MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
Tap sol sıyaqlı 15-1 su’wret. Esaplaw sistemasın δ r = δε shamasına jılıstırıw. Lagranj-Eyler ten’lemesin tu’rinde jazıp (bul jerde i = 1, 2, ... , N ) 110 ∂L ∂L ∂L ∂L = i + j+ k . ∂v ∂vx ∂vy ∂vz ∂L − ∂r i d dt ∂L = 0 ∂v i ⎛ d ∂L ⎞ δL = ∑ ⎜ ⎟ δε = 0 i ⎝ dt ∂v i ⎠ ekenligine iye bolamız. δ ε shaması ıqtıyarlı bolg’anlıqtan ∂L Sonlıqtan ∑ = const . Biraq ∂v an’latpasınan i i ekenligi kelip shıg’adı ha’m sog’an baylanıslı d dt ⎛ ∂L ⎞ ⎜ ⎜∑ ⎟ = 0 . ⎝ i ∂vi ⎠ 2 m vi L=∑ −U ri 2 i L miv v = ∂ ∂ i i 15-2 su’wret. Esaplaw sistemasın δϕ mu’yeshine burıw. ( ) (15.1)
∑ i 111 m v = const . i i Juwmaq: ken’isliktin’ bir tekliliginen impulstin’ saqlanıw nızamı bar boladı. Biraq bir a’hmiyetli eskertiwdi esten shıg’armaw kerek. Joqarıda paydalanılgan tu’rlendiriwler bir birinen g’a’rezsiz u’sh δε x , δεy , δεz parametrlerin o’z ishine qamtıydı. Usıg’an sa’ykes impulstin’ p , p , p u’sh proektsiyası bar boladı. saqlanatug’ın x y z 2. Ken’isliktin’ izotroplıg’ı: fizikanın’ nızamları esaplaw sistemasın turaqlı mu’yesh δφ ge burg’anda o’zgerissiz kaladı (o’lsheytug’ın a’sbaptı o’lshew na’tiyjelerin o’zgertpey burıwg’a boladı, usı jag’dayda basqa fizikalıq sharayatlardın’ o’zgermey qalıwı kerek, 15-2 su’wret). Esaplaw sistemasın δϕ shamasına burıp qoysaq i-bo’lekshenin’ radius-vektorı δ r = [ δϕ, r ] shamasına, al onın’ tezligi vi = [ δϕ, vi ] = δri formuladan mınanı alamız: ha’m usıg’an sa’ykes ∑ i d δ shamasına o’zgeredi. Sonlıqtan (15.1)- dt ⎛ ∂L ∂L ⎞ ⎛ d ∂L ∂L d ⎞ d ⎛ ∂L ⎞ δL = ∑ ⎜ δr + δ ⎟ = ⎜ δ + δ ⎟ = ⎜ δ ⎟ i vi ∑ ri ri ∑ ri = i ⎝ ∂ri ∂vi ⎠ i ⎝ dt ∂vi ∂vi dt ⎠ i dt ⎝ ∂vi ⎠ L Bul an’latpag’a miv i v = ∂ ∂ δϕ [ , v ] = const i i i = ∑ i d dt ∑ i ⎛ ∂L ⎜ ⎝ ∂vi ⎛ ∂L ⎜ ⎝ ∂vi [ δϕ, r ] [ δϕ, r ] i i ⎞ ⎟ = 0 ⎠ ⎞ ⎟ = const. ⎠ ten’ligin qoyıp ha’m vektorlardı tsikllik qayta qoyıw arqalı r ekenligin tabamız. Bunnan aqırında mınanı alamız: ∑ [ i , mi vi ] = const i r . Juwmaq: ken’isliktin’ izotroplıg’ınan impuls momentinin’ saqlanıw nızamı kelip shıg’adı. Ja’ne bir eskertiwdi qollanamız: usı jag’dayda paydalanılg’an tu’rlendiriw de δϕ , δϕ , δϕ g’a’rezsiz u’sh parametrine iye boladı. Usıg’an u’sh saqlanatug’ın proektsiyalar x x y y z z L , L , L sa’ykes keledi. 3. Waqıttın’ bir tekliligi – eger waqıttın’ baslang’ısh momentin o’zgertse fizikanın’ nızamları o’zgermeydi (birdey basqa sharayatlar o’zgermey qalatug’ın bolsa keshte o’tkerilgen o’lshewler qanday shamalardı bergen bolsa, azanda o’tkerilgen o’lshewler de sonday shamalardı beredi). i i
- Page 59 and 60: 59 Bul an’latpadag’ı 1 v da’
- Page 61 and 62: formulası menen anıqlanıladı. S
- Page 63 and 64: 63 8-§. Meхanikadag’ı Lagranj
- Page 65 and 66: Salıstırmalıq teoriyasında mass
- Page 67 and 68: printsiptin’ ja’rdeminde biz iz
- Page 69 and 70: tu’rine iye boladı. Al Lagranj-E
- Page 71 and 72: sanlar 1, 2, 3, K , n ma’nislerin
- Page 73 and 74: oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan n
- Page 75 and 76: dL x sirt = M x , dt dL = , y M dt
- Page 77 and 78: 77 9-3 su’wret. Sekiriwshi ta’r
- Page 79 and 80: An’latpalarına iye bolamız. 2.
