MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
ko’leminde o’zgermeydi. Sonlıqtan Δ E nin’ shaması Δ m massalı suyıqlıqtın’ energiyasının’ 1 1 C CDD ha’m M MNN1 awhalları arasındag’ı ayırmasına ten’. Massa birligine sa’ykes keliwshi tolıq energiyanı ε ha’ripi menen belgilep Δ E = ( ε2 − ε1) Δm ekenligin tabamız. Bul shamanı jumıs A g’a ten’lestirip ha’m Δ m ge qısqartıp P 228 P 1 2 ε 1 + = ε2 + . ρ1 ρ2 an’latpasın alamız. Demek ideal suyıqlıqtın’ statsionar ag’ısında toq sızıg’ı boyında shaması turaqlı bolıp qaladı eken. YAg’nıy P ε + = B = const . ρ (27.30) ε + ρ P (27.31) Bul qatnas Daniil Bernulli (1700-1782) ten’lemesi, al B shaması bolsa Bernulli turaqlısı dep ataladı. Ol bul jumısının’ na’tiyjesin 1738-jılı baspadan shıg’ardı. Usı ten’lemeni keltirip shıg’ararda suyıqlıqtın’ qısılmaslıg’ı haqqında hesh na’rse aytılmadı. Sonlıqtan Bernulli ten’lemesi qısılmaytug’ın suyıqlıqlar ushın da durıs bolatug’ınlıg’ı o’z-o’zinen tu’sinikli. Tek gana suyıqlıqtın’ ideal suyıqlıq, al ag’ıstın’ statsionar bolıwı talap etiledi. Endi Jer menen tartısıwdı esapqa alıp ten’lemege o’zgerisler kirgizemiz. D.Bernullidin’ da’slep Jer menen tartısıwdı esapqa algan xalda (27.31)-ten’lemeni keltirip shıg’arg’anlıg’ın atap o’temiz. Barlıq ε energiyası kinetikalıq ha’m potentsial energiyalardan turatug’ınlıg’ın esapqa alayıq. Sonlıqtan v 2 P + gh + = B = const . 2 ρ (27.32) Bernulli turaqlısı V bir toq sızıg’ının’ boyında tek birdey ma’niske iye boladı. Biraq bir toq sızıg’ınan ekinshi toq sızıg’ına o’tkende o’zgere aladı. Sonın’ menen birge Bernulli turaqlısı barlıq ag’ıs ushın birdey ma’niske iye bolatug’ın jag’daylar da bar. Biz ha’zir usı jag’daylardın’ ishinde ju’da’ jiyi ushırasatugın bir jag’daydı qarap o’temiz. Meyli suyıqlıqtın’ tezligi nolge ten’ orınlarda toq sızıg’ı baslanatug’ın ha’m tamam bolatug’ın bolsın. Usınday oblasttag’ı toq sızıg’ının’ bir noqatın alamız. Onda (27.31)-ten’lemege v = 0 shamasın qoyıwımız kerek. P P Demek B = gh + . Biraq suyıqlıq tınıshlıqta turg’an barlıq oblastlarda gh + = сonst ten’ ρ ρ salmaqlıq sha’rti orınlanadı. Demek Bernulli turaqlısı qarap atırılgan jag’daydag’ı suyıqlıqtın’ barlıq ag’ısı ushın birdey ma’niske iye boladı eken. Bernulli ten’lemesin basqasha fizikalıq shamalardı qollanıw arqalı jazamız ha’m 27-5 su’wretten paydalanamız. 1 S Δ kese-kesiminen o’tetug’ın suyıqlıqtın’ Δm massasının’ tolıq energiyası 1 E bolsın, al 2 S Δ kese-kesiminen ag’ıp o’tetug’ın suyıqlıqtın’ tolıq energiyası 2 E bolsın. Energiyanın’ saqlanıw nızamı boyınsha E2 - E 1 o’simi m Δ massasının’ 1 S Δ kese- S Δ kese-kesimine shekem qozg’altatug’ın sırtqı ku’shlerdin’ jumısına ten’ boladı: kesiminen 2 E2 1 − E = A.
