Коэффициенты разложения функции UK! в ряд (4.2.3) выражаютсясоотношениями [53, 109]Jn = —■ 1 f JГ = - 1 Г'-птMal- .! I£ VС — . 1 Г*->nniМав J(я - ту.prnPnm (cos X) cos rrikdV, (4.2.6)prnPrm (cos X) sin тМҮ,где г, Я, х — координаты текущей точки объема V Земли.Считаем, что плотность р(г, 'к, х) является интегрируемойфункцией координат г, х и обеспечивает существование тройныхинтегралов (4.1.19) и (4.2.6).Ряд (4.2.3) в каждой точке пространства вне области, ограниченнойсферой St радиуса а*, сходится абсолютно и равномерно.так как верна оценка [24. 39JЦТ, I - в - ( - * Y ( 1 - . (4.2.7)rki \ roj / \ i )Здесь W, выражает сумму остатка ряда (4.2.3), начинающегосячленами с номером / + 1, т. е.W, GMkM,Ж I в,- \ЧУл — I Рп (cos X)Jn Ьп. 1 « I '*/ /*Х) И ^ \ ^.- 2 ’ 2 ' ( 7 М рп (cos X) (Спп cos nù-i ■Srm sin rn/.j)n■й-l mr-1 Г>!і(4.2.8)Пусть £(, T|(, C, и Xi, Ki, Z, - координаты центров масс О..üj, ..., О* тел Мі, Мг......... Af* в инерцнальной 0*^г)ь » кениговойОХУ7, системах отсчета соответственно. Кениговы координатытела Mi через его инерциальные координаты равныXi=li~U У*=т].— Л- (45.9)а его геоцентрические координаты —Xi - ахХ i -f- fixYi + ү%Zi,yt - ayXt ~ fl#Yi r YyZt,f fcVi f yJi- (4.2.10)Выражая расстояние rl} через инерциальные координаты телЛ1„ Mj и используя соотношения (4.2.2), (4.2.3) и (4.2.10), сило143
вую функцию U (4.2.1) можно представить п виде функции отпеременныхЬ, т)і* Çi, t , ф, 0 (» = 1 , 2..........k). (4.2.11)Если использовать формулы перехода (4.1.8) от углов Эйлера(4.1.1) к угловым переменным (4.1.13). (4.1.14), то силоваяфункция І будет зависеть от переменныхh, TU, if, ч Д (i ~ 1 .2 .......... k). (4.2.12)Кроме аргументов (4.2.11) или (4.2.12) силовая функция Uсодержит некоторые параметры, так как функции (3.2.2) зависятот масс .Vf, тел, массы Л/А и коэффициентов разложения(4.2.6) ряда (4.2.3). Последние выражаются интегралами пообъему I Земли (4.2.Ü), зависящими от распределения плотностир.Силовая функция V как функция переменных (4.2.11) (или(4.2.12)) и параметров обладает рядом свойств. Сформулируемте из них. которые нами будут использованы.Пусть всюду на действительной оси времени R,— о о < / < о о (4 .2 .1 3 )взаимные расстояния rv между точками 0 „ ограниченыснизу0 « н , < г „ (i¥=j— L 2......... А— 1) (4.2.14)и точки Oj (/—I, 2, ..., к— 1) являются внешними точками лросраиства относительно объема V Земли так, чтоae< a v *£rkl, (4.2.15)где a,j (i¥=j= 1. 2,..., к) — некоторые константы.Условия (4.2.14), (4.2 .1 5 ) исключают соударение тел рассматриваемойсистемы.Еслн выполнено условие несоударяемоети, то силовая функцияСолнечной системы обладает следующими свойствами.Свойство 1. В каждый момент времени / в области(4.2.13) силовая функция U конечна, непрерывна и однозначнакак функция всех ее переменных (4.2.11) (или (4.2.12)) и параметров.Свойство 2. В каждый момент времени I в области(1.2.13) силовая функция I сколь угодно раз дифференцируемапо любой ее переменной (4.2.11) (или (4.2.12)) и у т и частныепроизводные конечны, непрерывны и однозначны как функциикоординат и параметров.Обозначим Qu Q,, ..., Q. главные векторы сил ньютоновавзаимодействия тел Л/„ приложенные к их центрам массО,, О;..........Ок; a Q — главный момент сил притяжения Земливсеми внешними телами относительно центра масс О.Свойство 3. Векторы Q,. Qj, ..., Q, и Q в системе144
- Page 1 and 2:
■№, g, q) (W7(a, g, q)) мож
- Page 3 and 4:
Предложение 2.7. Нел
- Page 5 and 6:
быть tu- может. П олу
- Page 7 and 8:
11 n e i.'i о ж е н и е S.5.
