Согласно (4.7.21) и (4.7.22) плоскость (4.7.19) в барицентрич,,;■ и! системе описывается выражениемг - Z U . (4.7.23)Как было доказано, переменные X', У", Z' для всех i—= 0, 1. •••> ^ являются почти периодическими функциями времениt. Следовательно, переменные Л7, У,', Z' также являютсяпочти периодическими функциями времени, так как каждая и зних определена разностью двух почти периодических функций.Л му плоскость (4.7.23), сохраняя ориентацию, может перемещатьсявдоль оси O'Z* (а также вдоль 0 ‘£). Такое движениеи -i нствителыюсти невозможно, ибо согласно выражениям первыхдвух интегралов движения центра масс в барицентрическихкоординатахdZ'/dt=0,т. e. Z* =- const.Как следствие имеемdZJdt = 0. (4.7.24)= I in, — (/„) - 0. (4.7.25)ill n-ко dtОтсюда следуетZl» 1ini Z* (/) -=» const. (4.7.26)t *00Il елііо, что при поступательном перемещении Земли ок>ло С олнца она «пронизывает» неизменяемую плоскость Лапласа.иначе говоря, согласно наблюдениям существуют моментывр< м. ни и ......../т, при которыхZ\(U) О (І-0.1....... m). (4.7.27)Исходя из свойств почти периодических функциипо. le ; іательность моментов временинайдетсяΕ ■ Іг, ■• •, F», . •• (4.7.28)таких, что Iim7„ = oo, иЛ—X»lim Z*(7„) - 0. (4.7.29)rt-*ооСравнивая (4.7.26) и (4.7.29), получимZL -О. (4.7.30)И : (4.7.30) видно, что для последовательности моментов вре-М( 11 ного движения Земли около Солппастремится к положению плоскости Лапласа, ибо ее Z -коордннатапрн оо стремится к нулю.181
Рассмотрим модель Солнечной системы, состоящую из центральноготела (материальной точки) и больших планет. Пустьодна из больших планет принята за абсолютно твердое тело, аостальные являются материальными точками. Отнесем к этомутелу О, все рассуждения, проведенные относительно Земли. Цу'.этому каждое из тел Ot (i— 1, 2........ к— 1) Солнечной системы,подобно Земле, выходит к «-предельному режиму, состоящемунз: а) «-предельного режима орбиты поступательного движениятела О/ вокруг Солнца, который является плоской кривой, лежащейна неизменяемой плоскости Лапласа, и существует «-послслова тел ьн ост ь моментов времени {?„}. при которых этот режимбудет притягивать траекторию тела О,: б) «-предельногорежима вращения тела О, относительно своего центра масс,представляющего собой равномерное вращение вокруг неизменнойпо направлению оси.При этом имеет место соотношениеЬТл |Q f(k )| = 0, /=1,2,...,*, (4.7.31)где Qi(i) — главный момент всех приложенных к телу О, внешнихсил относительно его центра масс.Центральное тело принадлежит одновременно всем плоскостяморбит каждого из тел М,. Поэтому «-предельный режим«а» для всей системы определяется совокупностью трех уравнений,полученных из (4.7.31):Q(x-=0. QtT. = 0 , = 0 (f=l, 2........ к). (4.7.32)li рассуждениях мы без оговорки перешли к модели Солнечнойсистемы, состоящей из материальной точки— Солнц;; и кбольших планет системы, каждая нз которых рассматриваетсякак абсолютно твердое тело.Левые части выражений (4.7.32) равны:(4.7.33)где і[\, (|;. ()г—углы Эйлера, определяющие взаимное располож ение собственной системы 0 {х'ц 'г1 іела М, ( / = 1 ,2 ........ к) и клерикальнойсистемы V'X'Y'Z’, являющейся гелиоцентрической, ибоее координатные оси параллельны осям О'Х', ОТ*, O'Z'.Б выражениях (4.7.33) силовая функция U имеет вид (4.2.1)»но слагаемые Uti («'=2, 3........ k) — вид ряда (4.2.3), a U(} (ІФІ^— I. 2, .... А-) представляют собой произведение двух рядов вида(4.2.3). Общий вид силовой функции притяжения двух матери
- Page 1 and 2:
■№, g, q) (W7(a, g, q)) мож
- Page 3 and 4:
Предложение 2.7. Нел
- Page 5 and 6:
быть tu- может. П олу
- Page 7 and 8:
11 n e i.'i о ж е н и е S.5.
