любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

стемы должна переходить в потенциальную энергию. Такое утверждениенротиві і|ч i и г допущению, что кинетическая энергия7’0 переходит полностью в кинетическую энергию Луны.Случай 2. Пусть кинетическая энергия J„, высвобожденнаяв результате эволюции движения системы Земля— Луна,полностью переходит в потенциальную энергию 1'* и имеет местонеравенство (4.6.13).Рост потенциальной энергии Г» (4.6.11) обусловливает уменьшениезначения силовой функции Ь\ с течением времени tдля ш-иоследовательностн (4.4.16). Это видно из формулы• (4.6.10). В свою очередь, соотношение (4.6.10) означает, что силоваяфункция убывает для ю-носледовательности моментоввремени (4.4.16). Как известно, при постоянстве масс взаимнопритягивающихся тел закон Ньютона зависит лишь от однойпеременной -расстояния между этими телами. Следовательно,соотношение (4.6.10) влечет .ta собой неравенство (4.6.9), т. е.покіі ;ывает удаление Луны от Земли.Коли и н е т место неравенство (4.6.9), то вместе с радиусомвекторім г, (0 возрастает и скорость движения. Это приведет кнеравенств) (4.6.8). Тогда одновременно с потенциальной энергиейV* возрастает н кинетическая энергия Луны. Но ни противоречитдопущению о полном переходе кинетической энергии Т,к потпщиальную энергию системы Земля Луна.Из рассмотренных случаев следует, что потенциальная энергиясистемы Земля Луна и кинетическая энергия .Туп : нчяимосвя- : i и изменение любой нз них непременно обус.: .вливаетизменение другой.Таким бразом, часть Т0 кинетической энергии вращенияЗемли, высвобожденная в результате векового замедления еевращеьня. переходит как в потенциальную энергию системыЗемля Луна, гак и в кинетическую энергию Луны. В результа т переноса энергии порождается вековое удаление Луны отЗемли. При этом Луна удаляется на расстояние, зависящее отвеличины в освобожденной энергии вращательного движенияЗемли и.і-. л векового замедления ее вращения.7. Механизм сближения плоскости орбит гелСолнечной системы с ее неизменяемой плоскостью ЛапласаРассмотрим первые интегралы дифференциальных уравненийдвижения тел Солнечной системы в абсолютных координатахO'X'Y'Z':kk2 МіЩ — û], —(X\i hi,/=-0 i*=>0кk^ М м ~ сц. ^ Milu +i t- ot*= о176