MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
98 ( x '−vt ') , x = α'( x '−vt ') x1 = α' 1 0 2 2 0 . (13.16) Demek qozg’almaydı dep qabıl etilgen shtriхlangan koordinatalar sistemasındag’ı sterjennin’ uzınlıg’ı mınag’an ten’: x 2 − x1 l x 2'−x 1' = = . α' α' (13.17) Salıstırmalıq printsipi boyınsha eki sistema da ten’ huqıqlı ha’m bul sistemalardın’ ekewinde de birdey tezlik penen qozg’alatug’ın bir sterjennin’ uzınlıg’ı birdey boladı. Sonlıqtan (13.14) ha’m (13.17) formulalarda da’lillewimiz kerek edi. l l = , yag’nıy α α' α = α' bolıwı kerek. Biz usı jag’daydı Endi jaqtılıqtın’ tezliginin’ turaqlılıg’ı postulatına kelemiz. Meyli koordinata basları bir noqatta turg’an jag’dayda ha’m saatlar t = t’ = 0 waqtın ko’rsetken momentte sol koordinata baslarınan jaqtılıq signalı jiberilgen bolsın. Eki koordinatalar sistemasında da (shtriхlang’an ha’m shtriхlanbag’an) jaqtılıqtın’ taralıwı x '= ct', x = ct (13.18) ten’likleri menen beriledi. Bul jerde eki sistemada da jaqtılıqtın’ birdey tezlikke iye bolatug’ınlıg’ı esapqa alıng’an. Bul an’latpadag’ı ma’nislerdi (13.8) ha’m (13.9) larg’a qoysaq ha’m α = α' ekenligin esapqa alsaq ( c − v) , ct = αt'( c v) ct '= αt + (13.19) an’latpaların alamız. Bul an’latpalardın’ shet ta’repin shep ta’repi menen, on’ ta’repin on’ ta’repi menen ko’beytip t 't shamasına qısqartsaq α = 1 1− v 2 2 / c formulasın alamız. (13.11) den (13.10) an’latpasın paydalanıw arqalı mınag’an iye bolamız x x ⎛ 1 ⎞ v t' = − x' = − α . a a Bunnan (13.20) an’latpasın esapqa alıp ekenligine iye bolamız. ( x − vt) = α v t + x ⎜ − α⎟ ⎝ α ⎠ ( x / v) ⎧ x ⎛ 1 ⎞⎫ t − x t' = α⎨t + ⎜ −1 = . 2 ⎟⎬ v 2 2 ⎩ ⎝ α ⎠⎭ 1− v / c (13.20) (13.21) (13.22) Endi Lorents tu’rlendiriwlerin an’sat keltirip shıg’aramız. (13.9), (13.10) ha’m (13.22) tu’rlendiriwleri bir birine salıstırg’anda v tezligi menen qozg’alatug’ın sistemalardın’ koordinataların baylanıstıradı. Olar Lorents tu’rlendiriwleri dep ataladı. Tu’rlendiriw formulaların ja’ne bir ret ko’shirip jazamız:
x' = x − v t 1− v 2 / c 2 , y' = y, z' = 99 z, t' = v t − x 2 c . 2 2 1− v / c (13.23) Calıstırmalılıq printsipi boyınsha keri o’tiw de tap usınday tu’rge iye boladı, tek g’ana tezliktin’ belgisi o’zgeredi: x = x'+ v 1− v 2 t' / c 2 , y = y', z = z', t = v t'+ x' 2 c 2 1− v / c 2 . (13.24) Galiley tu’rlendiriwleri Lorents tu’rlendiriwlerinin’ dara jag’dayı bolıp tabıladı. Haqıyqatında da v
- Page 47 and 48: 47 5-1 su’wret. Eyler mu’yeshle
- Page 49 and 50: Orın almastırıwdı ilgerilemeli
- Page 51 and 52: 3-anıqlama. Materiyanın’ o’zi
- Page 53 and 54: formulasına iye bolamız. Bul form
- Page 55 and 56: yag’nıy F + F = 0 . ik ki ik 55
- Page 57 and 58: 3) Praktikalıq teхnikalıq sistem
- Page 59 and 60: 59 Bul an’latpadag’ı 1 v da’
- Page 61 and 62: formulası menen anıqlanıladı. S
- Page 63 and 64: 63 8-§. Meхanikadag’ı Lagranj
- Page 65 and 66: Salıstırmalıq teoriyasında mass
- Page 67 and 68: printsiptin’ ja’rdeminde biz iz
- Page 69 and 70: tu’rine iye boladı. Al Lagranj-E
- Page 71 and 72: sanlar 1, 2, 3, K , n ma’nislerin
- Page 73 and 74: oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan n
- Page 75 and 76: dL x sirt = M x , dt dL = , y M dt
- Page 77 and 78: 77 9-3 su’wret. Sekiriwshi ta’r
- Page 79 and 80: An’latpalarına iye bolamız. 2.
