любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

Коэффициенты разложения функции UK! в ряд (4.2.3) выражаютсясоотношениями [53, 109]Jn = —■ 1 f JГ = - 1 Г'-птMal- .! I£ VС — . 1 Г*->nniМав J(я - ту.prnPnm (cos X) cos rrikdV, (4.2.6)prnPrm (cos X) sin тМҮ,где г, Я, х — координаты текущей точки объема V Земли.Считаем, что плотность р(г, 'к, х) является интегрируемойфункцией координат г, х и обеспечивает существование тройныхинтегралов (4.1.19) и (4.2.6).Ряд (4.2.3) в каждой точке пространства вне области, ограниченнойсферой St радиуса а*, сходится абсолютно и равномерно.так как верна оценка [24. 39JЦТ, I - в - ( - * Y ( 1 - . (4.2.7)rki \ roj / \ i )Здесь W, выражает сумму остатка ряда (4.2.3), начинающегосячленами с номером / + 1, т. е.W, GMkM,Ж I в,- \ЧУл — I Рп (cos X)Jn Ьп. 1 « I '*/ /*Х) И ^ \ ^.- 2 ’ 2 ' ( 7 М рп (cos X) (Спп cos nù-i ■Srm sin rn/.j)n■й-l mr-1 Г>!і(4.2.8)Пусть £(, T|(, C, и Xi, Ki, Z, - координаты центров масс О..üj, ..., О* тел Мі, Мг......... Af* в инерцнальной 0*^г)ь » кениговойОХУ7, системах отсчета соответственно. Кениговы координатытела Mi через его инерциальные координаты равныXi=li~U У*=т].— Л- (45.9)а его геоцентрические координаты —Xi - ахХ i -f- fixYi + ү%Zi,yt - ayXt ~ fl#Yi r YyZt,f fcVi f yJi- (4.2.10)Выражая расстояние rl} через инерциальные координаты телЛ1„ Mj и используя соотношения (4.2.2), (4.2.3) и (4.2.10), сило­143