6.1. (a) Paraelektrik fazda
Page 13 and 14:
Şekil 6.32. SbSI kristalinin parae
Page 15 and 16:
1. GİRİŞ Harun AKKUŞ 1. GİRİ
Page 17 and 18:
2. FERROELEKTRİKLİK Harun AKKUŞ
Page 19 and 20:
Page 21 and 22:
Page 23 and 24:
Page 25 and 26:
Page 27 and 28:
3. ÇOK PARÇACIK PROBLEMİ Harun A
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35 and 36:
Page 37 and 38:
Page 39 and 40: 3. ÇOK PARÇACIK PROBLEMİ Harun A
Page 41 and 42: 3. ÇOK PARÇACIK PROBLEMİ Harun A
Page 43 and 44: 4. YOĞUNLUK FONKSİYONELİ TEORİS
Page 63 and 64: 5. PSEUDO-POTANSİYEL TEORİSİ Har
Page 75 and 76: 6. SbSI Harun AKKUŞ 6. SbSI V-VI-V
Page 77 and 78: 6. SbSI Harun AKKUŞ 6.1.2. Ferroel
Page 79 and 80: 6. SbSI Harun AKKUŞ (2002) ise tem
Page 81 and 82: 6. SbSI Harun AKKUŞ eV’luk değe
Page 83 and 84: 6. SbSI Harun AKKUŞ artmaktadır.
Page 85 and 86: 6. SbSI Harun AKKUŞ birbirlerine e
Page 87 and 88: 6. SbSI Harun AKKUŞ E 0 2 −1 ε
Page 89: 6. SbSI Harun AKKUŞ Ayrıca r r f
Page 93 and 94: 6. SbSI Harun AKKUŞ oldukça yüks
Page 95 and 96: 6. SbSI Harun AKKUŞ 2 Ps ∝ T −
Page 97 and 98: 6. SbSI Harun AKKUŞ boyunca foton
Page 99 and 100: 6. SbSI Harun AKKUŞ Şekil 6.16. P
Page 101 and 102: 6. SbSI Harun AKKUŞ yönünde diel
Page 103 and 104: 6. SbSI Harun AKKUŞ Şekil 6.20. S
Page 105 and 106: 6. SbSI Harun AKKUŞ Şekil 6.23. S
Page 107 and 108: 6. SbSI Harun AKKUŞ SbSI’ın her
Page 109 and 110: 6. SbSI Harun AKKUŞ Şekil 6.30 ve
Page 111 and 112: 6. SbSI Harun AKKUŞ Çizelge 6.7.
Page 113 and 114: 6. SbSI Harun AKKUŞ (paraelektrik
Page 115 and 116: 6. SbSI Harun AKKUŞ Şekil 6.39. F
Page 117 and 118: 7. SONUÇLAR Harun AKKUŞ 7. SONUÇ
Page 119 and 120: KAYNAKLAR ALWARD, J. F., FONG, C. Y
Page 121 and 122: FRIDKIN, V.M., 1980. Ferroelectrics
Page 123 and 124: LANGERTH, D. C., PERDEW, J. P., 197
Page 125 and 126: PERDEW, J. P., ZUNGER, A., 1981. Se
Page 127: ÖZGEÇMİŞ 1974 yılında Bitlis-
show all

n - Çukurova Üniversitesi

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?