ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ... ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
VCx= −2 cos( 4τ) + 5,1 = −2 cos( 4 ⋅1,36)+ 5,1 = 3,1м / с;VCy= −10τ+ 3,1 = −10⋅1,36+ 3,1 = −10,5м / с;VC=V2Cx+ V2Cy=3,12+ 10,52= 10,95м / с.Приклад 2 розв’язання задачі Д1Кулька M масою m починає рухатись із точки A вертикально внизіз початковою швидкістю V 0 (рис.4.8), долаючи опір R середовища і черезпроміжок t 1 часу співударяється в точці B з похилою поверхнею,нахиленою під кутом α до горизонту. У результаті косого пружного ударупо поверхні кулька відскакує від поверхні з тією ж швидкістю так, що кутвідскоку кульки дорівнює куту β = 90 ° − α її падіння. Після цього кулькарухається у вертикальній площині Bxz під дією сили ваги та змінної силиF =F ( t), направленої під кутом γ до горизонтальної осі Bx і в точці Cдосягає нерухомої поверхні.Дано:2m = 0, 4кг; R = µ V , де µ = 0, 2 ; V 0 = 2м/ с ; t 0, 5cF = 6 2t; α = 30°; = 45°BC .γ .Визначити: = f ( t)та f ( t)x 1A1 = ;z = 2 – закон руху вантажу на ділянціβV 0BV BαМFγCРисунок 4.838
Роз’вязанняРозглянемо рух кульки на ділянці AB , вважаючи її матеріальноюточкою M . Проведемо вертикально вниз вісь Ay , розмістимо матеріальнуточку M на осі в довільному положенні та прикладемо до неї сили вагиG = mg та опору R −µV= (рис. 4.9).ARМVGyyBРисунок 4.9Складемо диференціальне рівняння руху точки M на ділянці AB :m & y∑ F або my&= G − R= ky& . (1)Враховуючи, що сила опору R пропорціональна першій степенішвидкості точки ( R = µ Vy = µ V ), виразимо прискорення точки& y=dVdty =dVdt. Тоді диференціальне рівняння набуде виглядуdVdV ⎛ ⎞m = mg − µ V або = −µ ⎜V−mg ⎟dtdt m ⎝ µ ⎠. (2)µ0,20,4Позначимо k = = = 0, 5(с -1 ); n = = 19, 6(м/с),m39= µmg0,4 ⋅9,80,2де при розрахунках прийнято g = 9, 8м/с 2 . Тоді рівняння (2) можназаписати у вигляді
- Page 1 and 2: Міністерство освіт
- Page 3 and 4: ЗМІСТВСТУП ..............
- Page 5 and 6: ВСТУПТеоретична ме
- Page 7 and 8: У різних підручник
- Page 9 and 10: Потенціальна енерг
- Page 11 and 12: повинні відповідат
- Page 13 and 14: zmaFOyxРисунок 4.1Позит
- Page 15 and 16: a=k∑n=1a k.(4.5)Додаючи р
- Page 17 and 18: Проекції прискорен
- Page 19 and 20: Дві основні задачі
- Page 21 and 22: Таким чином, задані
- Page 23 and 24: x∂z∂x=y∂z∂y.Легко пе
- Page 25 and 26: VdVm = dtF ( V)∫ ∫ .Vx0 0tПо
- Page 27 and 28: xdx∫ =t.V +2f xx020( )Звідк
- Page 29 and 30: шляху уздовж трубк
- Page 31 and 32: 0 1yB VQB xDAα30 0 HCFAQDByV B30 0
- Page 33 and 34: l 2, 5мДано:m = 2кг;= ; F x
- Page 35 and 36: За початковими умо
- Page 37: Виражаючи тутdxV x = і
- Page 41 and 42: початковий момент
- Page 43 and 44: 4.1.2 Задача Д2. Динам
- Page 45 and 46: 2d zm = F2 z + Фez+ Фdtkz.Ана
- Page 47 and 48: НомерумовиТаблиця
- Page 49 and 50: 8 9z 1OMxz 1Mу 1у 1у 145°xРи
- Page 51 and 52: Основне рівняння в
- Page 53 and 54: Швидкість відносно
- Page 55 and 56: Роз’вязанняПерено
- Page 57 and 58: D 10πE = = −= 0,111.2 22ω − k
- Page 59 and 60: zm1m2m Cr1r 2rCrmm N0yxРисуно
- Page 61 and 62: Момент інерції від
- Page 63 and 64: zz′0M Km KyxC (x c , y c ,z c )y'
- Page 65 and 66: перпендикулярно їй
- Page 67 and 68: Момент інерції всь
- Page 69 and 70: Таблиця 4.4ТiлоМомен
- Page 71 and 72: ( i) ( )R = ∑ Fi = 0 . (4.38)kУ
- Page 73 and 74: Q = MV = Mx Q MV My ; Q MV = Mzxcxc
- Page 75 and 76: будь-якої точки сис
- Page 77 and 78: ω0∑ M( m V )K z = z k k .zV kk 0
- Page 79 and 80: dK0 () e=∑ r k × Fdtk .Якщо
- Page 81 and 82: зовнішніх сил на ві
- Page 83 and 84: 4.1.3.2 Умова задачіМе
- Page 85 and 86: 1) вибрати осі коорд
- Page 87 and 88: Рисунок 4.29, аркуш 2З
VCx= −2 cos( 4τ) + 5,1 = −2 cos( 4 ⋅1,36)+ 5,1 = 3,1м / с;VCy= −10τ+ 3,1 = −10⋅1,36+ 3,1 = −10,5м / с;VC=V2Cx+ V2Cy=3,12+ 10,52= 10,95м / с.Приклад 2 розв’язання задачі Д1Кулька M масою m починає рухатись із точки A вертикально внизіз початковою швидкістю V 0 (рис.4.8), долаючи опір R середовища і черезпроміжок t 1 часу співударяється в точці B з похилою поверхнею,нахиленою під кутом α до горизонту. У результаті косого пружного ударупо поверхні кулька відскакує від поверхні з тією ж швидкістю так, що кутвідскоку кульки дорівнює куту β = 90 ° − α її падіння. Після цього кулькарухається у вертикальній площині Bxz під дією сили ваги та змінної силиF =F ( t), направленої під кутом γ до горизонтальної осі Bx і в точці Cдосягає нерухомої поверхні.Дано:2m = 0, 4кг; R = µ V , де µ = 0, 2 ; V 0 = 2м/ с ; t 0, 5cF = 6 2t; α = 30°; = 45°BC .γ .Визначити: = f ( t)та f ( t)x 1A1 = ;z = 2 – закон руху вантажу на ділянціβV 0BV BαМFγCРисунок 4.838
Change language