любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

Пусть иверциальная система O’X'Y'Z* имеет начало к центремасс системы Земля Луна. Тогда инвариантные соотношениядифференциальных уравнений движения имеют видЛ'Ш + = О,r О,f — О,М кик Ь Mk~xUk~i ==>0,Mtvk + Л һ ~ 0 ,MkWtt + Л\к~ tWk-i —0 .(4.6.4)Из этих соотношений выразим координаты и компоненты. скорости центра масс Земли:% = —b “ —ЛІ s-1 -мM*-1Mk3 = Lrl'kAfMA-lMbAfЛ—IM.H*-Подставляя (4.6.1) и (4.6.5) в выражение (4.6.3),V^*-*(*4 -i + 1’* i 4- twf._j) 4 — ~ (w*~i p* i 4 “ «'*Af,■Vк—Л.к = Л*получим4*(4.6.6)Рассмотрим предел левой части выражения (4.6.6) для носледовательности(4.4.15)АЬ. ЛІ*“ («1-1.» 4 d - i.- Ь ^ - . . « ) 4 - Г „ л- У Г-м th,где1!П1 6*-! (/„) =» «л-I,ОС, lim (/„) ÜA-I.cc,Я-WuЯ-ххlimn-v»~ зд—i,»*(4.6.7)Здесь учтено, что правая часть выражения (4.6.6) представляетсобой постоянную величину. Согласно (4.6.2) разностьТ„ Тпр— 7-„ > 0 и эта часть кинетической энергии вращ енияЗемли затрачивается на динамику эволюции системы Земля—— Луна. Из (4.6.7) следует, что часть Т, кинетической энергииможет переходить либо в потенциальную энергию V*-,. *■системы Земля— Луна, либо в кинетическую энергию поступательногодвижения Луны, умноженную на отношение полной массыА1»_,+/И» к массе Земли, либо, наконец, распределяется междуэтими видами энергии. Покажем, что на самом деле и м е е т ме-174