ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ... ТеоÑеÑиÑна Ð¼ÐµÑ Ð°Ð½Ñка. ÐинамÑка - ÐонбаÑÑка деÑжавна ...
активних сил та сил інерції точок системи дорівнює нулю на будь-якомуможливому переміщенні системи, яке припускається в’язями.Загальне рівняння динаміки (4.89) часто називають об’єднанимпринципом Даламбера – Лагранжа. Його можна назвати також загальнимрівнянням механіки. Воно, у випадку рівноваги системи при перетворенніна нуль всіх сил інерції точок системи, переходить у принцип можливихпереміщень статики.Загальне рівняння динаміки для систем, які підпорядкованіголономним, ідеальним, незвільнюючим в’язям, дає повну інформацію прорух таких систем, тобто з нього, аналогічно тому, як із принципуможливих переміщень виходили умови рівноваги системи, можна вивестиповну систему диференціальних рівнянь руху системи.Питання для самоконтролю:1 Як формулюється принцип Даламбера-Лагранжа?2 Як із загального рівняння динаміки отримати принцип можливихпереміщень?3 У чому полягає суть методики складання рівнянь руху системи задопомогою загальних рівнянь динаміки?4 Яка класифікація сил застосовується у принципі Даламбера-Лагранжа?5 Яким чином врахувати неідеальні в’язі, що обумовлені тертям упринципі можливих переміщень і в загальному рівнянні динаміки?6 Як визначаються степені вільності механічної системи, і коликількість незалежних параметрів, що визначають положення тіла,збігається з числом степенів вільності?4.2.3.2 Умова задачі Д7Механічна система складається з двох однорідних ступінчатихшківів 2 і 4, трьох тягарів 1, 3 та 6, а також рухомого блока ( схеми 0...4,рис 4.69) або котка 5 ( схеми 5...9, рис 4.69 ).Тіла системи з’єднані проміж собою гнучким канатом, що нерозтягується та масою якого нехтують.188
Система рухається зі стану спокою у вертикальній площині під дієюсил ваги тіл, що входять до системи, та привідного моменту М, якийприкладено до шківа 4.Радіуси ступенів шківів дорівнюють R 2 , r 2 ; R 4 , r 4 ; а їхні радіусиінерції відносно осей обертання, відповідно ί 2 і ί 4 .Тягарі системи 1, 3 і 6, які знаходяться на опорних площинах,рухаються ними, долаючи сили тертя ковзання. Коефіцієнт тертя ковзанняƒ. α і β – кути нахилу опорних площин тягарів до горизонту.Котки 5 у схемах 5...9 ( рис 4.69) являють собою однорідні суцільніциліндри радіусом R 5 , що котяться без проковзування, долаючи моментопору коченню. δ – коефіцієнт тертя кочення – наведений у таблиці 4.15.Нехтуючи тертям у підшипниках шківів і блока (котка), знайтиприскорення тіла системи, яке указане в стовбці «Знайти» таблиці 4.15.Тягарі, маси яких дорівнюють нулю (у таблиці 4.14 не задані) накресленні не зображати (шківи 2 і 4 зображати завжди як частинисистеми).ВКАЗІВКИ. Задача Д7 на застосування загального рівняння динамікидо вивчення руху механічної системи. Для вирозв’язання задачі необхідноспочатку до активних сил, що діють на систему, і реакцій зовнішніх в’язівприєднати сили інерції тіл системи ( задача на приєднання сил інерціївирішувалася при виконанні Д5 ).Отримана система активних сил, реакції зовнішніх зв’язків та силінерції, відповідно до принципу Даламбера, еквівалентна нулю, і до неїможна застосувати принцип Лагранжа ( принцип можливих переміщень).Сили інерції тіл системи (їхні головні вектори та моменти необхідновиразити через прискорення заданого тіла, яке необхідно знайти).З отриманого рівняння об’єднаного принципу Даламбера-Лагранжа,що являє собою загальне рівняння динаміки, знаходиться прискореннязаданого тіла.189
- Page 137 and 138: Головний вектор си
- Page 139 and 140: Ф = −Ma C .Для головно
- Page 141 and 142: ВаріантТаблиця 4.10Р
- Page 143 and 144: 4 34 2M516α5324β1M56632M45β16Р
- Page 145 and 146: 4.2.1.3 Приклад 1 розв
- Page 147 and 148: інерції -Усі сили і
- Page 149 and 150: Р 3 = m 3 ⋅g, Ф 3 = m 3 ⋅a 3,
- Page 151 and 152: 324156Рисунок 4.55Розв
- Page 153 and 154: Фде L 4 = I x4 ⋅ε4 ; 2Ix4 = i
- Page 155 and 156: 2( M24 −i4x⋅m4⋅ε4)Ф 1−P5
- Page 157 and 158: вільність переміще
- Page 159 and 160: Її рівняння22x + y + z
- Page 161 and 162: сил на якому-небудь
- Page 163 and 164: поверхня, тоді її м
- Page 165 and 166: неідеальних в'язей,
- Page 167 and 168: 3P 23 3PC1α1,5M1,5βq2BA4αq2P 1P
- Page 169 and 170: 9Bα2A3MCβ2q3P 1P 2Рисунок
- Page 171 and 172: Для побудови М.Ц.П.