- Page 81 and 82: ası O arqalı o’tedi dep esaplay
- Page 83 and 84: tu’rine enedi (eger I x = Iy = Iz
- Page 85 and 86: Galiley tu’rlendiriwleri. Qozg’
- Page 87 and 88: formulaları menen anıqlanadı. u
- Page 89 and 90: 89 12-1 su’wret. Jaqtılıq tezli
- Page 91 and 92: 12-2 su’wret. Efirge baylanıslı
- Page 93 and 94: qozg’alıwshı materiya efirdi qa
- Page 95 and 96: Demek koordinata basın ken’islik
- Page 97 and 98: ( x v t) 97 x'= α − . (13.10) Bu
- Page 99 and 100: x' = x − v t 1− v 2 / c 2 , y'
- Page 101 and 102: shamasına aytamız. Barlıq koordi
- Page 103 and 104: waqıt momentinde alıng’an eki n
- Page 105 and 106: Bul formulada intervalı esaplanıp
- Page 107 and 108: derek - qozg’alıwshı baqlawshı
- Page 109: 109 15-§. Saqlanıw nızamları İ
- Page 113 and 114: denenin’ 10 km biyiklikke ko’te
- Page 115 and 116: materiallıq noqattın’ tuwrı s
- Page 117 and 118: 117 dv Ulıwmalıq jag’daydı qar
- Page 119 and 120: Anri Puankare (1854-1912) ha’m sa
- Page 121 and 122: Bul matritsa menen qurawshıları c
- Page 123 and 124: vektorlardın’ kvadratları o’z
- Page 125 and 126: dE kin 125 dp = F dr = v dt = v dp
- Page 127 and 128: 1 ⎛ 2 с ⎜ ⎝ ekenligine iye b
- Page 129 and 130: 129 Endi ku’shtin’ «waqıtlıq
- Page 131 and 132: de tap sonday ma’niste haqıyqat.
- Page 133 and 134: menen terbeledi (17-4 a su’wret).
