MEХANİKA
MEХANİKA MEХANİKA
100 x1 − vt 0 x 2 − vt 0 x1' = , x , 2 2 2' = 2 2 1− v / c 1− v / c 2 2 t 0 − ( v / c ) x1 t 0 − ( v / c ) x 2 t1' = , t . 2 2 2' = 2 2 1− v / c 1− v / c (14.1) Waqıyalar x ko’sherinin’ boyında jaylasqan noqatlarda ju’z bergenlikten y ha’m z koordinataları eki koordinata sistemalarında da birdey boladı. (14.1) an’latpalar qozg’alıwshı sistemada bul waqıyalardın’ bir waqıt momentinde bolmaytug’ınlıg’ın ko’rsetip tur ( t 2 '≠ t1') . Haqıyqatında da olar 2 ( v / c )( x1 − x 2) Δ t'= t 2'−t 1' = . 2 2 1− v / c (14.2) waqıt intervalına ayrılg’an. Demek bir koordinatalar sistemasında bir waqıtta ju’z beretug’ın waqıyalar ekinshi sistemada bir waqıtta ju’z bermeydi eken. Bir waqıtlılıq tu’sinigi koordinatalar sistemasınan g’a’rezsiz absolyut ma’niske iye bolmaydı. Qanday da bir waqıyalardın’ bir waqıtta bolg’anlıg’ın aytıw ushın usı waqıyalardın’ qaysı koordinatalar sistemasında bolıp o’tkenligin aytıw sha’rt. Bir waqıtlılıqtın’ salıstırmalılıg’ı ha’m sebeplilik. (14.2)-formuladan eger x 1 > x2 bolsa, onda x tın’ on’ bag’ıtına karay qozg’alatug’ın koordinatalar sistemasında t 2 '> t1' ten’sizliginin’ orın alatug’ınlıg’ı ko’rinip tur. Al qarama-karsı bag’ıtta qozg’alatug’ın koordinatalar sistemasında bolsa ( v < 0) t 2 '< t1' ten’sizligi ornı aladı. Solay etip eki waqıyanın’ ju’zege keliw izbe-izligi ha’r qıylı koordinatalar sistemasında ha’r qıylı boladı eken. Usıg’an baylanıslı mınaday ta’biyiy soraw tuwıladı: bir koordinatalar sistemasında sebeptin’ na’tiyjeden burın ju’zege keliwi, al ekinshi bir koordinatalar sistemasında na’tiyjenin’ sebepten keyin ju’zege keliwi mu’mkin be? A’lbette bunday jag’day waqıyalar sebep-na’tiyjelik boyınsha baylanısqan (waqıyanın’ bolıp o’tiwi ushın belgili bir sebeptin’ orın alıwı kerek) bolıwı kerek dep esaplaytug’ın teoriyalarda bolmaydı: wakıyag’a ko’z-qaraslar o’zgergende de sebep penen na’tiyje arasındag’ı orın almasıwdın’ bolıwı mu’mkin emes. Sebep-na’tiyjelik arasındag’ı baylanıstın’ obъektiv хarakterge iye bolıwı ha’m bul baylanıs karap atırılg’an koordinatalar sistemasınan g’a’rezsiz bolıwı ushın ha’r qıylı noqatlarda ju’z beretug’ın waqıyalar arasındag’ı fizikalıq baylanıstı ta’miyinleytug’ın materiallıq ta’sirlesiwlerdin’ ha’mmesi de jaqtılıqtın’ tezliginen u’lken tezlik penen tarqala almaydı. Basqa so’z benen aytqanda bir noqattan ekinshi noqatqa fizikalıq ta’sir jaqtılıqtın’ tezliginen u’lken tezliklerde jetkerilip berile almaydı. Usının’ saldarınan waqıyalardın’ sebeplilik penen baylanıslı ekenligi obъektiv хarakterge iye boladı: sebep penen na’tiyje orın almasatug’ın koordinatatar sisteması bolmaydı. İntervaldın’ invariantlılıg’ı. Meyli waqıyalar t 1 waqıt momentinde x 1, y1, z1 noqatında, al t 2 waqıt momentinde x 2, y2, z2 noqatnda ju’z bersin. Usı waqıyalar arasındag’ı interval dep ( , y , z , t x , y , z , t noqatları arasındag’ı interval dep te ataladı) x1 1 1 1ha’m 2 2 2 2 s - 2 2 2 2 2 2 = ( x2 - x1) + ( y2 - y1) + ( z2 - z1) - c ( t2 t1) (14.3)
