MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
72 ∑ [ ri , Fisirtqi ] + ∑[ ri , fij] M = . i Alıng’an an’latpadag’ı ekinshi summanın’ nolge ten’ ekenligin ko’rsetiw mu’mkin. Nyutonnın’ u’shinshi nızamına muwapıq f + f = 0 . Su’wrette ko’rsetilgen sızılmag’a muwapıq ij ji i, j i ha’m j noqatlarına ta’sir etiwshi ku’shlerdin’ O noqatlarına salıstırg’andag’ı momentlerin esaplaymız. Bul noqatlardı tutastıratug’ın r ij vektorı i noqatınan j noqatına qarap bag’ıtlang’an. O noqatına salıstırg’andag’ı f ij ha’m f ji momentleri shamasına ten’. fij −f ji parallelligin esapqa alıp [ r , f ] [ r , ] i ji j ij (9.8) M '= + f . (9.9) = , r i − rj = rij ekenligin ja’ne ji M [ r , f ] − [ r , f ] = [ r − r , f ] = [ r , ] = 0 '= i ij j ji i j ji ji f ji r ha’m f ji vektorlarının’ o’z-ara ekenligine iye bolamız. Solay etip (9.8) an’latpasının’ on’ ta’repindegi ekinshi qosındıda ishki ta’sirlesiw ku’shlerinin’ barlıg’ının’ qosındısının’ o’z-ara qısqaratug’ınlıg’ın ha’m qosındının’ barlıg’ının’ nolge ten’ bolatug’ınlıg’ına iye bolamız. Tek sistemanın’ ayırım noqatlarına tu’sirilgen sırtqı ku’shlerdin’ momentlerinin’ qosındısına ten’ birinshi ag’za g’ana qaladı. Sonlıqtan materiallıq noqatlar sistemasına ta’sir etiwshi ku’shlerdin’ momentleri haqqında aytqanımızda F i ku’shleri dep tek sırtqı ku’shlerdi tu’sinip, (9.6) anıqlamasın na’zerde tutıw kerek. Materiallıq noqatlar sistemasının’ qozg’alıs ten’lemesi. (9.4) an’latpası bolg’an n ∑ i= 1 p = pi = p1 + p2 + p3 + ... + pn an’latpasınan waqıt boyınsha tuwındı alamız ha’m i − noqattın’ dp i qozg’alıs ten’lemesinin’ = Fi ekenligin esapqa alg’an halda dt ekenligine iye bolamız. Bul an’latpada p dpi dp = ∑ = ∑Fi , dt dt dt d i ∑ F . = Fi = F (9.10) Demek sistemag’a ta’sir etiwshi ku’shlerdin’ momenti haqqında aytılg’anda tek g’ana sırtqı ku’shlerdin’ momentlerin tu’siniwimiz kerek boladı. Alıng’an ag’latpadag’ı F sistema noqatlarına sırttan tu’sirilgen ku’shlerdin’ qosındısı. Bul dp ku’shti a’dette sırtqı ku’sh dep ataydı. Alıng’an = F ten’lemesi sırtqı ko’rinisi boyınsha bir dt ⎧dp ⎫ materiallıq noqat ushın qozg’alıs ten’lemesine ⎨ = F, p = mv⎬ uqsas. Biraq sistema ushın ⎩ dt ⎭ impuls p nı alıp ju’riwshiler ken’islik boyınsha tarqalg’an, F ti qurawshı ku’shler de ken’islik
oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan noqat ushın alıng’an ten’leme menen sistema ushın alıng’an ten’lemelerdi tek g’ana relyativistlik emes jag’daylar ushın salıstırıw mu’mkin. 73 9-1 su’wret. i ha’m j noqatlarına tu’sirilgen ishki ku’shlerdin’ momenti. Nyutonnın’ u’shinshi nızamına sa’ykes bul moment nolge ten’. Massalar orayı. Relyativistlik emes jag’daylarda massa orayı tu’siniginen paydalanıwg’a boladı. Da’slep impuls ushın relyativistlik emes jag’daylar ushın jazılg’an impulstan paydalanayıq. p dr d d ⎡ 1 i ∑ m0i vi = ∑m 0i = ∑m 0i ri = m ⎢ ∑m 0i r dt dt dt ⎣m ⎥ ⎦ = i Bul an’latpadag’ı massa m = ∑m0i dep noqatlardın’ massası alıng’an. R 1 m ∑ r = m0i i ⎤ (9.11) dR radius-vektorı sistemanın’ massalar orayı dep atalatug’ın noqattı beredi. = V usı noqattın’ dt (massalar orayıın’) qozg’alıs tezligi. Demek sistemanın’ impulsı keyingi an’latpanı esapqa alg’anda bılay jazıladı: dR p = m = mV d t (9.12) ha’m sistemanın’ massası menen onın’ massalar orayının’ qozg’alıs tezliginin’ ko’beymesine ten’. Sonlıqtan da massalar orayının’ qozg’alısı materiallıq noqattın’ qozg’alısına sa’ykes keledi. Joqarıdag’ılardı esapqa alg’an halda sistemanın’ qozg’alıs ten’lemesi bılay jazamız: dV m = dt F (9.13) Alıng’an an’latpa materiallıq noqat ushın alıng’an qozg’alıs ten’lemesine ekvivalent. Ayırma sonnan ibarat, bul jag’dayda massalar massa orayına toplang’an, al sırtqı ku’shlerdin’ qosındısı bolsa sol massa orayına tu’sedi dep esaplanadı.
- Page 21 and 22: Koordinatalar sisteması. Berilgen
- Page 23 and 24: 23 a) b) 3-3 su’wret. TSilindrlik
- Page 25 and 26: 25 Bul jerde α arqalı ıqtıyarl
- Page 27 and 28: 27 i , j, k birlik vektorları aras
- Page 29 and 30: 29 Waqıt dep materiallıq protsess
- Page 31 and 32: ta sinхronlastqan bolıp shıg’a
- Page 33 and 34: Tezliktin’ qurawshıları: 33 dx
- Page 35 and 36: 35 4-2 su’wret. Tezlikler godogra
- Page 37 and 38: Noqattın’ shen’ber boyınsha q
- Page 39 and 40: 39 4-6 su’wret. Elementar mu’ye
- Page 41 and 42: 41 g t h v0t 2 − = 30 m biyiklikk
- Page 43 and 44: Sızılmadan Bunnan 43 vx x = v⋅
- Page 45 and 46: 45 Tek sheksiz kishi mu’yeshlik a
- Page 47 and 48: 47 5-1 su’wret. Eyler mu’yeshle
- Page 49 and 50: Orın almastırıwdı ilgerilemeli
- Page 51 and 52: 3-anıqlama. Materiyanın’ o’zi
- Page 53 and 54: formulasına iye bolamız. Bul form
- Page 55 and 56: yag’nıy F + F = 0 . ik ki ik 55
- Page 57 and 58: 3) Praktikalıq teхnikalıq sistem
- Page 59 and 60: 59 Bul an’latpadag’ı 1 v da’
- Page 61 and 62: formulası menen anıqlanıladı. S
- Page 63 and 64: 63 8-§. Meхanikadag’ı Lagranj
- Page 65 and 66: Salıstırmalıq teoriyasında mass
- Page 67 and 68: printsiptin’ ja’rdeminde biz iz
- Page 69 and 70: tu’rine iye boladı. Al Lagranj-E
- Page 71: sanlar 1, 2, 3, K , n ma’nislerin
- Page 75 and 76: dL x sirt = M x , dt dL = , y M dt
- Page 77 and 78: 77 9-3 su’wret. Sekiriwshi ta’r
- Page 79 and 80: An’latpalarına iye bolamız. 2.