- Page 135 and 136: 135 İnert massası m bolg’an den
- Page 137 and 138: ω E = hω, m = 2 c h . Sonlıqtan
- Page 139 and 140: Meхanikada qattı dene dep materia
- Page 141 and 142: ten’ligin alamız. Eki vektordın
- Page 143 and 144: Aylanbalı qozg’alıslardı qosı
- Page 145 and 146: 145 kelip shıg’adı ha’m biz j
- Page 147 and 148: ha’m 20-3 su’wretlerde ko’rse
- Page 149 and 150: Bul ten’leme giroskoptın’ impu
- Page 151 and 152: Eger 20-6 su’wrettegi maхovikler
- Page 153 and 154: Koriolis tezleniwi ushın an’latp
- Page 155 and 156: 21-2 su’wret. İnertsiyanın’ o
- Page 157 and 158: Tezliktin’ vertikal bag’ıttag
- Page 159 and 160: Koriolis ku’shleri sızılmag’a
∑<br />
i<br />
111<br />
m v = const .<br />
i<br />
i<br />
Juwmaq: ken’isliktin’ bir tekliliginen impulstin’ saqlanıw nızamı bar boladı. Biraq bir<br />
a’hmiyetli eskertiwdi esten shıg’armaw kerek. Joqarıda paydalanılgan tu’rlendiriwler bir birinen<br />
g’a’rezsiz u’sh δε x , δεy<br />
, δεz<br />
parametrlerin o’z ishine qamtıydı. Usıg’an sa’ykes impulstin’<br />
p , p , p u’sh proektsiyası bar boladı.<br />
saqlanatug’ın x y z<br />
2. Ken’isliktin’ izotroplıg’ı: fizikanın’ nızamları esaplaw sistemasın turaqlı mu’yesh δφ<br />
ge burg’anda o’zgerissiz kaladı (o’lsheytug’ın a’sbaptı o’lshew na’tiyjelerin o’zgertpey<br />
burıwg’a boladı, usı jag’dayda basqa fizikalıq sharayatlardın’ o’zgermey qalıwı kerek, 15-2<br />
su’wret).<br />
Esaplaw sistemasın δϕ shamasına burıp qoysaq i-bo’lekshenin’ radius-vektorı δ r = [ δϕ,<br />
r ]<br />
shamasına, al onın’ tezligi vi = [ δϕ,<br />
vi<br />
] = δri<br />
formuladan mınanı alamız:<br />
ha’m usıg’an sa’ykes<br />
∑<br />
i<br />
d<br />
δ shamasına o’zgeredi. Sonlıqtan (15.1)-<br />
dt<br />
⎛ ∂L<br />
∂L<br />
⎞ ⎛ d ∂L<br />
∂L<br />
d ⎞ d ⎛ ∂L<br />
⎞<br />
δL = ∑ ⎜ δr<br />
+ δ ⎟ = ⎜ δ + δ ⎟ = ⎜ δ ⎟<br />
i vi<br />
∑ ri<br />
ri<br />
∑ ri<br />
=<br />
i ⎝ ∂ri<br />
∂vi<br />
⎠ i ⎝ dt ∂vi<br />
∂vi<br />
dt ⎠ i dt ⎝ ∂vi<br />
⎠<br />
L<br />
Bul an’latpag’a miv<br />
i<br />
v =<br />
∂<br />
∂<br />
δϕ<br />
[ , v ] = const<br />
i<br />
i<br />
i<br />
=<br />
∑<br />
i<br />
d<br />
dt<br />
∑<br />
i<br />
⎛ ∂L<br />
⎜<br />
⎝ ∂vi<br />
⎛ ∂L<br />
⎜<br />
⎝ ∂vi<br />
[ δϕ,<br />
r ]<br />
[ δϕ,<br />
r ]<br />
i<br />
i<br />
⎞<br />
⎟ = 0<br />
⎠<br />
⎞<br />
⎟ = const.<br />
⎠<br />
ten’ligin qoyıp ha’m vektorlardı tsikllik qayta qoyıw arqalı<br />
r ekenligin tabamız. Bunnan aqırında mınanı alamız:<br />
∑ [ i , mi<br />
vi<br />
] = const<br />
i<br />
r .<br />
Juwmaq: ken’isliktin’ izotroplıg’ınan impuls momentinin’ saqlanıw nızamı kelip shıg’adı.<br />
Ja’ne bir eskertiwdi qollanamız: usı jag’dayda paydalanılg’an tu’rlendiriw de<br />
δϕ , δϕ , δϕ g’a’rezsiz u’sh parametrine iye boladı. Usıg’an u’sh saqlanatug’ın proektsiyalar<br />
x<br />
x<br />
y<br />
y<br />
z<br />
z<br />
L , L , L sa’ykes keledi.<br />
3. Waqıttın’ bir tekliligi – eger waqıttın’ baslang’ısh momentin o’zgertse fizikanın’<br />
nızamları o’zgermeydi (birdey basqa sharayatlar o’zgermey qalatug’ın bolsa keshte o’tkerilgen<br />
o’lshewler qanday shamalardı bergen bolsa, azanda o’tkerilgen o’lshewler de sonday shamalardı<br />
beredi).<br />
i<br />
i