shamasına aytamız. Barlıq koordinatalar sistemasında bul shama birdey ma’niske iye boladı ha’m sonlıqtan onı Lorents tu’rlendiriwinin’ invariantı dep ataymız. Usı jag’daydı da’lilleymiz ha’m formulanı shtriхlang’an sistema ushın jazamız. Bul an’latpalardan s 2 = = ( x ( x 2 2 − x 1 1 ) 2 2 x t + ( y 2 2 2 − x − t 1 1 1 − y ) 1 = ( x 2 101 '−x1 ') + v( t2 '−t1 ') , 2 2 1− v / c y2 − y1 = y2'−y 1 ', z2 − z1 = z2'−z1 ', v t2 '−t1 '+ ( x2 '−x ') 2 2 = c . 2 2 1− v / c 2 + ( z 2 2 − z ) 2 2 2 2 2 2 '−x ') + ( y '−y ') + ( z '−z ') − c ( t '−t ') = s' 2 1 2 2 − c ( t − t ) Bul an’latpalar intervaldın’ invariant ekenligi ko’rsetedi, yag’nıy s 2 = s’ 2 = inv. 2 2 1 1 2 = (14.4) (14.4) ten’ qızıqlı na’tiyje shıg’aramız. Sırttan qarag’anda bul formula to’rt o’lshemli ken’isliktegi koordinataları x 1, y1, z1, t1 ha’m x 2, y2, z2 , t 2 bolg’an eki waqıya (eki noqat) 2 2 2 2 arasındag’ı qashıqlıqqa usaydı. Eger c ( t 2 − t1) yamasa c ( t 2'− t1 ') shamaları aldındag’ı belgi «+» belgisi bolg’anda (14.4) haqıyqatında da to’rt o’lshemli Evklid geometriyasındag’ı waqıya (eki noqat) arasındag’ı qashıqlıq bolg’an bolar edi. Usı jag’dayg’a baylanıslı to’rtinshi koordinata aldındag’ı belgi minus bolg’an to’rt o’lshemli ken’islik bar dep esaplaymız ha’m bul ken’islikti ko’pshilik fizikler psevdoevklid ken’isligi dep ataytug’ınlıg’ın atap o’temiz. Eger qarap atırılg’an waqıyalar bir birine sheksiz jaqın jaylassa, onda (14.4) ten’ligi intervaldın’ differentsialının’ kvadratının’ invariantlılıg’ın da’lilleydi: ds 2 2 2 2 2 2 = dx + dy + dz + −c dt = inv. (14.5) Ken’islikke megzes ha’m waqıtqa megzes intervallar. Waqıyalar arasındag’ı ken’isliklik qashıqlıqtı l arqalı, al olar arasındag’ı waqıt aralıg’ın t arqalı belgileymiz. Usı eki waqıya 2 2 2 2 arasındag’ı intervaldın’ kvadratı s = l − c t invariant bolıp tabıladı. Meyli bazı bir koordinatalar sistemasında waqıyalar sebep penen baylanıspag’an bolsın. Bunday jag’dayda sol waqıyalar ushın l > ct ha’m sa’ykes s 0 2 > . İntervaldın’ invariantlılıg’ınan basqa barlıq koordinatalar sistemalarında da bul waqıyalardın’ sebeplilik baylanısı menen baylanıspag’anlıg’ı kelip shıg’adı. A’lbette qarama-qarsı ma’niske iye tastıyıqlaw da haqıyqatlıqqa sa’ykes keledi: eger bazı bir koordinatalar sistemasında waqıyalar 2 bir biri menen sebeplilik penen baylanısqan bolsa ( l < ct, s < 0), onda ol waqıyalar printsipinde basqa barlıq koordinatalar sistemalarında da belgili bir sebepler menen baylanısqan boladı. Kvadratı nolden u’lken, yag’nıy
- Page 49 and 50: Orın almastırıwdı ilgerilemeli
- Page 51 and 52: 3-anıqlama. Materiyanın’ o’zi
- Page 53 and 54: formulasına iye bolamız. Bul form
- Page 55 and 56: yag’nıy F + F = 0 . ik ki ik 55
- Page 57 and 58: 3) Praktikalıq teхnikalıq sistem
- Page 59 and 60: 59 Bul an’latpadag’ı 1 v da’
- Page 61 and 62: formulası menen anıqlanıladı. S
- Page 63 and 64: 63 8-§. Meхanikadag’ı Lagranj
- Page 65 and 66: Salıstırmalıq teoriyasında mass
- Page 67 and 68: printsiptin’ ja’rdeminde biz iz
- Page 69 and 70: tu’rine iye boladı. Al Lagranj-E
- Page 71 and 72: sanlar 1, 2, 3, K , n ma’nislerin
- Page 73 and 74: oyınsha tarqalg’an. Sonlıqtan n
- Page 75 and 76: dL x sirt = M x , dt dL = , y M dt
- Page 77 and 78: 77 9-3 su’wret. Sekiriwshi ta’r
- Page 79 and 80: An’latpalarına iye bolamız. 2.
