MMVF01 Termodynamik och strömningslära Repetitionsfr˚agor ...
MMVF01 Termodynamik och strömningslära Repetitionsfr˚agor ...
MMVF01 Termodynamik och strömningslära Repetitionsfr˚agor ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
3 → 4 T ökar, s ökar, tillfört värme qin 34;<br />
4 → 5 T ökar, s ökar, tillfört värme qin 45;<br />
5 → 1 T 1 = T 5 , s ökar; tillfört värme qin 51.<br />
Observera att isokoren 3 → 4 lutar mer (uppåt) än isobaren 4 → 5.<br />
Termisk verkningsgrad: η th = 1 − q out /q in , där q in = qin 34 + q45 in + q51 in <strong>och</strong> q out = qout.<br />
12<br />
9.2 En arbetskrävande (cyklisk) kretsprocess med en perfekt gas består av följande internt reversibla<br />
delprocesser:<br />
1 → 2 isobar värmetillförsel,<br />
2 → 3 adiabatisk kompression,<br />
3 → 4 isobar värmeavgivning,<br />
4 → 1 isoterm expansion.<br />
(a) Rita upp processen i P -v– <strong>och</strong> T -s–diagram.<br />
(b) Markera värmeutbyten samt ange med hjälp av dessa ett uttryck på processens köldfaktor.<br />
Arbetskrävande process d.v.s. moturs rotation i både P -v– <strong>och</strong> T -s–diagram.<br />
P -v–diagram:<br />
1 → 2 P 2 = P 1 , v ökar, tillfört värme qin 12;<br />
2 → 3 P ökar, v minskar;<br />
3 → 4 P 4 = P 3 , v minskar, bortfört värme q 34<br />
out;<br />
in .<br />
4 → 1 P minskar, v ökar; tillfört värme q 41<br />
Observera att isentropen 2 → 3 lutar mer (nedåt) än isotermen 4 → 1.<br />
T -s–diagram:<br />
1 → 2 T ökar, s ökar, tillfört värme qin 12;<br />
2 → 3 T ökar, s 3 = s 2 ;<br />
3 → 4 T minskar, s minskar, bortfört värme q 34<br />
4 → 1 T 1 = T 4 , s ökar, tillfört värme q 41<br />
in .<br />
Köldfaktor: COP R = q in /w net,in = q in /(q out − q in ), där q in = q 12<br />
in + q41 in <strong>och</strong> q out = q 34<br />
out.<br />
out;<br />
9.3 Ange de fyra antaganden (air-standard assumptions) som tillämpas vid de ideala förbränningsmotorprocesserna.<br />
(1) Arbetsmediet antas vara ren luft som kontinuerligt cirkulerar i ett slutet system. Luften uppträder som<br />
en ideal gas, (2) Alla delprocesser är internt reversibla, (3) Förbränningen (omvandling bunden kemisk<br />
energi till inre energi) tänks ersatt med motsvarande värmetillförsel från en värmekälla, (4) Utblåsningen<br />
tänks ersatt med en värmeavgivning som återställer arbetsmediet till sitt insugningstillstånd. (s. 502)<br />
9.4 Betrakta en cylinder till en kolvmotor. Definiera <strong>och</strong> illustrera med figur:<br />
(a) slaglängd<br />
Sträckan mellan kolvens övre <strong>och</strong> undre vändläge. (Fig. 9-10, s. 503)<br />
(b) slagvolym<br />
Skillnaden mellan cylindervolymerna vid nedre <strong>och</strong> övre vändläget. (Fig. 9-11a, s. 503)<br />
(c) dödvolym (skadligt rum).<br />
Resterande volym i cylindern vid kolvens övre vändläge. (Fig. 9-11b, s. 503)<br />
9.5 Definiera för förbränningsmotorerna<br />
(a) kompressionsförhållande r<br />
= kvot mellan cylinderns maximala <strong>och</strong> minimala volym, r = V BDC /V TDC . (s. 503, Fig. 9-19)<br />
(b) insprutningsförhållande r c<br />
= kvot mellan cylinderns volym efter <strong>och</strong> före förbränningen. (s. 511, Fig. 9-24)<br />
(c) medeleffektivt tryck MEP<br />
= kvot mellan nettoarbetet ut <strong>och</strong> skillnaden mellan cylinderns maximala <strong>och</strong> minimala volym, MEP =<br />
W net,out /(V BDC − V TDC ). (s. 503/4, Fig. 9-12)<br />
Illustrera med figur.<br />
9.6 Betrakta den ideala Dieselcykeln med en perfekt gas som arbetsmedium i ett slutet system.<br />
(a) Illustrera processen schematiskt i P -v- resp. T -s-diagram. Markera värmeutbyten.<br />
(b) Härled ett uttryck på processens termiska verkningsgrad vid givet kompressionsförhållande<br />
r, insprutningsförhållande r c <strong>och</strong> k = c p /c v . Isentropsamband, perfekt gas: P v k =<br />
konst.<br />
(a) Fig. 9-21: 1 → 2 isentrop kompression; 2 → 3 isobar värmetillförsel; 3 → 4 isentrop expansion; 4 → 1<br />
isokor värmebortförsel. Isokoren lutar mer uppåt än isobaren i T -s–diagrammet.<br />
(b) 1 → 2: T 1 /T 2 = 1/r k−1 , där r = v 1 /v 2 ; 2 → 3: q in = c p (T 3 − T 2 ), r c = v 3 /v 2 = T 3 /T 2 ; 3 → 4:<br />
10