MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
yamasa m v 2 m v − 2 118 2 2 2 1 = −( U2 − U ). Bul ten’lemeni bılayınsha qaytadan ko’shirip jazıw mu’mkin: Demek ulıwma jag’day ushın m v 2 m v = 2 2 2 2 + U2 1 + m v 2 2 + U = const ekenligi kelip shıg’adı. Bul ten’lik energiyanın’ saqlanıw nızamı dep ataladı. U potentsial energiya bolıp tabıladı. Sonın’ menen birge bul ten’leme energiyanın’ bir tu’rden ekinshi tu’rge o’tiw nızamın da beredi. 1 U . 16-§. Relyativistlik bo’leksheler dinamikası Minkovskiydin’ to’rt o’lshemli ken’isligi. To’rt o’lshemli vektorlar. Energiya-impulstin’ to’rt o’lshemli vektorı. Relyativistlik bo’lekshenin’ qozg’alıs ten’lemesi. Minkovskiydin’ to’rt o’lshemli ken’isligi. Klassikalıq u’sh o’lshemli ken’isliktin’ koordinataları usı koordinatalardın’ o’zleri arqalı tu’rlenedi. Mısalı Dekart ko’sherlerin xy tegisliginde φ mu’yeshine burg’anda [(16.1) su’wret] koordinatalardı tu’rlendiriw nızamı tu’rine iye boladı. x = y = z = x'cos x'sin z'. ϕ − y'sinϕ, ϕ + y'cosϕ, 1 (16.1) (16.1) formulalarg’a waqıt kirmeydi ha’m t = t' sıyaqlı bolıp tu’rlenedi. Al (13.23) – (13.24) Lorents tu’rlendiriwleri bolsa (16.1) tu’rlendiriwlerine uqsas, biraq bul tu’rlendiriwler ken’isliktin’ koordinataları menen waqıt momentinin’ koordinatasın baylanıstıradı. 16-1 su’wret. Dekart ko’sherlerin xy tegisliginde φ mu’yeshine burıwdag’ı koordinatalardı tu’rlendiriw.
Anri Puankare (1854-1912) ha’m sa’l keyinirek German Minkovskiy (1864-1909) mınanı ko’rsetti: Lorents tu’rlendiriwlerin to’rt o’lshemli ken’isliktegi koordinata ko’sherlerinin’ burılıwları tu’rinde qabıl etiw kerek. Bul tu’rlendiriwlerde u’sh x, y, z ken’isliklik koordinatalarg’a waqıtlıq ct koordinatası qosıladı (barlıq koordinatalardın’ o’lshemleri birdey). Bunlay ken’islik to’rt o’lshemli ken’islik-waqıt yamasa Minkovskiydin’ 4 o’lshemli ken’isligi dep ataladı. Haqıyqatında da v 1 1 ch ϕ = , − 2 2 0 c / 119 16-2 su’wret. Lorents tu’rlendiriwleri to’rt o’lshemli ken’isliktegi koordinatalar ko’sherlerin burıw bolıp tabıladı. sh ϕ = v 0 1− v 2 2 dep belgilesek ha’m ch ϕ + sh ϕ = 1 ekenligin esapqa alsaq, onda (13.23) – (13.24) Lorents tu’rlendiriwlerin ct = x = y = ct' ct' y', chϕ + x' shϕ, shϕ + z = x' z'. chϕ, / c 2 0 / c 2 (16.2) dep jaza alamız. (16.2) formulaları (16.1) formulalarına ju’da’ uqsas ha’m c t tegisliginde x ko’sherin bazı bir φ mu’yeshine burıw sıpatında qarawg’a boladı. Bul jerdegi ko’zge taslanatug’ın ayırma sonnan ibirat, (16.1) degi trigonometriyalıq funktsiyalar (16.2) de giperbolalıq funktsiyalar menen almastırılg’an. Bul jag’day 4 o’lshemgi Minkovskiy ken’isliginin’ qa’siyetlerinin’ 3 o’lshemli Evklid ken’isliginin’ qa’siyetlerinen o’zgeshe ekenligin bildiredi. Bunday o’zgesheliktin’ ma’nisin tu’siniw ushın koordinata ko’sherlerin burg’anda qa’legen vektordın’ qurawshılarının’ o’zgeretug’ınlıgın, al bir skalyar shama bolg’an usı vektordın’ uzınlıg’ının’ o’zgermey qalatug’ınlıg’ın eske tu’siremiz. Usıg’an sa’ykes (16.1) tu’rlendiriwlerinin’ ja’rdeminde Dekart ko’sherlerin burg’anda radius-vektordın’ uzınlıg’ı r + 2 2 2 2 2 2 = x + y + z = x' + y' z' shamasının’ o’zgermey qalatug’ınlıg’ına iseniwge boladı. Biraq Lorents tu’rlendiriwleri bul shamanı o’zgertedi (joqarıda ga’p etilgenindey basqa inertsial esaplaw sistemasında uzınlıqtın’ relyativistlik qısqarıwı orın aladı). Sonlıqtan a’dettegi 3
- Page 67 and 68: printsiptin’ ja’rdeminde biz iz
- Page 69 and 70: tu’rine iye boladı. Al Lagranj-E
- Page 71 and 72: sanlar 1, 2, 3, K , n ma’nislerin
- Page 73 and 74: oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan n
- Page 75 and 76: dL x sirt = M x , dt dL = , y M dt
- Page 77 and 78: 77 9-3 su’wret. Sekiriwshi ta’r
- Page 79 and 80: An’latpalarına iye bolamız. 2.