- Page 81 and 82: ası O arqalı o’tedi dep esaplay
- Page 83 and 84: tu’rine enedi (eger I x = Iy = Iz
- Page 85 and 86: Galiley tu’rlendiriwleri. Qozg’
- Page 87 and 88: formulaları menen anıqlanadı. u
- Page 89 and 90: 89 12-1 su’wret. Jaqtılıq tezli
- Page 91 and 92: 12-2 su’wret. Efirge baylanıslı
- Page 93 and 94: qozg’alıwshı materiya efirdi qa
- Page 95 and 96: Demek koordinata basın ken’islik
- Page 97 and 98: ( x v t) 97 x'= α − . (13.10) Bu
- Page 99: x' = x − v t 1− v 2 / c 2 , y'
- Page 103 and 104: waqıt momentinde alıng’an eki n
- Page 105 and 106: Bul formulada intervalı esaplanıp
- Page 107 and 108: derek - qozg’alıwshı baqlawshı
- Page 109 and 110: 109 15-§. Saqlanıw nızamları İ
- Page 111 and 112: ∑ i 111 m v = const . i i Juwmaq:
- Page 113 and 114: denenin’ 10 km biyiklikke ko’te
- Page 115 and 116: materiallıq noqattın’ tuwrı s
- Page 117 and 118: 117 dv Ulıwmalıq jag’daydı qar
- Page 119 and 120: Anri Puankare (1854-1912) ha’m sa
- Page 121 and 122: Bul matritsa menen qurawshıları c
- Page 123 and 124: vektorlardın’ kvadratları o’z
- Page 125 and 126: dE kin 125 dp = F dr = v dt = v dp
- Page 127 and 128: 1 ⎛ 2 с ⎜ ⎝ ekenligine iye b
- Page 129 and 130: 129 Endi ku’shtin’ «waqıtlıq
- Page 131 and 132: de tap sonday ma’niste haqıyqat.
- Page 133 and 134: menen terbeledi (17-4 a su’wret).
- Page 135 and 136: 135 İnert massası m bolg’an den
- Page 137 and 138: ω E = hω, m = 2 c h . Sonlıqtan
- Page 139 and 140: Meхanikada qattı dene dep materia
- Page 141 and 142: ten’ligin alamız. Eki vektordın
- Page 143 and 144: Aylanbalı qozg’alıslardı qosı
- Page 145 and 146: 145 kelip shıg’adı ha’m biz j
- Page 147 and 148: ha’m 20-3 su’wretlerde ko’rse
- Page 149 and 150: Bul ten’leme giroskoptın’ impu
100<br />
x1<br />
− vt 0 x 2 − vt 0<br />
x1'<br />
= , x<br />
,<br />
2 2<br />
2'<br />
=<br />
2 2<br />
1−<br />
v / c 1−<br />
v / c<br />
2<br />
2<br />
t 0 − ( v / c ) x1<br />
t 0 − ( v / c ) x 2<br />
t1'<br />
= , t<br />
.<br />
2 2<br />
2'<br />
=<br />
2 2<br />
1−<br />
v / c<br />
1−<br />
v / c<br />
(14.1)<br />
Waqıyalar x ko’sherinin’ boyında jaylasqan noqatlarda ju’z bergenlikten y ha’m z<br />
koordinataları eki koordinata sistemalarında da birdey boladı. (14.1) an’latpalar qozg’alıwshı<br />
sistemada bul waqıyalardın’ bir waqıt momentinde bolmaytug’ınlıg’ın ko’rsetip tur ( t 2 '≠<br />
t1')<br />
.<br />
Haqıyqatında da olar<br />
2<br />
( v / c )( x1<br />
− x 2)<br />
Δ t'=<br />
t 2'−t<br />
1'<br />
=<br />
.<br />
2 2<br />
1−<br />
v / c<br />
(14.2)<br />
waqıt intervalına ayrılg’an. Demek bir koordinatalar sistemasında bir waqıtta ju’z beretug’ın<br />
