любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

Из соотношений (4.2.21) при помощи (4.2.20), (4.1.10) получимeu dU cos 0j ■sintf SUд(• dUд(( sinô décos *J-,sin if (4,2.22)£Имеет место такж е следующее:Q x Æ c o s O ' - ^ - ) — L - , (4.2.23)dv \ дф dif5 I sino[Q-^ (sin 0 cos 0' 4- COS lj3 cos 0 sin 0') ;+ % sin ï roS 8 Sin 0-1 — - f . rte 0' + — ■rtg 0.Переходя к установлению дополнительных свойств силовойфункции Солнечной системы, предварительно рассмотрим вопрособ аппроксимации геопотенциала — силовой функции притяженияЗемли потенциалом притяжения системы жестко связанныхмежду собой материальных точек. Эта задача являетсяобобщением известной задачи об аппроксимации геопотенциала,содержащего первые три главных члена, силовой функцией двухнеподвижных центров [19. 88] с комплексно-сопряженными массами,расположенными на некотором мнимом расстоянии.Рассмотрим геопотенциал, представленный рядом (4.2.3) попол и ном а м Лежандр а :Ur. (Г) ~ j 1- 2 f рп (cos X) Jn +00 п / ar \п- 2 2 — Ч Рпт(cosy) [С„.. co s/лХ Ь s„.., sill яг/.],(4.2.24)где точка Р со сферическими координатами г, /. к является внешнейточкой области S«.Коэффициенты (4.2.6) геопотенниала (4.2.24) определяют положениецентра масс «и выражают моменты инерции Земли второгои более высоких порядков [27, 28]. В частности,/ о = = 1| ' i — 2 в ~—’ 0 , С 11 = = .¥в= = 0 , (~‘ \ г = = Уо 0 ,J, - (А + В — 2С)/2Мое, С23 = (В - А)/Ша'Е, (4.2.25)S„ - D/Mal:, Са - Е!Ма% Sts = П2Ма%Н 6