- Page 81 and 82: ası O arqalı o’tedi dep esaplay
- Page 83 and 84: tu’rine enedi (eger I x = Iy = Iz
- Page 85 and 86: Galiley tu’rlendiriwleri. Qozg’
- Page 87 and 88: formulaları menen anıqlanadı. u
- Page 89 and 90: 89 12-1 su’wret. Jaqtılıq tezli
- Page 91 and 92: 12-2 su’wret. Efirge baylanıslı
- Page 93 and 94: qozg’alıwshı materiya efirdi qa
- Page 95 and 96: Demek koordinata basın ken’islik
- Page 97 and 98: ( x v t) 97 x'= α − . (13.10) Bu
- Page 99 and 100: x' = x − v t 1− v 2 / c 2 , y'
- Page 101 and 102: shamasına aytamız. Barlıq koordi
- Page 103 and 104: waqıt momentinde alıng’an eki n
- Page 105 and 106: Bul formulada intervalı esaplanıp
- Page 107 and 108: derek - qozg’alıwshı baqlawshı
- Page 109 and 110: 109 15-§. Saqlanıw nızamları İ
- Page 111 and 112: ∑ i 111 m v = const . i i Juwmaq:
- Page 113 and 114: denenin’ 10 km biyiklikke ko’te
- Page 115 and 116: materiallıq noqattın’ tuwrı s
- Page 117: 117 dv Ulıwmalıq jag’daydı qar
- Page 121 and 122: Bul matritsa menen qurawshıları c
- Page 123 and 124: vektorlardın’ kvadratları o’z
- Page 125 and 126: dE kin 125 dp = F dr = v dt = v dp
- Page 127 and 128: 1 ⎛ 2 с ⎜ ⎝ ekenligine iye b
- Page 129 and 130: 129 Endi ku’shtin’ «waqıtlıq
- Page 131 and 132: de tap sonday ma’niste haqıyqat.
- Page 133 and 134: menen terbeledi (17-4 a su’wret).
- Page 135 and 136: 135 İnert massası m bolg’an den
- Page 137 and 138: ω E = hω, m = 2 c h . Sonlıqtan
- Page 139 and 140: Meхanikada qattı dene dep materia
- Page 141 and 142: ten’ligin alamız. Eki vektordın
- Page 143 and 144: Aylanbalı qozg’alıslardı qosı
- Page 145 and 146: 145 kelip shıg’adı ha’m biz j
- Page 147 and 148: ha’m 20-3 su’wretlerde ko’rse
- Page 149 and 150: Bul ten’leme giroskoptın’ impu
- Page 151 and 152: Eger 20-6 su’wrettegi maхovikler
- Page 153 and 154: Koriolis tezleniwi ushın an’latp
- Page 155 and 156: 21-2 su’wret. İnertsiyanın’ o
- Page 157 and 158: Tezliktin’ vertikal bag’ıttag
- Page 159 and 160: Koriolis ku’shleri sızılmag’a
- Page 161 and 162: irine tikkeley tiyisiwi orın almas
- Page 163 and 164: o’tetug’ın oblast qanday da bi
- Page 165 and 166: Bul an’latpada E n i= 1 i = E i =
- Page 167 and 168: olsa soqlıg’ısıwshı bo’leks
yamasa<br />
m v<br />
2<br />
m v<br />
−<br />
2<br />
118<br />
2 2<br />
2 1 = −(<br />
U2<br />
−<br />
U ).<br />
Bul ten’lemeni bılayınsha qaytadan ko’shirip jazıw mu’mkin:<br />
Demek ulıwma jag’day ushın<br />
m v<br />
2<br />
m v<br />
=<br />
2<br />
2<br />
2<br />
2 + U2<br />
1 +<br />
m v<br />
2<br />
2<br />
+ U = const<br />
ekenligi kelip shıg’adı. Bul ten’lik energiyanın’ saqlanıw nızamı dep ataladı. U potentsial<br />
energiya bolıp tabıladı. Sonın’ menen birge bul ten’leme energiyanın’ bir tu’rden ekinshi tu’rge<br />
o’tiw nızamın da beredi.<br />
1<br />
U .<br />
16-§. Relyativistlik bo’leksheler dinamikası<br />
Minkovskiydin’ to’rt o’lshemli ken’isligi. To’rt o’lshemli vektorlar. Energiya-impulstin’ to’rt<br />
o’lshemli vektorı. Relyativistlik bo’lekshenin’ qozg’alıs ten’lemesi.<br />
Minkovskiydin’ to’rt o’lshemli ken’isligi. Klassikalıq u’sh o’lshemli ken’isliktin’<br />
koordinataları usı koordinatalardın’ o’zleri arqalı tu’rlenedi. Mısalı Dekart ko’sherlerin xy<br />
tegisliginde φ mu’yeshine burg’anda [(16.1) su’wret] koordinatalardı tu’rlendiriw nızamı<br />
tu’rine iye boladı.<br />
x =<br />
y =<br />
z =<br />
x'cos<br />
x'sin<br />
z'.<br />
ϕ − y'sinϕ,<br />
ϕ + y'cosϕ,<br />
1<br />
(16.1)<br />
(16.1) formulalarg’a waqıt kirmeydi ha’m t = t'<br />
sıyaqlı bolıp tu’rlenedi. Al (13.23) – (13.24)<br />
Lorents tu’rlendiriwleri bolsa (16.1) tu’rlendiriwlerine uqsas, biraq bul tu’rlendiriwler<br />
ken’isliktin’ koordinataları menen waqıt momentinin’ koordinatasın baylanıstıradı.<br />
16-1 su’wret. Dekart ko’sherlerin xy<br />
tegisliginde φ mu’yeshine burıwdag’ı<br />
koordinatalardı tu’rlendiriw.