waqıyalar ekinshi sistemada bir waqıtta ju’z bermeydi eken.<br />
Bir waqıtlılıq tu’sinigi koordinatalar sistemasınan g’a’rezsiz absolyut ma’niske iye<br />
bolmaydı. Qanday da bir waqıyalardın’ bir waqıtta bolg’anlıg’ın aytıw ushın usı waqıyalardın’<br />
qaysı koordinatalar sistemasında bolıp o’tkenligin aytıw sha’rt.<br />
Bir waqıtlılıqtın’ salıstırmalılıg’ı ha’m sebeplilik. (14.2)-formuladan eger x 1 > x2<br />
bolsa,<br />
onda x tın’ on’ bag’ıtına karay qozg’alatug’ın koordinatalar sistemasında t 2 '><br />
t1'<br />
ten’sizliginin’<br />
orın alatug’ınlıg’ı ko’rinip tur. Al qarama-karsı bag’ıtta qozg’alatug’ın koordinatalar<br />
sistemasında bolsa ( v < 0)<br />
t 2 '<<br />
t1'<br />
ten’sizligi ornı aladı. Solay etip eki waqıyanın’ ju’zege keliw<br />
izbe-izligi ha’r qıylı koordinatalar sistemasında ha’r qıylı boladı eken. Usıg’an baylanıslı<br />
mınaday ta’biyiy soraw tuwıladı: bir koordinatalar sistemasında sebeptin’ na’tiyjeden burın<br />
ju’zege keliwi, al ekinshi bir koordinatalar sistemasında na’tiyjenin’ sebepten keyin ju’zege<br />
keliwi mu’mkin be? A’lbette bunday jag’day waqıyalar sebep-na’tiyjelik boyınsha baylanısqan<br />
(waqıyanın’ bolıp o’tiwi ushın belgili bir sebeptin’ orın alıwı kerek) bolıwı kerek dep<br />
esaplaytug’ın teoriyalarda bolmaydı: wakıyag’a ko’z-qaraslar o’zgergende de sebep penen<br />
na’tiyje arasındag’ı orın almasıwdın’ bolıwı mu’mkin emes.<br />
Sebep-na’tiyjelik arasındag’ı baylanıstın’ obъektiv хarakterge iye bolıwı ha’m bul baylanıs karap<br />
atırılg’an koordinatalar sistemasınan g’a’rezsiz bolıwı ushın ha’r qıylı noqatlarda ju’z beretug’ın<br />
waqıyalar arasındag’ı fizikalıq baylanıstı ta’miyinleytug’ın materiallıq ta’sirlesiwlerdin’<br />
ha’mmesi de jaqtılıqtın’ tezliginen u’lken tezlik penen tarqala almaydı. Basqa so’z benen<br />
aytqanda bir noqattan ekinshi noqatqa fizikalıq ta’sir jaqtılıqtın’ tezliginen u’lken tezliklerde<br />
jetkerilip berile almaydı. Usının’ saldarınan waqıyalardın’ sebeplilik penen baylanıslı ekenligi<br />
obъektiv хarakterge iye boladı: sebep penen na’tiyje orın almasatug’ın koordinatatar sisteması<br />
bolmaydı.<br />
İntervaldın’ invariantlılıg’ı. Meyli waqıyalar t 1 waqıt momentinde x 1,<br />
y1,<br />
z1<br />
noqatında, al<br />
t 2 waqıt momentinde x 2,<br />
y2,<br />
z2<br />
noqatnda ju’z bersin. Usı waqıyalar arasındag’ı interval dep (<br />
, y , z , t x , y , z , t noqatları arasındag’ı interval dep te ataladı)<br />
x1 1 1 1ha’m<br />
2 2 2 2<br />
s -<br />
2<br />
2<br />
2<br />
2 2<br />
2<br />
= ( x2<br />
- x1)<br />
+ ( y2<br />
- y1)<br />
+ ( z2<br />
- z1)<br />
- c ( t2<br />
t1)<br />
(14.3)