- Page 9 and 10:
4 Почти периодическ
- Page 11 and 12:
иитекаст, что для в
- Page 13 and 14:
донателыюсть сходи
- Page 15 and 16:
Вычислим среднее а
- Page 17 and 18:
Используя это пред
- Page 19 and 20:
отвеі -вч’ющая eft п
- Page 21 and 22:
ния f(t. р), т. e. {тя—t*}
- Page 23 and 24:
мостью на каждом ко
- Page 25 and 26:
f(t)^C(R„ R„) » чисел / >
- Page 27 and 28:
Определение 6.7. Дей
- Page 29:
Обозначим/(/? ,) f(Rl) = {
- Page 35 and 36:
g ( / * - / ) ] < « . Тогда
- Page 37 and 38:
ложительных, сходя
- Page 39 and 40:
Тогда движение мех
- Page 41 and 42:
времени І функции /
- Page 43 and 44:
Напишем тож дествоU
- Page 45 and 46:
ОтсюдаMiM, [(«, — Uj)* -4
- Page 47 and 48:
ставляет уравнение
- Page 49 and 50:
iРис. 3.1. Декартова с
- Page 51 and 52:
Рис. з.З. Кемеровски
- Page 53 and 54:
ввел переменные /, к
- Page 55 and 56:
нне каждой планеты
- Page 57 and 58:
Трудности суммиров
- Page 59 and 60:
Доказательство это
- Page 61 and 62:
канонических перем
- Page 63 and 64:
вооть явление прин
- Page 65 and 66:
где «/ — вектор, хар
- Page 67 and 68:
Следовательно, каж
- Page 69 and 70:
Введем /n-мерные пос
- Page 71 and 72:
Q({) устойчива Л. Отс
- Page 73 and 74:
Доказательство. Пу
- Page 75 and 76:
Рассмотрим множест
- Page 77 and 78:
Уравнение (3.5.27) име
- Page 79 and 80:
(3.5.28) получим, что lim
- Page 81 and 82:
— {.vc R, : s>up|lg(/-fs, q) —
- Page 83 and 84:
для любого множест
- Page 85 and 86:
суждения относител
- Page 87 and 88: шествует такая a -по
- Page 89 and 90: 8. Физическая интер
- Page 91 and 92: тичсской энергии, к
- Page 93 and 94: удаления Луны от Зе
- Page 95 and 96: Из соотношении (4.1.7)
- Page 97 and 98: Подставим выражени
- Page 99 and 100: функции Солнечной
- Page 101 and 102: вую функцию U (4.2.1) м
- Page 103 and 104: Из соотношений (4.2.21
- Page 105 and 106: женне силовой функ
- Page 107 and 108: У /У ІУ J f ЛРис. 1.2. Из
- Page 109 and 110: но-ііерищ,нческнх ф
- Page 111 and 112: Запишем основные у
- Page 113 and 114: чем от нуля, то сист
- Page 115 and 116: нечной системы уст
- Page 117 and 118: Следовательно, изо
- Page 119 and 120: В число компонент (4
- Page 121 and 122: . . . .V, и их непрерыв
- Page 123 and 124: B lim ^ 3 t 4 - (A - C ) lifii 1 f
- Page 125 and 126: удовлетворяют нера
- Page 127 and 128: 5. Периодические ва
- Page 129 and 130: Напомним, что множе
- Page 131 and 132: Пусть иверциальная
- Page 133 and 134: стемы должна перех
- Page 135 and 136: Рассмотрим в абсол
- Page 137: Заметим,чтоК \х --- lim
- Page 141 and 142: каждое им тел Vf при