Тогда первое уравнение системы (4.2.34), из которого следуетр ав ен с тво массы Земли сумме масс т, жестко связанных м а т е р и а л ь н ы х точек А, обращается в тождество. Остальные уравне н и я системы (4.2.34) перепишем с учетом (4.2.36) и (4.2.32):Pi 0*i) + Pi (т -) "f- • • • + P i (T*) = Л .p u ( T ^ C O S /.^ Pn (T2)COSAj i- . . . -J- P ii ( t s I cos Xj — С [i,pu (-t,) sin АІ 4- Pu ( t2) sin Aj f . . . + P n (xt) sin К = Su,Рг (*i) + P* (тг) + • • • + Рг (т.) = Л ,Я2, (t,)cosA, I- P 21 (T2)cosAi + . . . 4- P 2I (tJco sâ* = CÎ,,Рг, (TjisinX’i 4 Р „ (То) sin AÎ 4- . . . 4-P *1(T,)sinXi = S j1,(4.2.37)Рц (ті) Hi "Ь P‘JгдеИ» + • • • Ь Pij (т4) ps = IV,Xi] => co s Xi (/= 1 ,2 ............. .s). (4.2.38)a переменная ци выбирается в зависимости от соответствия междуГ и ]. С. S, т. е.1 JРп =* со*Ая ~ Г - с•‘■in АпS(п -'1, 2,..., s).По известному свойству полиномовобласти (4.2.38), т. с.Лежан ф а, заданных всправедливоР. (т() 4*Рі(тг) 4* ••• 4 -Pi (т.) (4.2.39)для всех i's?0.С другой стороны, согласно уравнениям (4.2.37), где J,'—— AS, C1I/ = C ,,S , Г а = 1 ’:5, и условию (4.2.36) имеемP i(t,)4 -P ,( ts)4- . . . H -P,(t. X / i». (4.2.40)выполСравнивая (4.2.10) с (4.2.39), получим, что (4.2.39)няется при условии(4.2.41)Л.ія коэффициентов гармоник геоиотенцнала Uh верна болееоощая. чем (4.2.41), оценка [81, 113, 124J (рис. 4.2):ly. | < n - ', |C .m| < rt- 'f |5 . ж| < п - ' (п=], 2, .. ). (4.2.42)140
У /У ІУ J f ЛРис. 1.2. Изменение коэффициентов С пп, ^пві б зависимости от их порядке /IТогда оценка (4.2.39) норна всюду в области (4.2.38), и условие(4.2.36) выбора масс допустимо. Остается показать, что система(4.2.37) имеет хотя бы одно решение, которое выражает координатыположений точек A i на сфере SK.Обозначим через DB компакт, представленный декартовымпроизведением m релкол:П - [1, 1 ],Х [—Л, Д І і Х І - К 1 ІгХ . . . Х [ —я, Л I.,Fs — непрерывное отображение, заданное левыми частями системы(4.2.37).Согласно теореме о непрерывном отображении компакта[41, 44J отображением F, компакт D, переводится в компактF., 2s-Mepnoro евклидова пространства, т. e. F,{Dt) — E„ В силуструктуры уравнений (4.2.37) н оценок (4.2.42) нетрудно показать,что точка с координатами (У/, С ,/, 5 , , ', . . . , Г'„) являетсявнутренней точкой компакта Е.. Поэтому в компакте D существуетхотя бы одна точка d, с координатами (Я,', уЛ\ лг/. . . ...., х / ) . которая является прообразом точки е0 Для отображеният. e. F.(do)— e,.Разрешим систему (4.2.37) и полученные значения и , у/(i— 1. 2, ..., s) подставим в выражение коэффициентов гармоник(4.2.29). Последние с учетом условия выбора масс пи(4.2.36) внесем в выражение (4.2.31) силовой функции Г.. Притакой аппроксимации будут сохранены 2s-J-1 обобщенных моментовинерции, в число которых, в частности, входят масса ивеличины (4.2.36) для Земли [39].Если в точках сферы с координатами А/, удовлетворяющимиуравнениям системы (4.2.37), поместим массы т.. то силоваяфункция притяжения жестко связанной системы матери-150
- Page 1 and 2:
■№, g, q) (W7(a, g, q)) мож
- Page 3 and 4:
Предложение 2.7. Нел
- Page 5 and 6:
быть tu- может. П олу
- Page 7 and 8:
11 n e i.'i о ж е н и е S.5.