O’z gezeginde 1 E ha’m E 2 energiyaları Δ m massasının’ kinetikalıq ha’m potentsial energiyalarının’ qosındısınan turadı, yag’nıy Δm v = 2 229 E1 2 1 1 Δm v = 2 + Δm gh , 2 2 E2 + Δm gh 2 A jumısının’ 1 S Δ ha’m 2 S Δ kese-kesimleri arasındag’ı barlıq suyıqlıq qozg’alg’anda t Δ waqtı ishinde islenetug’ın jumısqa ten’ keletug’ınlıg’ına ko’z jetkiziw qıyın emes. Bunday jag’dayda Δ t waqıtı ishinde kese-kesimlerden Δ m massalı suyıqlıq ag’ıp o’tedi. Δ m massasının’ birinshi kese-kesim arqalı o’tkiziw ushın v1Δ t = Δl1 , al ekinshi kese-kesim arqalı o’tkiziw ushın v2Δ t = Δl2 aralıqlarına jıljıwı kerek. Bo’linip alıng’an suyıqlıq ushastkalarının’ eki shetinin’ ha’r qaysısına tu’setug’ın ku’shler sa’ykes f1 = p1ΔS1 ha’m f 2 = p2ΔS 2 shamalarına ten’. Birinshi ku’sh on’ shama, sebebi ol ag’ıs bag’ıtına qaray bag’ıtlang’an. Ekinshi ku’sh teris shama ha’m suyıqlıqtın’ ag’ısı bag’ıtına qarama-qarsı bag’ıtlang’an. Na’tiyjede to’mendegidey ten’leme alınadı: Endi 1 E , 2 A 1 1 2 2 1 1 1 2 2 2 = f Δl + f Δl = p ΔS v Δt − p ΔS v Δt . E , A shamalarının’ tabılg’an usı ma’nislerin A E − = ten’lemesine qoysaq . E2 1 2 2 Δmv 2 Δmv1 + Δm gh 2 − + Δm gh1 = p1ΔS1v1Δ t − p2ΔS 2v 2Δt 2 2 ten’lemesin alamız ha’m onı bılay jazamız: 2 2 Δm v1 Δm v2 + Δm g h1 + p1ΔS1v1Δt = + Δmg h2 + p2ΔS2 v2Δt 2 2 (27.32a) Ag’ıstın’ u’zliksizligi haqqındag’ı nızam boyınsha suyıqlıqtın’ Δ m massasının’ ko’lemi turaqlı bolıp qaladı. YAg’nıy Δ = ΔS v Δt = ΔS v Δt . V 1 1 2 2 Endi (27.32a) ten’lemesinin’ eki ta’repin de Δ V ko’lemine bo’lemiz ha’m Δ m ΔV shamasının’ suyıqlıqtın’ tıg’ızlıg’ı ρ ekenligin esapqa alamız. Bunday jag’dayda ρ v 2 ρ v 2 2 2 1 + ρg h1 + p1 = 2 + ρg h2 + p2 (27.31a) ten’lemesin alamız. Joqarıda aytılg’anınday bul ten’lemeni en’ birinshi ret usı tu’rde Daniil Bernulli keltirip shıg’ardı. Suyıqlıq ag’ıp turg’an tu’tikshe gorizontqa parallel etip jaylastırılsa h1 = h2 ha’m
- Page 177 and 178: 177 ( ) 2 E ( L) 2 2 ( O) E = c p +
- Page 179 and 180: massaları relyativistlik massalar
- Page 181 and 182: etinje ximiyalıq janılg’ını q
- Page 183 and 184: formulası menen anıqlanadı. Shen
- Page 185 and 186: maydanı basqa da massalardın’ b
- Page 187 and 188: 187 24-2 su’wret. Kavendish ta’
- Page 189 and 190: aylanıslı massası m bolg’an de
- Page 191 and 192: funktsiyalarının’ grafiklerin q
- Page 193 and 194: Ellips ta’rizli orbitalar belgili
- Page 195 and 196: 195 24-6 su’wret. Noqatlıq denen
- Page 197 and 198: g’ana bola aladı. Al onın’ fi
