любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

где в силу выбора системы O’XYZ принято /.т= 0 , [у= 0. Итак,переменные Андуайе К. i|-'. 0', >|\ q, Ô явно выражены формулами(4.3.15), (4.3.19) и (4.3.21) через неизвестныеЧь • • • . £*. «i. »1. •. • . Л» Я, г. (4.3.22)Гаким образом, переменные Андуайе (4.1.13) и (4.1.14) имени-явныі выражения (4.3.15), (4.3.19), (4.3.21) через ней местные(4.3.22). С учетом этого запишем снстему (1.3.11) основныхуравнении движения тел Солнечной системы и их начальныеусловия (4.3.12) в виде векторного уравнения переменных(4.3.22). Эта система автономна и имеет следующий вид:dg/dl=G(g), g(0.q)**ç. (4.3.23)Здесь g, Q набор переменных (4.3.22) и их начальных условий.Рассмотрим вопросы, относящиеся к сочетанию прошлого пбудущего режимов движения Солнечной системы, описываемогодифференциальными уравнениями (4.3.23). С этой целью афнксирусмпроизвольное действительное число р > 0 . При этом согласноСвойству 4 силовая функция Ur. с точностью до н аппроксимируемасиловой функцией Un системы m материальных т >и к. фиксированных на поверхности сферы S,. Поэтому расстояниг'.; между ними неизменно.Пусть | / , i|,', и/ -координаты, u,', v/, -скорости материальнойточки Л. с массой m, (f=I, 2......... rn). Тогда ней іү н-іічсі: взаимных расстояний г'ц выражает равенствоni = [(&— l'if + (n< — л/)* r (Ci— C/)*]’7’ const,14-1 1, 2, (4.3.24)Уравнения связи (4.3.24) равномерно непрерывно отображаютмн< жество ( | , \ »і,', ..., ï-') и каждое из множеств (£,', г,.',г /) , где i— 1, 2, ..., m и Ç/ аппликата точки А}, не лежащей надней прямой с центром масс О Земли и точкой А,. В силу условий(4.3.24) тела Л, взаимно не притягиваются, но они взаимодействуютс каждым из внешних тел О, (f=l, 2, ..., k— 1). Отсюдасиловая функция С... системы