любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

т. е. во все время вращения Земли углы у, Ө, та остаются острыми.Проводя оценку разностейeos*a—cos"0=/C~ 1(a-î{(Ap1-\-Bq2)z-\-Ctr2[ {2А—С)р'-\-+ (2 Æ -6 ’) < f l} > 0 ,cOS^O—cos*7= [ (С— А')рЧ-(С! B') q'~] > 0с учетом (4.1.26), (4.1.27), нетрудноубедиться в справедливо- ^ / ч zсти неравенства(4.1.29)Величины (2/1 —С), {211—С),входящие в (4.1.28). положительны;-«то вытекает из свойств главныхцентральных моментов инерцииЗемли (4.1.15).Соотношения (4.1.29) покалывают,что полярная ось инерцииОг и мгновенная ось вращенияЗемли располагаются по разныестороны от плоскости, проходя- Рис. 1.1. Схема расположения осейщей через вектор К перпендику- 0г- “ • клярно плоскости векторов о> ие . Причем такое положение имеет место во все время движенияЗемли.Рассмотрим смешанное произведение векторов е., и К[е.е# 1 -К = (Л —А)рдФО. (4.1,30)Очевидно, что для лниамичсски симметричной Земли (4.1.19)оно равно нулю и указывает на компланарность векторов ег, в>н К. Для динамически асимметричной Земли (1.1.18) произвеление(4.1.30) отлично от нуля, если только р ф 0,