- Page 9 and 10:
4 Почти периодическ
- Page 11 and 12:
иитекаст, что для в
- Page 13 and 14:
донателыюсть сходи
- Page 15 and 16:
Вычислим среднее а
- Page 17 and 18:
Используя это пред
- Page 19 and 20:
отвеі -вч’ющая eft п
- Page 21 and 22:
ния f(t. р), т. e. {тя—t*}
- Page 23 and 24:
мостью на каждом ко
- Page 25 and 26:
f(t)^C(R„ R„) » чисел / >
- Page 27 and 28:
Определение 6.7. Дей
- Page 29:
Обозначим/(/? ,) f(Rl) = {
- Page 35 and 36:
g ( / * - / ) ] < « . Тогда
- Page 37 and 38:
ложительных, сходя
- Page 39 and 40:
Тогда движение мех
- Page 41 and 42:
времени І функции /
- Page 43 and 44:
Напишем тож дествоU
- Page 45 and 46:
ОтсюдаMiM, [(«, — Uj)* -4
- Page 47 and 48:
ставляет уравнение
- Page 49 and 50: iРис. 3.1. Декартова с
- Page 51 and 52: Рис. з.З. Кемеровски
- Page 53 and 54: ввел переменные /, к
- Page 55 and 56: нне каждой планеты
- Page 57 and 58: Трудности суммиров
- Page 59 and 60: Доказательство это
- Page 61 and 62: канонических перем
- Page 63 and 64: вооть явление прин
- Page 65 and 66: где «/ — вектор, хар
- Page 67 and 68: Следовательно, каж
- Page 69 and 70: Введем /n-мерные пос
- Page 71 and 72: Q({) устойчива Л. Отс
- Page 73 and 74: Доказательство. Пу
- Page 75 and 76: Рассмотрим множест
- Page 77 and 78: Уравнение (3.5.27) име
- Page 79 and 80: (3.5.28) получим, что lim
- Page 81 and 82: — {.vc R, : s>up|lg(/-fs, q) —
- Page 83 and 84: для любого множест
- Page 85 and 86: суждения относител
- Page 87 and 88: шествует такая a -по
- Page 89 and 90: 8. Физическая интер
- Page 91 and 92: тичсской энергии, к
- Page 93 and 94: удаления Луны от Зе
- Page 95 and 96: Из соотношении (4.1.7)
- Page 97 and 98: Подставим выражени
- Page 99: функции Солнечной
- Page 103 and 104: Из соотношений (4.2.21
- Page 105 and 106: женне силовой функ
- Page 107 and 108: У /У ІУ J f ЛРис. 1.2. Из
- Page 109 and 110: но-ііерищ,нческнх ф
- Page 111 and 112: Запишем основные у
- Page 113 and 114: чем от нуля, то сист
- Page 115 and 116: нечной системы уст
- Page 117 and 118: Следовательно, изо
- Page 119 and 120: В число компонент (4
- Page 121 and 122: . . . .V, и их непрерыв
- Page 123 and 124: B lim ^ 3 t 4 - (A - C ) lifii 1 f
- Page 125 and 126: удовлетворяют нера
- Page 127 and 128: 5. Периодические ва
- Page 129 and 130: Напомним, что множе
- Page 131 and 132: Пусть иверциальная
- Page 133 and 134: стемы должна перех
- Page 135 and 136: Рассмотрим в абсол
- Page 137 and 138: Заметим,чтоК \х --- lim
- Page 139 and 140: Рассмотрим модель
- Page 141 and 142: каждое им тел Vf при