любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

но-ііерищ,нческнх функций (см. Приложение) и структуры функций( 1.2.6), (4.2.7).Свойство 5. Силовая функция и ее частные производныено переменным (4.2.11) и (4.2.12) вдоль решения являются условно-периодическимифункциями времени I, если таковыми являютсягелиоцентрические декартовы координаты центров масстел Солнечной системы.3. Динамические уравнения движения телСолнечной системы и их первые интегралыПусть {v,} поле скоростей тел О,, {v} поле скоростейвсех точек Земли, радиусы-векторы которых обозначены {г}.Тогда количество движения I, тела О, равно1(= А [4у,-, (4 .3 .1 )а количество движения 1=1» и кинетический момент К вращенияЗемли определяются интеграламиI = 1pvdV’, К — i n [rv ]dV. (4.3.2)vvЗаконы изменения величин (4.3.1), (4.3.2) определяют уравнениядвижения тел Ot (t=l, 2......... k) Солнечной системы-.dlJét=Q„ dKJdt— Q. (4.3.3)Проекция второго из уравнений (4.3.3) на координатные осисистемы Охуг дает динамические уравнения Эйлера вращенияЗемли [30. 31 ].d p s> п / Л' dll ,Л sincr. . dU —А — [С - В)с/г = —=- - -гг- cos Ө )-----2-4---- =- cos ф,di \ дф Зф / sin 0 дӨВ 'ÈL }- (д — С) пг =* [Ш- — М - со? o') -------Ш- sin ср, (4.3.4)di \Э'Г ^ / sin 0 д0С ■— Ь (B— A)pq = ^= r .dtctyЗапишем динамические уравнения вращения Земли в переменныхАндуайе (4.1.13), (44.14). Рассмотрим уравненияdKxldt Qx, dKy/cU = Qy, dKzIdt -Q z , (4 .3 .5 )полученные проектированием второго равенства (4.3.3) на осисистемы OXYZ. Подставим в соотношения (4.3.4) выражениядифференцируемых величин/Сх = A’ sin ф' sin 0', Кү — — KcostJ)’ cosô', Kz - K cos O'(4.3.6)152