VINGTEORI Flygplansvinge sedd uppifr˚an Planarea (vingyta), Ap ...

More documents

Recommendations

Info

3-D VINGAR (WINGS OF FINITE SPAN) Lokala lyftkraften L(y) sjunker snabbt mot noll vid vingspetsarna ⇒ VINGSPETSVIRVLAR Ch. 8.7 Strömningslära C. Norberg, LTH
PRANDTL-LANCHESTERS LYFTLINJETEORI Tvådimensionell teori (2-D): cirkulation ⇒ lyftkraft. Verklig vinge (3-D): lyftkraften varierar över vingen, noll vid vingspetsarna. Antagande: den ändliga vingen (bredd b) tänks ersatt med en linje i vilken cirkulationen varierar utefter dess längd, Γ = Γ(y); 2-D teori kan användas för varje snitt y = konst. ⇒ lokal lyftkraft. Lokal anfallsvinkel, α = α(y) ≪ 1. dL = ρU ∞ Γ(y) dy , Γ(±b/2) = 0 Symmetrisk vinge ⇒ Γ(0) = Γ o = max. Total lyftkraft: L = ρU ∫ b/2 ∞ Γ(y) dy −b/2 2-D teori tillåter inte att cirkulationen varierar utefter en “virveltråd” (potentialvirvel). Antag därför att ett knippe virveltrådar passerar över vingens (lyftlinjens) tryckcentrum (x = y = 0). På ömse sidor tappas virveltrådar av så att lyftkraften (cirkulationen) blir noll vid vingspetsarna. Vid varje position y = η utefter lyftlinjen sträcker sig en virveltråd med cirkulation dΓ från x = 0 till x = +∞ (vid x = +∞ ligger den motriktade “startvirveln”). Sammantaget ger trådarna, vid varje position y, upphov till en nedåtriktad hastighet w(y), en s.k. downwash. Ch. 8.7 Strömningslära C. Norberg, LTH
Page 1 and 2: VINGTEORI Flygplansvinge sedd uppif
Page 3 and 4: LYFTKRAFT PÅ EN VINGE L. Prandtl T
Page 5 and 6: KUTTAVILLKORET 2-D vingprofil med c
Page 7 and 8: VINKLAD PLATTA . . . Små anfallsvi
Page 9: AERODYNAMISKA DATA (2-D) Lägst C D
Page 13 and 14: PRANDTL-LANCHESTERS LYFTLINJETEORI.

VINGTEORI Flygplansvinge sedd uppifr˚an Planarea (vingyta), Ap ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?