MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
Qattı deneler gazde yamasa suyıqlıqta qozg’alg’anda su’ykelis ku’shlerinen basqa denelerdin’ tezligine qarama-qarsı bag’ıtlang’an qarsılıq ku’shleri de orın aladı. Bul ku’shler tutas deneler mexanikasında u’yreniledi. Su’ykelis ku’shlerinin’ jumısı. Tınıshlıqtag’ı su’ykelis ku’shlerinin’ jumısı nolge ten’. Qattı betlerdin’ sırg’anawında su’ykelis ku’shleri orın almastırıwg’a qarsı bag’ıtlang’an. Onın’ jumısı teris belgige iye. Bul jag’dayda kinetikalıq energiya bir biri menen su’ykelisetug’ın betlerdin’ ishki energiyasına aylanadı - onday betler qızadı. Suyıq su’ykeliste de kinetikalıq energiya jallılıq energiyasına aylanadı. Sonlıqtan su’ykelis bar bolg’andag’ı qozg’alıslarda energiyanın’ saqlanıw nızamı kinetikalıq ha’m potentsial energiyalardın’ qosındısının’ turaqlı bolıp qalatug’ınlıg’ınan turmaydı. Su’ykelis barda usı eki energiyanın’ qosındısı kemeyedi. Energiyanın’ ishki energiyag’a aylanıwı a’melge asadı. Suyıq su’ykelis bar jag’daydag’ı qozg’alıs. Qurg’aq su’ykeliste tezleniw menen qozg’alıs su’ykelis ku’shinnin’ maksimal ma’nisinen artıq bolg’anda a’melge asadı. Bunday jag’daylarda turaqlı sırtqı ku’shtin’ ta’sirinde dene ta’repinen alınatug’ın tezlik sheklenbegen. Suyıq su’ykelis bolg’anda jag’day basqasha. Bunday jag’dayda turaqlı ku’sh penen dene tek g’ana sheklik dep atalatug’ın tezlikke shekem tezletedi. Usınday tezlikke jetkende k v 252 fsu 'yk = su’ykelis ku’shi sırttan tu’sirilgen ku’shti ten’lestiredi ha’m dene ten’ o’lshewli qozg’ala baslaydı. Sonlıqtan fsu 'yk sheklik tezlik ushın vshek = formulasın qollanıw mu’mkin. k Stoks formulası. Suyıq su’ykelis ku’shin esaplaw quramalı ma’sele bolıp tabıladı. Su’ykelis ku’shi suyıqlıqta qozg’alıwshı denenin’ formasına ha’m suyıqlıqtın’ jabısqaqlıg’ına baylanıslı. U’lken emes shar ta’rizli deneler ushın bul ku’sh Stoks formulası ja’rdeminde anıqlanıwı mu’mkin: fsu 0 ' yk = 6 πμ r v (28.1) Bul an’latpada r 0 arqalı shardın’ radiusı, μ arqalı jabısqaqlıq koeffitsienti (yamasa dinamikalıq jabısqaqlıq) beliglengen. Ҳa’r bir suyıqlıq ushın jabısqaqlıq koeffitsientinin’ ma’nisi fizikalıq kestelerden alınadı. Stoks formulası ko’p jag’daylar ushın qollanıladı. Mısalı, eger ku’sh berilgen, al shekli tezlik ta’jiriybede anıqlang’an bolsa, onda shardın’ radiusın anıqlaw mu’mkin. Eger shardın’ radiusı belgili bolsa, shekli tezlikli anıqlap ku’shti tabadı. Shekli tezlikke jaqınlaw. Bir o’lshemli ken’islikte su’ykelis ku’shleri bar jag’daylarda denenin’ qozg’alısı dv m = f0 − kv dt (28.2) ten’lemesi menen ta’riplenedi. f 0 ku’shin turaqlı dep esaplaymız. Meyli t = 0 waqıt momentinde tezlik v = 0 bolsın. Ten’lemenin’ sheshimin integrallaw arqalı tabamız: v ∫ = ∫ 0 dv 1− ( k / f ) v t 0 dt f m 0 , (28.3)
unnan 253 f ⎛ k ⎞ 0 f0 ln 1 v = t k ⎜ − f ⎟ . ⎝ 0 ⎠ m Bul an’latpanı potentsiallag’annan (logarifmdi jog’altqannan) keyin f ⎛ v(t) = ⎜ 1− k ⎝ 0 e k − t m ⎞ ⎟ ⎠ (28.4) formulasın alamız. Bul baylanıs grafigi 28-4 su’wrette ko’rsetilgen. v(t) tezligi 0 den vshek = f0 / k shamasına shekem eksponentsial nızam boyınsha o’sedi. Eksponenta o’zinin’ ko’rsetkishine ku’shli g’a’rezlilikke iye. Ko’rsetkishtin’ shaması -1 ge jetkende nolge umtılıw orın aladı. Sonlıqtan ko’rsetkish -1 ge ten’ bolaman degenshe o’tken τ waqıtı ishinde tezlik k τ belgili bir shekli ma’nisine iye boladı dep esaplawg’a boladı. Bul shamanın’ ma’nisin = 1 m m sha’rtinen anıqlanıw mu’mkin. Bunnan τ = . Shar ta’rizli deneler ushın Stoks formulası k 4 3 boyınsha k = 6πμ r0 . Shardın’ ko’lemi π r0 bolg’anlıqtan shekli tezlikke shekem jetiw waqıtı 3 mınag’an ten’ boladı: τ = m 6πμ r 0 2 = ρ 9 0 2 r0 . μ Bul an’latpada ρ 0 arqalı denenin’ tıg’ızlıg’ı belgilengen. Glitserin ushın Sonlıqtan tıg’ızlıg’ı ρ 0 ≈ 8 g/sm 3 , radiusı r0 ≈ 1 sm bolg’an polat shar 13 tezligine jetedi. Eger r0 ≈ 1 mm bolg’anda waqıt shama menen 100 ese kishireyedi. (28.5) g μ ≈ 14 . cm ⋅s τ ≈ 0, s ishinde shekli 28-4 su’wret. Suyıq su’ykelis orın alg’an jag’daydag’ı tezliktin’ shekli ma’nisine jaqınlasıwı. Denelerdin’ hawada qulap tu’siwi. Deneler hawada a’dewir u’lken bolg’an tezliklerde qulap tu’skende jabısqaqlıq su’ykelis ku’shleri menen bir qatar aerodinamikalıq sebeplerge baylanıslı kelip shıg’atug’ın ku’shler de orın aladı. Bunday ku’shlerdin’ ta’biyatı tutas deneler mexanikasında tolıg’ıraq u’yreniledi. Biz bul jerde hawanın’ denelerdin’ qozg’alısına qarsılıq jasaw ku’shinin’ tezlikke proportsional ekenligin an’g’aramız. Deneler hawada erkin tu’siw barısında salmaq ku’shinin’ shaması menen hawanın’ qarsılıq ku’shinin’ shaması o’z-ara ten’leskende tezliktin’ sheklik ma’nisi ornaydı. Mısal retinde aerostattan sekirgen parashyutshının’ parashyut ashılaman degenshe erkin tu’siwin qarayıq (biz ha’zir tınısh turg’an aerostattan sekirgen adam haqqında ga’p qılıp atırmız, eger adam ushıp baratırg’an samolettan
- Page 201 and 202: 201 ishinde Kulon nızamı boınsha
- Page 203 and 204: 203 2 d r m1 m μ = −G 2 2 d t r
- Page 205 and 206: aylanadı. Sonlıqtan Jerdin’ imp
- Page 207 and 208: 207 Δl ε = l shaması salıstırm
- Page 209 and 210: shamalarına ten’ bolatug’ınl
- Page 211 and 212: Sterjennin’ salıstırmalı uzar
- Page 213 and 214: Endi jıljıw deformatsiyasının
- Page 215 and 216: x '= 1 x '= 2 x '= 2 215 ( 1+ e11)
- Page 217 and 218: Endi deformatsiyalang’an denelerd
- Page 219 and 220: ko’plep ushırasadı. Olar suyıq
- Page 221 and 222: Bul an’latpalardag’ı γ T ha
- Page 223 and 224: Bul vektor P skalyarının’ gradi
- Page 225 and 226: tu’rine iye boladı. 225 Tap usı
- Page 227 and 228: Bul ten’lemeni basqasha jazamız.
- Page 229 and 230: O’z gezeginde 1 E ha’m E 2 ener
- Page 231 and 232: 231 27-7 su’wret. Pito tu’tiksh
- Page 233 and 234: 233 Sv0 F = η . h (27.35) Bul form
- Page 235 and 236: ∂v ∂v x y ∂v y ∂vz ∂vz
- Page 237 and 238: izertlegen. (27.45)-formula formula
- Page 239 and 240: ∫ AB alıng’an ( ds) 239 v sız
- Page 241 and 242: ) 241 b ) Cuyıqlıqtın’ X ko’
- Page 243 and 244: an’latpasın alamız. Mısalı di
- Page 245 and 246: Ma’seleni teren’irek tu’siniw
- Page 247 and 248: c) 247 27-22 cu’wret. Ҳawa ag’
- Page 249 and 250: mu’mkin. Eger salmaq ku’shi a
- Page 251: formulası menen beriledi (yag’n
- Page 255 and 256: Demek (28.7) formuladan 255 v = −
- Page 257 and 258: 257 29-§. Terbelmeli qozg’alıs
- Page 259 and 260: l 0 arqalı deformatsiyalanbag’an
- Page 261 and 262: Bul ten’lemeler kinetikalıq ener
- Page 263 and 264: Ҳa’r bir kompleks san z kompleks
- Page 265 and 266: 265 29-6 su’wret. Kompleks tu’r
- Page 267 and 268: O’z gezeginde Ω = ω - γ 2 0 26
- Page 269 and 270: Endi (29.46) ten’lemesin bılayı
- Page 271 and 272: 271 Maksimal amplituda menen bolatu
- Page 273 and 274: 1 Ekin = I ϕ& 2 273 2 (29.55) form
- Page 275 and 276: tegis tolqın bolıp tabıladı. Po
- Page 277 and 278: ko’lemin iyeleydi. Bunnan ∂y V
- Page 279 and 280: 279 Terbelislerdin’ kogerentli de
- Page 281 and 282: ten’lemelerin to’mendegi tu’r
- Page 283 and 284: ge ten’ boladı ( k = 0, 1, 2, K)
- Page 285 and 286: E c 2 2 m = − 4 p c formulası bo
- Page 287 and 288: Ne sebepli E 0 belgisi akılg’a m
- Page 289 and 290: massalar.Tartısıwdın’ potentsi
- Page 291 and 292: 291 İtimalıqlar teоriyasının
- Page 293 and 294: esaplaw. Jıllılıq mashinalarıni
- Page 295: 295 Usınılatug’ın a’debiyatl
Qattı deneler gazde yamasa suyıqlıqta qozg’alg’anda su’ykelis ku’shlerinen basqa<br />
denelerdin’ tezligine qarama-qarsı bag’ıtlang’an qarsılıq ku’shleri de orın aladı. Bul ku’shler<br />
tutas deneler mexanikasında u’yreniledi.<br />
Su’ykelis ku’shlerinin’ jumısı. Tınıshlıqtag’ı su’ykelis ku’shlerinin’ jumısı nolge ten’.<br />
Qattı betlerdin’ sırg’anawında su’ykelis ku’shleri orın almastırıwg’a qarsı bag’ıtlang’an. Onın’<br />
jumısı teris belgige iye. Bul jag’dayda kinetikalıq energiya bir biri menen su’ykelisetug’ın<br />
betlerdin’ ishki energiyasına aylanadı - onday betler qızadı. Suyıq su’ykeliste de kinetikalıq<br />
energiya jallılıq energiyasına aylanadı. Sonlıqtan su’ykelis bar bolg’andag’ı qozg’alıslarda<br />
energiyanın’ saqlanıw nızamı kinetikalıq ha’m potentsial energiyalardın’ qosındısının’ turaqlı<br />
bolıp qalatug’ınlıg’ınan turmaydı. Su’ykelis barda usı eki energiyanın’ qosındısı kemeyedi.<br />
Energiyanın’ ishki energiyag’a aylanıwı a’melge asadı.<br />
Suyıq su’ykelis bar jag’daydag’ı qozg’alıs. Qurg’aq su’ykeliste tezleniw menen qozg’alıs<br />
su’ykelis ku’shinnin’ maksimal ma’nisinen artıq bolg’anda a’melge asadı. Bunday jag’daylarda<br />
turaqlı sırtqı ku’shtin’ ta’sirinde dene ta’repinen alınatug’ın tezlik sheklenbegen. Suyıq su’ykelis<br />
bolg’anda jag’day basqasha. Bunday jag’dayda turaqlı ku’sh penen dene tek g’ana sheklik dep<br />
atalatug’ın tezlikke shekem tezletedi. Usınday tezlikke jetkende k v<br />
252<br />
fsu 'yk<br />
= su’ykelis ku’shi<br />
sırttan tu’sirilgen ku’shti ten’lestiredi ha’m dene ten’ o’lshewli qozg’ala baslaydı. Sonlıqtan<br />
fsu<br />
'yk<br />
sheklik tezlik ushın vshek<br />
= formulasın qollanıw mu’mkin.<br />
k<br />
Stoks formulası. Suyıq su’ykelis ku’shin esaplaw quramalı ma’sele bolıp tabıladı.<br />
Su’ykelis ku’shi suyıqlıqta qozg’alıwshı denenin’ formasına ha’m suyıqlıqtın’ jabısqaqlıg’ına<br />
baylanıslı. U’lken emes shar ta’rizli deneler ushın bul ku’sh Stoks formulası ja’rdeminde<br />
anıqlanıwı mu’mkin:<br />
fsu 0<br />
' yk = 6 πμ<br />
r v<br />
(28.1)<br />
Bul an’latpada r 0 arqalı shardın’ radiusı, μ arqalı jabısqaqlıq koeffitsienti (yamasa dinamikalıq<br />
jabısqaqlıq) beliglengen. Ҳa’r bir suyıqlıq ushın jabısqaqlıq koeffitsientinin’ ma’nisi fizikalıq<br />
kestelerden alınadı.<br />
Stoks formulası ko’p jag’daylar ushın qollanıladı. Mısalı, eger ku’sh berilgen, al shekli tezlik<br />
ta’jiriybede anıqlang’an bolsa, onda shardın’ radiusın anıqlaw mu’mkin. Eger shardın’ radiusı<br />
belgili bolsa, shekli tezlikli anıqlap ku’shti tabadı.<br />
Shekli tezlikke jaqınlaw. Bir o’lshemli ken’islikte su’ykelis ku’shleri bar jag’daylarda<br />
denenin’ qozg’alısı<br />
dv<br />
m = f0<br />
− kv<br />
dt<br />
(28.2)<br />
ten’lemesi menen ta’riplenedi. f 0 ku’shin turaqlı dep esaplaymız. Meyli t = 0 waqıt<br />
momentinde tezlik v = 0 bolsın. Ten’lemenin’ sheshimin integrallaw arqalı tabamız:<br />
v<br />
∫ = ∫<br />
0<br />
dv<br />
1−<br />
( k / f )<br />
v<br />
t<br />
0 dt<br />
f<br />
m<br />
0<br />
,<br />
(28.3)