любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

альных тел и его разложение по сферическим функциям даны[•" Н Дубоишным [24].Укажем схему распространения алгоритма исследованияцп.пцсния Земли относительно центра масс, и котором рассматрИ»а.н'ь модель Солнечной системы при одном абсолютно твердомтеле — Земле, на исследование поступательно-вращательногдвижения модели Солнечной системы, состоящей из к абсолютнотвердых тел больших планет. Подобная схема строитсяследующей последовательности.1. Допустим, что необходимо исследовать поступательно-вращательноедвижение t-го тела Af, (/=1,2........ к). Тогда силовуюфункцию каждого из оставшихся тел Mt ( / = 1. 2 , Z— 1) сзаданной степенью точности г аппроксимируем силовой функциейсистемы конечного числа материальных точек Л,;, . . .., .1. . жестко связанных между собой и фиксированных на поверчути соответствующей сферы S}. При этом получим модельС . ■ ii системы, состоящую нз (к 1>/ : 1 материальных точеки ' дноп) абсолютно твердого тела с 3 (/— 2) (k— 1) аналитическимисвязями. Исследование поступательно-вращательногодвижения такой модели Солнечной системы укладывается в схемуКЛМ-теорни.2 Рассматривается процесс предельного перехода при е-»-0И силу равномерности примененного алгоритма аппроксимацииси.: . : функций процесс предельного перехода при ?-»■() равномерносходится n дает картину поступательно-вращательногодл; кения модели Солнечной системы из к абсолютно твердыхтел, где отдельно рассматривается Вращение тела Af, (/— фиксированныйиндекс) относительно центра масс.І. Указанный в первых двух пунктах алгоритм последовательно применяется ко всем телам.Заметим, что согласно выражениям (4.7.32) каждый из вектороҚ / , где К і -вектор кинетического момента вращения телотносительно центра масс, с течением времени становится постоянным,т. е.lini К, (t) — = const.п->ооСледовательно, векторQ = 2 К* (/)iпри /n—voo имеет своим пределом постоянный вектор £i„, т. е.klim Ü, (in) = V К ,, = Qfc. (4.7.34)n-KO(*=iОчевидно, одного соотношения (4.7.34) недостаточно для определенияпредельного положения каждого из векторов К, приОднако соотношения (4.7.32) и (4.7.33) показывают, что183