- Page 199 and 200: Baqlaw na’tiyjeleri tiykarında A
- Page 201 and 202: 201 ishinde Kulon nızamı boınsha
- Page 203 and 204: 203 2 d r m1 m μ = −G 2 2 d t r
- Page 205 and 206: aylanadı. Sonlıqtan Jerdin’ imp
- Page 207 and 208: 207 Δl ε = l shaması salıstırm
- Page 209 and 210: shamalarına ten’ bolatug’ınl
- Page 211 and 212: Sterjennin’ salıstırmalı uzar
- Page 213 and 214: Endi jıljıw deformatsiyasının
- Page 215 and 216: x '= 1 x '= 2 x '= 2 215 ( 1+ e11)
- Page 217 and 218: Endi deformatsiyalang’an denelerd
- Page 219 and 220: ko’plep ushırasadı. Olar suyıq
- Page 221 and 222: Bul an’latpalardag’ı γ T ha
- Page 223 and 224: Bul vektor P skalyarının’ gradi
- Page 225 and 226: tu’rine iye boladı. 225 Tap usı
- Page 227: Bul ten’lemeni basqasha jazamız.
- Page 231 and 232: 231 27-7 su’wret. Pito tu’tiksh
- Page 233 and 234: 233 Sv0 F = η . h (27.35) Bul form
- Page 235 and 236: ∂v ∂v x y ∂v y ∂vz ∂vz
- Page 237 and 238: izertlegen. (27.45)-formula formula
- Page 239 and 240: ∫ AB alıng’an ( ds) 239 v sız
- Page 241 and 242: ) 241 b ) Cuyıqlıqtın’ X ko’
- Page 243 and 244: an’latpasın alamız. Mısalı di
- Page 245 and 246: Ma’seleni teren’irek tu’siniw
- Page 247 and 248: c) 247 27-22 cu’wret. Ҳawa ag’
- Page 249 and 250: mu’mkin. Eger salmaq ku’shi a
- Page 251 and 252: formulası menen beriledi (yag’n
- Page 253 and 254: unnan 253 f ⎛ k ⎞ 0 f0 ln 1 v =
- Page 255 and 256: Demek (28.7) formuladan 255 v = −
- Page 257 and 258: 257 29-§. Terbelmeli qozg’alıs
- Page 259 and 260: l 0 arqalı deformatsiyalanbag’an
- Page 261 and 262: Bul ten’lemeler kinetikalıq ener
- Page 263 and 264: Ҳa’r bir kompleks san z kompleks
- Page 265 and 266: 265 29-6 su’wret. Kompleks tu’r
- Page 267 and 268: O’z gezeginde Ω = ω - γ 2 0 26
- Page 269 and 270: Endi (29.46) ten’lemesin bılayı
- Page 271 and 272: 271 Maksimal amplituda menen bolatu
- Page 273 and 274: 1 Ekin = I ϕ& 2 273 2 (29.55) form
- Page 275 and 276: tegis tolqın bolıp tabıladı. Po
- Page 277 and 278: ko’lemin iyeleydi. Bunnan ∂y V
ko’leminde o’zgermeydi. Sonlıqtan Δ E nin’ shaması Δ m massalı suyıqlıqtın’ energiyasının’<br />
1 1 C CDD ha’m M MNN1 awhalları arasındag’ı ayırmasına ten’. Massa birligine sa’ykes keliwshi<br />
tolıq energiyanı ε ha’ripi menen belgilep Δ E = ( ε2<br />
− ε1)<br />
Δm<br />
ekenligin tabamız. Bul shamanı<br />
jumıs A g’a ten’lestirip ha’m Δ m ge qısqartıp<br />
P<br />
228<br />
P<br />
1<br />
2<br />
ε 1 + = ε2<br />
+ .<br />
ρ1<br />
ρ2<br />