- Page 81 and 82: ası O arqalı o’tedi dep esaplay
- Page 83 and 84: tu’rine enedi (eger I x = Iy = Iz
- Page 85 and 86: Galiley tu’rlendiriwleri. Qozg’
- Page 87 and 88: formulaları menen anıqlanadı. u
- Page 89 and 90: 89 12-1 su’wret. Jaqtılıq tezli
- Page 91 and 92: 12-2 su’wret. Efirge baylanıslı
- Page 93 and 94: qozg’alıwshı materiya efirdi qa
- Page 95 and 96: Demek koordinata basın ken’islik
- Page 97: ( x v t) 97 x'= α − . (13.10) Bu
- Page 101 and 102: shamasına aytamız. Barlıq koordi
- Page 103 and 104: waqıt momentinde alıng’an eki n
- Page 105 and 106: Bul formulada intervalı esaplanıp
- Page 107 and 108: derek - qozg’alıwshı baqlawshı
- Page 109 and 110: 109 15-§. Saqlanıw nızamları İ
- Page 111 and 112: ∑ i 111 m v = const . i i Juwmaq:
- Page 113 and 114: denenin’ 10 km biyiklikke ko’te
- Page 115 and 116: materiallıq noqattın’ tuwrı s
- Page 117 and 118: 117 dv Ulıwmalıq jag’daydı qar
- Page 119 and 120: Anri Puankare (1854-1912) ha’m sa
- Page 121 and 122: Bul matritsa menen qurawshıları c
- Page 123 and 124: vektorlardın’ kvadratları o’z
- Page 125 and 126: dE kin 125 dp = F dr = v dt = v dp
- Page 127 and 128: 1 ⎛ 2 с ⎜ ⎝ ekenligine iye b
- Page 129 and 130: 129 Endi ku’shtin’ «waqıtlıq
- Page 131 and 132: de tap sonday ma’niste haqıyqat.
- Page 133 and 134: menen terbeledi (17-4 a su’wret).
- Page 135 and 136: 135 İnert massası m bolg’an den
- Page 137 and 138: ω E = hω, m = 2 c h . Sonlıqtan
- Page 139 and 140: Meхanikada qattı dene dep materia
- Page 141 and 142: ten’ligin alamız. Eki vektordın
- Page 143 and 144: Aylanbalı qozg’alıslardı qosı
- Page 145 and 146: 145 kelip shıg’adı ha’m biz j
- Page 147 and 148: ha’m 20-3 su’wretlerde ko’rse
98<br />
( x '−vt<br />
')<br />
, x = α'(<br />
x '−vt<br />
')<br />
x1 = α'<br />
1 0 2 2 0 . (13.16)<br />
Demek qozg’almaydı dep qabıl etilgen shtriхlangan koordinatalar sistemasındag’ı<br />
sterjennin’ uzınlıg’ı mınag’an ten’:<br />
x 2 − x1<br />
l<br />
x 2'−x<br />
1'<br />
= = .<br />
α'<br />
α'<br />
(13.17)<br />
Salıstırmalıq printsipi boyınsha eki sistema da ten’ huqıqlı ha’m bul sistemalardın’ ekewinde<br />
de birdey tezlik penen qozg’alatug’ın bir sterjennin’ uzınlıg’ı birdey boladı. Sonlıqtan (13.14)<br />
ha’m (13.17) formulalarda<br />
da’lillewimiz kerek edi.<br />
l l<br />
= , yag’nıy<br />
α α'<br />
α = α'<br />
bolıwı kerek. Biz usı jag’daydı<br />
Endi jaqtılıqtın’ tezliginin’ turaqlılıg’ı postulatına kelemiz. Meyli koordinata basları bir<br />
noqatta turg’an jag’dayda ha’m saatlar t = t’ = 0 waqtın ko’rsetken momentte sol koordinata<br />
baslarınan jaqtılıq signalı jiberilgen bolsın. Eki koordinatalar sistemasında da (shtriхlang’an<br />
ha’m shtriхlanbag’an) jaqtılıqtın’ taralıwı<br />
x '=<br />
ct',<br />
x = ct<br />
(13.18)<br />
ten’likleri menen beriledi. Bul jerde eki sistemada da jaqtılıqtın’ birdey tezlikke iye<br />
bolatug’ınlıg’ı esapqa alıng’an. Bul an’latpadag’ı ma’nislerdi (13.8) ha’m (13.9) larg’a qoysaq<br />
ha’m α = α'<br />
ekenligin esapqa alsaq<br />
( c − v)<br />
, ct = αt'(<br />
c v)<br />
ct '=<br />
αt<br />
+<br />
(13.19)<br />
an’latpaların alamız. Bul an’latpalardın’ shet ta’repin shep ta’repi menen, on’ ta’repin on’ ta’repi<br />
menen ko’beytip t 't<br />
shamasına qısqartsaq<br />
α =<br />
1<br />
1−<br />
v<br />
2 2<br />
/ c<br />
formulasın alamız. (13.11) den (13.10) an’latpasın paydalanıw arqalı mınag’an iye bolamız<br />
x x<br />
⎛ 1 ⎞<br />
v t'<br />
= − x'<br />
= − α<br />
.<br />
a a<br />
Bunnan (13.20) an’latpasın esapqa alıp<br />
ekenligine iye bolamız.<br />
( x − vt)<br />
= α v t + x ⎜ − α⎟<br />
⎝ α ⎠<br />
( x / v)<br />
⎧ x ⎛ 1 ⎞⎫<br />
t − x<br />
t'<br />
= α⎨t<br />
+ ⎜ −1<br />
= .<br />
2 ⎟⎬<br />
v<br />
2 2<br />
⎩ ⎝ α ⎠⎭<br />
1−<br />
v / c<br />
(13.20)<br />
(13.21)<br />
(13.22)<br />
Endi Lorents tu’rlendiriwlerin an’sat keltirip shıg’aramız. (13.9), (13.10) ha’m (13.22)<br />
tu’rlendiriwleri bir birine salıstırg’anda v tezligi menen qozg’alatug’ın sistemalardın’<br />
koordinataların baylanıstıradı. Olar Lorents tu’rlendiriwleri dep ataladı. Tu’rlendiriw<br />
formulaların ja’ne bir ret ko’shirip jazamız: