Ellära 031106 - Tfe
Ellära 031106 - Tfe
Ellära 031106 - Tfe
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Sensorer och elektronik<br />
Likströmskretsar
Innehåll<br />
• Kirchhoffs lagar<br />
• Spänningsdelning och strömgrening<br />
• Parallell- och seriekoppling av resistorer och<br />
kondensatorer<br />
• Spänningskällor, emk och klämspänning<br />
• Superpositionsprincipen<br />
• Tvåpolssatsen<br />
• Spänningsekvivalent och strömekvivalent<br />
• Nod- och maskanalys
Kirchhoffs lagar<br />
Kirchhoffs första lag (strömlagen):<br />
Summan av alla strömmar som strömmar ut<br />
från en nod i ett elektriskt nät är noll<br />
∑ j<br />
I<br />
j<br />
=<br />
Motivering: ingen laddning ackumuleras i en<br />
nod.<br />
0
Kirchhoffs lagar<br />
Kirchhoffs andra lag (spänningslagen):<br />
Går man ett varv runt en sluten slinga i ett nät<br />
och adderar alla potentialändringar (med<br />
tecken) så blir resultatet noll<br />
∑ j<br />
ΔV<br />
Motivering: potentialen i en punkt (nod) har<br />
ett unikt värde.<br />
j<br />
=<br />
0
Spänningsdelning<br />
• Spänningsdelningslagen<br />
U<br />
1<br />
=<br />
+<br />
U<br />
R<br />
1<br />
R<br />
+<br />
1<br />
R<br />
2<br />
R1<br />
R2<br />
U,<br />
U<br />
2<br />
+<br />
+<br />
=<br />
U<br />
U<br />
1<br />
2<br />
R<br />
1<br />
R<br />
+<br />
2<br />
R<br />
2<br />
U
• Strömgreningslagen<br />
I<br />
1<br />
=<br />
R<br />
1<br />
Strömgrening<br />
R<br />
+<br />
2<br />
R<br />
2<br />
I<br />
I,<br />
I1 I 2<br />
R<br />
1<br />
I<br />
2<br />
=<br />
R2<br />
R<br />
1<br />
R<br />
+<br />
1<br />
R<br />
2<br />
I
Seriekoppling av resistorer<br />
• Resistansen för två parallellkopplade<br />
resistorer ges av summan av resistorernas<br />
resistanser<br />
R1<br />
R2<br />
R R + =<br />
1<br />
R<br />
2
Parallellkoppling av resistorer<br />
• Ersättningsresistansen ges av<br />
1<br />
R<br />
=<br />
I<br />
I1 I 2<br />
R<br />
1<br />
R<br />
1<br />
1<br />
+<br />
1<br />
R<br />
2<br />
R2
Seriekoppling av kondensatorer<br />
• Den totala kapacitansen ges av<br />
1<br />
C<br />
=<br />
C1 2 C<br />
1<br />
C<br />
1<br />
+<br />
1<br />
C<br />
2
Parallellkoppling av<br />
kondensatorer<br />
• Den totala resistansen ges av<br />
C = C +<br />
1<br />
C<br />
2<br />
C1 2 C
Spänningskällor<br />
Hos en spänningskälla alstras en spänning<br />
som kallas emk (elektromotorisk kraft).<br />
Typer av spänningskällor:<br />
1. Galvaniska element, t ex batterier och<br />
ackumulatorer (galvanisk emk)<br />
2. Termoelektriska spänningskällor<br />
(termoemk)<br />
3. Generatorer (induktionsemk)
Klämspänning<br />
• Verkliga spänningskällor har en inre<br />
resistans RK<br />
.<br />
• Den sk. klämspänningen från en verklig<br />
spänningskälla beror på strömmen<br />
E<br />
+<br />
RK<br />
I<br />
+<br />
U<br />
R<br />
U =<br />
E − RK<br />
I
Strömkällor<br />
• En ideal strömkälla avger en konstant ström<br />
oberoende av spänningen över den.<br />
• En verklig strömkälla kan ses som en ideal<br />
strömkälla parallellkopplad med en<br />
resistans<br />
I0<br />
R<br />
I<br />
+<br />
I 0<br />
K U<br />
R<br />
U = RK<br />
I0<br />
− RK<br />
I
Superpositionsprincipen<br />
• Superpositionsprincipen gäller för<br />
resistanser och emk som är strömoberoende.<br />
Strömmarna blir då linjära funktioner av de<br />
elektromotoriska krafterna i nätet, t ex<br />
I A<br />
aAE1<br />
+ bA<br />
= E<br />
2<br />
+ ...
Superpositionsprincipen<br />
• Strömmen I får alltså ett bidrag från varje<br />
A<br />
emk i kretsen. Dessa bidrag kan beräknas<br />
genom att sätta all övriga emk till noll.<br />
I′<br />
′<br />
E<br />
1<br />
2<br />
f<br />
( R<br />
+ ...<br />
,...)<br />
• I′ A fås genom att sätta alla emk till noll<br />
utom<br />
E<br />
1<br />
I<br />
A<br />
I′<br />
A<br />
A<br />
=<br />
=<br />
=<br />
I′<br />
E<br />
A<br />
+<br />
I<br />
′′<br />
A<br />
f ( R<br />
1<br />
1<br />
,<br />
,<br />
R<br />
R<br />
2<br />
2<br />
,...)
Tvåpolssatsen<br />
• Betrakta ett elektriskt nät med två<br />
anslutningskämmor a och b. Till a och b<br />
ansluts yttre kretsar. För övrigt saknar nätet<br />
förbindelse med omvärlden. Ett sådant nät<br />
kallas en tvåpol. En aktiv tvåpol som består<br />
av emk, strömgenerator och resistanser kan<br />
sedd från klämmorna a och b ersättas med<br />
en spänningsekvivalent eller en<br />
strömekvivalent.
Spänningsekvivalent<br />
+<br />
U 0<br />
RK<br />
I<br />
+<br />
U<br />
U = U 0<br />
− RK<br />
I
I 0<br />
Strömekvivalent<br />
I0<br />
RK<br />
+<br />
U<br />
U = RK<br />
I0<br />
− RK<br />
I<br />
I
Experimentell bestämning av<br />
tvåpolsekvivalenten<br />
• Mät spänningen vid två olika strömmar och<br />
använd U − R I . Alternativt:<br />
U = 0<br />
K<br />
• Mät spänningen då strömmen är noll, den så<br />
kallade tomgångsspänningen. Detta ger U 0<br />
• Om man kan mäta kortslutningsströmmen<br />
så erhålls I = I K = U 0 / RK<br />
Härur kan RK<br />
beräknas.
Beräkningsmässig bestämning av<br />
tvåpolsekvivalenten<br />
• Bestäm tomgångsspänningen.<br />
• Bestämning av nätets inre resistans. (Alla<br />
emk är resistansfria och alla<br />
strömgeneratorer har oändlig resistans.)
Nodanalys<br />
1. Inför potentialer i alla noder.<br />
2. Ställ upp ekvationer för varje ström.<br />
3. Tillämpa Kirchhoffs strömlag i alla<br />
knutpunkter utom en.<br />
4. Lös ut potentialerna i noderna.<br />
5. Beräkna strömmarna.
Maskanalys<br />
1. För in en cirkulerande ström i varje<br />
maska.<br />
2. Tillämpa Kirchhoffs spänningslag för<br />
varje maska.