любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

планетной системы в переменных X (t. Х„) сходится равномерно,и предельная система уравнений имеет решение X . (/) с компонентамивидаХ/а* — const, Хц* - п (Хиос) t + const, (4.4.4)te п(Хц„) — среднее движение по угловой переменной Хи,..Переход от решения Хк (/) предельной системы уравнений крешению канонических уравнений движения планетной системыв переменных X(t, X.) осуществляется обращением основнойоперации и последовательного ее применения. Эг' Т процессобращения сходится также равномерно и переводит решение.V. (/) в искомое условно-периодическое X (t, S. ) в области(4.2.13). Это решение имеет компоненты (4.4.3), т. е.Х?> (/, Х0), ЯГ (/, Х 0)......... х Г '" ] U. X X Х Г ' (/, Х 0),(4.4.5)хТ 11(/, хх х Г * (/, хх . . . , хГ ” (Л хх х Г ‘(/, XXгде п0г неизвестных (4.4.5), определяющих положенияи скорости тел планетной системы, к новым переменнымY0) x ? ‘-l)(t, XXУ ? ’ (Д V'o) ~ X M (t, Xn) (i 1,2......... k),Y?hl)(t, Yv) ^ x f hl)(t, X„) cos [Xfp (t, XX,Ү7ҢІ. Y0) - X?hll(t, X0) sin [XfPit, X 0)l( / = n f 1, n + 2,..., 3n).(4 .4 .6 )Переменные (4.4.6) как функции времени Iç^R. являются ус-■зно-пернодическими функциями в области (4.2.13). МножествоУ ус.ювпо-пернодических функций (4.4.6) состоит из конечногочисла элемент i» и, следовательно, компактно в метрическимпространстве С и с метрикой, аданной через норму |41]| / й’Ц— max \f(i) — g (/)|,tCRiгде функции /, feC .»,.Пусть .Y*— преобразование, обратное (4.4.6), переводящееканонические переменные У- ! в переменные X. Оно представляетсобой непрерывное отображение множества переменных У,'0на множество переменных лУ*’, т. е.у'Ра, к0)-"-х