- Page 9 and 10:
4 Почти периодическ
- Page 11 and 12:
иитекаст, что для в
- Page 13 and 14:
донателыюсть сходи
- Page 15 and 16:
Вычислим среднее а
- Page 17 and 18:
Используя это пред
- Page 19 and 20:
отвеі -вч’ющая eft п
- Page 21 and 22:
ния f(t. р), т. e. {тя—t*}
- Page 23 and 24:
мостью на каждом ко
- Page 25 and 26:
f(t)^C(R„ R„) » чисел / >
- Page 27 and 28:
Определение 6.7. Дей
- Page 29:
Обозначим/(/? ,) f(Rl) = {
- Page 35 and 36:
g ( / * - / ) ] < « . Тогда
- Page 37 and 38:
ложительных, сходя
- Page 39 and 40:
Тогда движение мех
- Page 41 and 42:
времени І функции /
- Page 43 and 44:
Напишем тож дествоU
- Page 45 and 46:
ОтсюдаMiM, [(«, — Uj)* -4
- Page 47 and 48:
ставляет уравнение
- Page 49 and 50:
iРис. 3.1. Декартова с
- Page 51 and 52:
Рис. з.З. Кемеровски
- Page 53 and 54:
ввел переменные /, к
- Page 55 and 56: нне каждой планеты
- Page 57 and 58: Трудности суммиров
- Page 59 and 60: Доказательство это
- Page 61 and 62: канонических перем
- Page 63 and 64: вооть явление прин
- Page 65 and 66: где «/ — вектор, хар
- Page 67 and 68: Следовательно, каж
- Page 69 and 70: Введем /n-мерные пос
- Page 71 and 72: Q({) устойчива Л. Отс
- Page 73 and 74: Доказательство. Пу
- Page 75 and 76: Рассмотрим множест
- Page 77 and 78: Уравнение (3.5.27) име
- Page 79 and 80: (3.5.28) получим, что lim
- Page 81 and 82: — {.vc R, : s>up|lg(/-fs, q) —
- Page 83 and 84: для любого множест
- Page 85 and 86: суждения относител
- Page 87 and 88: шествует такая a -по
- Page 89 and 90: 8. Физическая интер
- Page 91 and 92: тичсской энергии, к
- Page 93 and 94: удаления Луны от Зе
- Page 95 and 96: Из соотношении (4.1.7)
- Page 97 and 98: Подставим выражени
- Page 99 and 100: функции Солнечной
- Page 101 and 102: вую функцию U (4.2.1) м
- Page 103 and 104: Из соотношений (4.2.21
- Page 105: женне силовой функ
- Page 109 and 110: но-ііерищ,нческнх ф
- Page 111 and 112: Запишем основные у
- Page 113 and 114: чем от нуля, то сист
- Page 115 and 116: нечной системы уст
- Page 117 and 118: Следовательно, изо
- Page 119 and 120: В число компонент (4
- Page 121 and 122: . . . .V, и их непрерыв
- Page 123 and 124: B lim ^ 3 t 4 - (A - C ) lifii 1 f
- Page 125 and 126: удовлетворяют нера
- Page 127 and 128: 5. Периодические ва
- Page 129 and 130: Напомним, что множе
- Page 131 and 132: Пусть иверциальная
- Page 133 and 134: стемы должна перех
- Page 135 and 136: Рассмотрим в абсол
- Page 137 and 138: Заметим,чтоК \х --- lim
- Page 139 and 140: Рассмотрим модель
- Page 141 and 142: каждое им тел Vf при