- Page 173 and 174: P(∞)ααEδS EC δS CP 1QKδS KMA
- Page 175 and 176: δXB δXB δXB5δϕ BC = = = ; R =
- Page 177 and 178: вертикальній площи
- Page 179 and 180: 023α1456M1324β1M5623245β16MРи
- Page 181 and 182: 64M3β215αТа743 2βM1568M4 32561
- Page 183 and 184: задачі можна викор
- Page 185 and 186: Елементарна робота
- Page 187: деFF k - активна сила;
- Page 191 and 192: 04 32561α143251M6α234 2516αРи
- Page 193 and 194: 63 24β15α6723α14568324β156Ри
- Page 195 and 196: Розв’язання1 Розгл
- Page 197 and 198: ⎛ P ⋅ ρ⎜⎝ gP ⋅ rP ⋅ RP
- Page 199 and 200: a5nF5δS55M60°2δφ2ε2nF3nM23P3δ
- Page 201 and 202: 4 32156αРисунок 4.74Роз
- Page 203 and 204: ФФ= ; m 2m1m1⋅ a1L Ф 22= J2⋅
- Page 205 and 206: 205Тому рівняння (6) м
- Page 207 and 208: У вільної точки три
- Page 209 and 210: деFkx,kF , F - проекції
- Page 211 and 212: А значить необхідн
- Page 213 and 214: Система рухається
- Page 215 and 216: 10 Дослідити задани
- Page 217 and 218: 3324β156432β14565432561Рисун
- Page 219 and 220: 93 24β156Рисунок 4.77, ар
- Page 221 and 222: Кінетична енергія
- Page 223 and 224: ( δA) SP5 ⋅δS5+ M ⋅δϕ2− P
- Page 225 and 226: a5⎛⎜10+⎝=⎛⎜40 0,2⋅⎝9,
- Page 227 and 228: Qϕ 2- узагальнена си
- Page 229 and 230: ТодіВстановимо зв
- Page 231 and 232: Зобразимо на рисун
- Page 233 and 234: Aδ ϕ2F m1= N1⋅ f = f ⋅ m1⋅
- Page 235 and 236: СПИСОК ЛІТЕРАТУРИ1
Система рухається зі стану спокою у вертикальній площині під дієюсил ваги тіл, що входять до системи, та привідного моменту М, якийприкладено до шківа 4.Радіуси ступенів шківів дорівнюють R 2 , r 2 ; R 4 , r 4 ; а їхні радіусиінерції відносно осей обертання, відповідно ί 2 і ί 4 .Тягарі системи 1, 3 і 6, які знаходяться на опорних площинах,рухаються ними, долаючи сили тертя ковзання. Коефіцієнт тертя ковзанняƒ. α і β – кути нахилу опорних площин тягарів до горизонту.Котки 5 у схемах 5...9 ( рис 4.69) являють собою однорідні суцільніциліндри радіусом R 5 , що котяться без проковзування, долаючи моментопору коченню. δ – коефіцієнт тертя кочення – наведений у таблиці 4.15.Нехтуючи тертям у підшипниках шківів і блока (котка), знайтиприскорення тіла системи, яке указане в стовбці «Знайти» таблиці 4.15.Тягарі, маси яких дорівнюють нулю (у таблиці 4.14 не задані) накресленні не зображати (шківи 2 і 4 зображати завжди як частинисистеми).ВКАЗІВКИ. Задача Д7 на застосування загального рівняння динамікидо вивчення руху механічної системи. Для вирозв’язання задачі необхідноспочатку до активних сил, що діють на систему, і реакцій зовнішніх в’язівприєднати сили інерції тіл системи ( задача на приєднання сил інерціївирішувалася при виконанні Д5 ).Отримана система активних сил, реакції зовнішніх зв’язків та силінерції, відповідно до принципу Даламбера, еквівалентна нулю, і до неїможна застосувати принцип Лагранжа ( принцип можливих переміщень).Сили інерції тіл системи (їхні головні вектори та моменти необхідновиразити через прискорення заданого тіла, яке необхідно знайти).З отриманого рівняння об’єднаного принципу Даламбера-Лагранжа,що являє собою загальне рівняння динаміки, знаходиться прискореннязаданого тіла.189