любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

•то переход энергии Т как в кинетическую энергию постунательногодвижения Луны, так и в потенциальную.рассмотрим указанные случаи.Случай 1. Пусть кинетическая энергия, высвобожденная г?результате эволюции системы Земля— Луна, полностью переходитв энергию относительного поступательного движения Луны,т f. величина квадрата скорости этого движения возрастает:и'ь-l Г ÊV-1 "Г К'*—1 1.» ■*' I,оо 4* &'*-!,№• (4.6.8)Тогда центробежная сила, возрастая вместе с левой частьювыражі ия (4.6.*). вызывает увеличение радиуса-вектора rk_j(/).По-лому іля м-последовательности (4.4.16) величина радиусазекторн"/\_, іентра месс Луны возрастает:г» ,( / .) < / • » - . .- (4.6.9)где i,ap - lim rк i (in)-Таким образом, переход кинетической энергии Т. в кинетическуюэнергию Луны приводит к удалению последней от Земли,чт1 ныражает неравенство (4.6.9). Заметим, что при этом Лунаудаляйся лишь на некоторое конечное расстояние, согласованноес : .освобожденной кинетической энергией Г„, которая ограничена.С уметом (4.6.9) рассмотрим выражение силовой функцииl.\-, х и его предел для последовательности моментов времени(4.4.15) при п-*-оо. В выражение Ь\ величина гК , входит ввиде обратного расстояния rjj*, . Следовательно,гдеV ^ .k> V Z iM (4.6.10)U 1. 1.»lirn (7*.,.* (tn).п ->00Как известно, потенциальная энергия системы Земля- -Луна равнаг/*-*,». (4.6.11)Обозначим через V*”0 предел при п-*-оо потенциальной энергиисистемы Земля— Луна для последовательности (4.4.15), т. е.К = lim Vk(tn). (4 .6 . 12)Я—x v .Сравнивая (4.6.10) и (4.6.11) с учетом (4.6.12), получимV? « _ Нп, и м (tn) = _ U ttA> - U k tA, (4.6.13)Л->а»• e- удаление Луны от Земли обусловливает также возрастание'’тенцнальной энергии самой механической системы Земля—Уна. Это означает, что часть кинетической энергии Т0 этой си­175