любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

Заметим,чтоК \х --- lim К (W sin if' (/„) sin Ө' (/„) = Л \ sin 0* lim sin t|/ (/„),П-УОО/Су «о = — 1ini Л' (М cos sin 0' = — A'v sin 0« I ini cos if’ cos 0' /С*, cos Ө».Л“**>Как известно, синус и косинус для значений их аргументов,стремящихся к бесконечности, не стремятся ни к каким конечнымпределам. Следовательно, равенства (4.7.16) имеют смысллишь при ()а /= 0, так как установлено, что величины А\-,существуют. Тогда/Сх» = 0, Л г » = 0 , К/.х, == К. (4./.17)Отсюда видно, что кинетический момент вращения Земли относительноее центра масс с течением времени стремится к положению,коллннеарному с кинетическим моментом Солнечной системы.Плоскость, проходящая через центр масс О Земли, ортогональнавектору (4.7.17). Относительно абсолютной системы0 '|t)Ç уравнение плоскости имеет видАГх-(8- Ь ) + /С ,.(л ri») + K*-(Ç t») = 0 (4.7.18)или согласно равенствам (.4.7.171(4.7.19)где r)*, Çt — абсолютные координаты точки О*.Плоскость, определяемая уравнениями (4.7.18) или (4.7.19),сохраняет неизменную ориентацию относительно абсолютныхосей и вместе с тем ортогональна вектору (4.7.6).Рассмотрим барицентрическую систему O'.Y'V’Z*, отличающуюсяот абсолютной системы тем, что она совершает посту нагельноеперемещение вдоль прямой (4.7.9) с постоянной скоростью.Следовательно, система O'X'Y’Z* инерциальна и относя*телыю нее уравнение неизменяемой плоскости Лапласа имеетвидГ = 0. (4.7.20)Предположим, что координатная ось 0*| совмещена с прямой(4.7.9). Запишем формулы перехода от системы кО'Х‘У‘7.’:| = Г + Г . ц = Г, t ~ Z \ (4.7.21)Тогда абсолютные координаты тел Солнечной системы будутсвязаны соотношениямиЬ = * ; + Г. JU = YÎ, b = # (‘ - 0 , 1 ... k). (4.7.22)180