ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ... ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
zz'xdxClxРисунок 4.17Таким чином,Jl3Oz =0M 2 M l l= ∫ x dx = M .l l 3 32lJ Oz = M . (4.31)32Момент інерції стрижня відносно осіC z′ , яка проходить крізь центрмас та паралельна до осі Oz , можна визначити за теоремою Штейнера:Отже,тобтоJJ2= J ′ Md , де d = ( l / 2) = l / 4.Oz Cz+2 2 22 lC z′ = JOz− Md = M − M = ,J C z =l32lM122l42M12′ . (4.32)2Прямокутна пластинаПрямокутна тонка пластина має розміри l та h і масу M (рис. 4.18).Осі Ox та Oy розташуємо в площині пластини, а ось Oz —64
перпендикулярно їй. Для визначення моментів інерції пластини відносноосей пластина розбивається на елементарні плоскі ділянки, моментиінерції яких інтегруються.yy''y'dxhx'' 20 C 0'xh2xzz''z'lРисунок 4.18Унаслідок чого моменти інерції пластини відносно осей координатобчислюються за наступними формулами:J= M2h; J12= M2l; J3⎛ 2 2⎜h l= M+⎝ 12 3x yz. (4.33)Круглий дискМаємо тонкий однорідний диск радіусом R та масою M (рис. 4.19).Для всього диска:⎞⎟⎠MR4 22 Rρ .023 RJO = ∫ r dm = ⋅ 2π∫ r dr = ρ ⋅ 2π= M40Таким чином,J2z = JO= M . (4.34)R265
- Page 13 and 14: zmaFOyxРисунок 4.1Позит
- Page 15 and 16: a=k∑n=1a k.(4.5)Додаючи р
- Page 17 and 18: Проекції прискорен
- Page 19 and 20: Дві основні задачі
- Page 21 and 22: Таким чином, задані
- Page 23 and 24: x∂z∂x=y∂z∂y.Легко пе
- Page 25 and 26: VdVm = dtF ( V)∫ ∫ .Vx0 0tПо
- Page 27 and 28: xdx∫ =t.V +2f xx020( )Звідк
- Page 29 and 30: шляху уздовж трубк
- Page 31 and 32: 0 1yB VQB xDAα30 0 HCFAQDByV B30 0
- Page 33 and 34: l 2, 5мДано:m = 2кг;= ; F x
- Page 35 and 36: За початковими умо
- Page 37 and 38: Виражаючи тутdxV x = і
- Page 39 and 40: Роз’вязанняРозгля
- Page 41 and 42: початковий момент
- Page 43 and 44: 4.1.2 Задача Д2. Динам
- Page 45 and 46: 2d zm = F2 z + Фez+ Фdtkz.Ана
- Page 47 and 48: НомерумовиТаблиця
- Page 49 and 50: 8 9z 1OMxz 1Mу 1у 1у 145°xРи
- Page 51 and 52: Основне рівняння в
- Page 53 and 54: Швидкість відносно
- Page 55 and 56: Роз’вязанняПерено
- Page 57 and 58: D 10πE = = −= 0,111.2 22ω − k
- Page 59 and 60: zm1m2m Cr1r 2rCrmm N0yxРисуно
- Page 61 and 62: Момент інерції від
- Page 63: zz′0M Km KyxC (x c , y c ,z c )y'
- Page 67 and 68: Момент інерції всь
- Page 69 and 70: Таблиця 4.4ТiлоМомен
- Page 71 and 72: ( i) ( )R = ∑ Fi = 0 . (4.38)kУ
- Page 73 and 74: Q = MV = Mx Q MV My ; Q MV = Mzxcxc
- Page 75 and 76: будь-якої точки сис
- Page 77 and 78: ω0∑ M( m V )K z = z k k .zV kk 0
- Page 79 and 80: dK0 () e=∑ r k × Fdtk .Якщо
- Page 81 and 82: зовнішніх сил на ві
- Page 83 and 84: 4.1.3.2 Умова задачіМе
- Page 85 and 86: 1) вибрати осі коорд
- Page 87 and 88: Рисунок 4.29, аркуш 2З
- Page 89 and 90: Дію каната, що з’єд
- Page 91 and 92: (2−3)2K = K + K3.Блок 2 об
- Page 93 and 94: Або:⎧⎪ϕ&&2(m⎨⎪⎩ϕ&&2(
- Page 95 and 96: Визначимо кутове п
- Page 97 and 98: Дано: m 1 =150 кг; m 2 =300
- Page 99 and 100: де V 4 - швидкість ру
- Page 101 and 102: K XD 2= m3⋅V3⋅ r3, деK XD 2V3
- Page 103 and 104: ⎛⎜ I⎝2r1пр R1 2 + I ⎟пр
- Page 105 and 106: 4.1.4 Задача Д4. Засто
- Page 107 and 108: деdA k - робота на k-му
- Page 109 and 110: де r — відстань від
- Page 111 and 112: При обертанні твер
- Page 113 and 114: тобто2mV mV або2 2Кіне
zz'xdxClxРисунок 4.17Таким чином,Jl3Oz =0M 2 M l l= ∫ x dx = M .l l 3 32lJ Oz = M . (4.31)32Момент інерції стрижня відносно осіC z′ , яка проходить крізь центрмас та паралельна до осі Oz , можна визначити за теоремою Штейнера:Отже,тобтоJJ2= J ′ Md , де d = ( l / 2) = l / 4.Oz Cz+2 2 22 lC z′ = JOz− Md = M − M = ,J C z =l32lM122l42M12′ . (4.32)2Прямокутна пластинаПрямокутна тонка пластина має розміри l та h і масу M (рис. 4.18).Осі Ox та Oy розташуємо в площині пластини, а ось Oz —64
Change language