- Page 81 and 82: ası O arqalı o’tedi dep esaplay
- Page 83 and 84: tu’rine enedi (eger I x = Iy = Iz
- Page 85 and 86: Galiley tu’rlendiriwleri. Qozg’
- Page 87 and 88: formulaları menen anıqlanadı. u
- Page 89 and 90: 89 12-1 su’wret. Jaqtılıq tezli
- Page 91 and 92: 12-2 su’wret. Efirge baylanıslı
- Page 93 and 94: qozg’alıwshı materiya efirdi qa
- Page 95 and 96: Demek koordinata basın ken’islik
- Page 97 and 98: ( x v t) 97 x'= α − . (13.10) Bu
- Page 99 and 100: x' = x − v t 1− v 2 / c 2 , y'
- Page 101 and 102: shamasına aytamız. Barlıq koordi
- Page 103 and 104: waqıt momentinde alıng’an eki n
- Page 105 and 106: Bul formulada intervalı esaplanıp
- Page 107 and 108: derek - qozg’alıwshı baqlawshı
- Page 109 and 110: 109 15-§. Saqlanıw nızamları İ
- Page 111 and 112: ∑ i 111 m v = const . i i Juwmaq:
- Page 113 and 114: denenin’ 10 km biyiklikke ko’te
- Page 115 and 116: materiallıq noqattın’ tuwrı s
- Page 117 and 118: 117 dv Ulıwmalıq jag’daydı qar
- Page 119 and 120: Anri Puankare (1854-1912) ha’m sa
- Page 121 and 122: Bul matritsa menen qurawshıları c
oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan noqat ushın alıng’an ten’leme menen sistema ushın alıng’an<br />
ten’lemelerdi tek g’ana relyativistlik emes jag’daylar ushın salıstırıw mu’mkin.<br />
73<br />
9-1 su’wret. i ha’m j noqatlarına<br />
tu’sirilgen ishki ku’shlerdin’ momenti.<br />
Nyutonnın’ u’shinshi nızamına sa’ykes<br />
bul moment nolge ten’.<br />
Massalar orayı. Relyativistlik emes jag’daylarda massa orayı tu’siniginen paydalanıwg’a<br />
boladı. Da’slep impuls ushın relyativistlik emes jag’daylar ushın jazılg’an impulstan<br />
paydalanayıq.<br />
p<br />
dr<br />
d<br />
d ⎡ 1<br />
i<br />
∑ m0i vi<br />
= ∑m<br />
0i<br />
= ∑m 0i<br />
ri<br />
= m<br />
⎢ ∑m<br />
0i<br />
r<br />
dt dt<br />
dt ⎣m<br />
⎥<br />
⎦<br />
= i<br />
Bul an’latpadag’ı massa m = ∑m0i<br />
dep noqatlardın’ massası alıng’an.<br />
R<br />
1<br />
m<br />
∑<br />
r<br />
= m0i<br />
i<br />
⎤<br />
(9.11)<br />
dR<br />
radius-vektorı sistemanın’ massalar orayı dep atalatug’ın noqattı beredi. = V usı noqattın’<br />
dt<br />
(massalar orayıın’) qozg’alıs tezligi. Demek sistemanın’ impulsı keyingi an’latpanı esapqa<br />
alg’anda bılay jazıladı:<br />
dR<br />
p = m = mV<br />
d t<br />
(9.12)<br />
ha’m sistemanın’ massası menen onın’ massalar orayının’ qozg’alıs tezliginin’ ko’beymesine<br />
ten’. Sonlıqtan da massalar orayının’ qozg’alısı materiallıq noqattın’ qozg’alısına sa’ykes keledi.<br />
Joqarıdag’ılardı esapqa alg’an halda sistemanın’ qozg’alıs ten’lemesi bılay jazamız:<br />
dV<br />
m =<br />
dt<br />
F<br />
(9.13)<br />
Alıng’an an’latpa materiallıq noqat ushın alıng’an qozg’alıs ten’lemesine ekvivalent.<br />
Ayırma sonnan ibarat, bul jag’dayda massalar massa orayına toplang’an, al sırtqı<br />
ku’shlerdin’ qosındısı bolsa sol massa orayına tu’sedi dep esaplanadı.