an’latpasın alamız. Demek ideal suyıqlıqtın’ statsionar ag’ısında toq sızıg’ı boyında<br />
shaması turaqlı bolıp qaladı eken. YAg’nıy<br />
P<br />
ε + = B = const .<br />
ρ<br />
(27.30)<br />
ε +<br />
ρ<br />
P<br />
(27.31)<br />
Bul qatnas Daniil Bernulli (1700-1782) ten’lemesi, al B shaması bolsa Bernulli turaqlısı<br />
dep ataladı. Ol bul jumısının’ na’tiyjesin 1738-jılı baspadan shıg’ardı. Usı ten’lemeni keltirip<br />
shıg’ararda suyıqlıqtın’ qısılmaslıg’ı haqqında hesh na’rse aytılmadı. Sonlıqtan Bernulli<br />
ten’lemesi qısılmaytug’ın suyıqlıqlar ushın da durıs bolatug’ınlıg’ı o’z-o’zinen tu’sinikli. Tek<br />
gana suyıqlıqtın’ ideal suyıqlıq, al ag’ıstın’ statsionar bolıwı talap etiledi.<br />
Endi Jer menen tartısıwdı esapqa alıp ten’lemege o’zgerisler kirgizemiz. D.Bernullidin’<br />
da’slep Jer menen tartısıwdı esapqa algan xalda (27.31)-ten’lemeni keltirip shıg’arg’anlıg’ın atap<br />
o’temiz. Barlıq ε energiyası kinetikalıq ha’m potentsial energiyalardan turatug’ınlıg’ın esapqa<br />
alayıq. Sonlıqtan<br />
v 2<br />
P<br />
+ gh + = B = const .<br />
2 ρ<br />
(27.32)<br />
Bernulli turaqlısı V bir toq sızıg’ının’ boyında tek birdey ma’niske iye boladı. Biraq bir toq<br />
sızıg’ınan ekinshi toq sızıg’ına o’tkende o’zgere aladı. Sonın’ menen birge Bernulli turaqlısı<br />
barlıq ag’ıs ushın birdey ma’niske iye bolatug’ın jag’daylar da bar. Biz ha’zir usı jag’daylardın’<br />
ishinde ju’da’ jiyi ushırasatugın bir jag’daydı qarap o’temiz. Meyli suyıqlıqtın’ tezligi nolge ten’<br />
orınlarda toq sızıg’ı baslanatug’ın ha’m tamam bolatug’ın bolsın. Usınday oblasttag’ı toq<br />
sızıg’ının’ bir noqatın alamız. Onda (27.31)-ten’lemege v = 0 shamasın qoyıwımız kerek.<br />
P<br />
P<br />
Demek B = gh + . Biraq suyıqlıq tınıshlıqta turg’an barlıq oblastlarda gh + = сonst ten’<br />
ρ<br />
ρ<br />
salmaqlıq sha’rti orınlanadı. Demek Bernulli turaqlısı qarap atırılgan jag’daydag’ı suyıqlıqtın’<br />
barlıq ag’ısı ushın birdey ma’niske iye boladı eken.<br />
Bernulli ten’lemesin basqasha fizikalıq shamalardı qollanıw arqalı jazamız ha’m 27-5<br />
su’wretten paydalanamız. 1 S Δ kese-kesiminen o’tetug’ın suyıqlıqtın’ Δm massasının’ tolıq<br />
energiyası 1 E bolsın, al 2 S Δ kese-kesiminen ag’ıp o’tetug’ın suyıqlıqtın’ tolıq energiyası 2 E<br />
bolsın. Energiyanın’ saqlanıw nızamı boyınsha E2 - E 1 o’simi m Δ massasının’ 1 S Δ kese-<br />
S Δ kese-kesimine shekem qozg’altatug’ın sırtqı ku’shlerdin’ jumısına ten’ boladı:<br />
kesiminen 2<br />
E2 1<br />
− E = A.