546 <strong>М</strong>. БАСС, Т. ДЕЙЧ, Μ. ВЕБЕРДля красителей, в которых существенно по<strong>г</strong>лощение с триплетно<strong>г</strong>оуровня, мощность накачки должна быть также достаточной, чтобы дости<strong>г</strong>атьпоро<strong>г</strong>а <strong>г</strong>енерации, прежде чем потери станут преобладающими.При накачке лазером с модулированной добротностью такие потериобычно не являются определяющими, но их нужно учитывать при накачкеимпульсной лампой, что широко обсуждается в литературе. Сорокинс сотрудниками показал, что для красителей, имеющих длительное времяжизни триплетно<strong>г</strong>о состояния, критическая инверсия должна быть дости<strong>г</strong>нутадо то<strong>г</strong>о, как триплетные потери станут равными син<strong>г</strong>летному усилению.Критическое время, в предположении τ τ= с», дается выражениемВ работе 2для ряда различных красителей при определении требованийк переднему фронту импульса накачки было использовано условие, чтобыимпульсная лампа дости<strong>г</strong>ала максимальной интенсивности за времяменьше Т е. Это требование относится к эффективной накачке и к накачкеимпульсной лампой постоянной энер<strong>г</strong>ии. О<strong>г</strong>раниченность это<strong>г</strong>о критериядля передне<strong>г</strong>о фронта] импульса накачки и зависимость Т еот частоты<strong>г</strong>енерации обсуждались в работе 32 . Для получения <strong>г</strong>енерации необходимаопределенная суммарная интенсивность накачки в течение некоторо<strong>г</strong>охарактеристическо<strong>г</strong>о времени. Обычно усиление повышается к максимальномузначению за время, которое зависит от свойств среды и импульсанакачки. Для получения <strong>г</strong>енерации мощность накачки должна бытьдостаточной, чтобы достичь поро<strong>г</strong>ово<strong>г</strong>о усиления до это<strong>г</strong>о времени.Если триплет-триплетное по<strong>г</strong>лощение происходит в области <strong>г</strong>енерациикрасителя, то накопление молекул в метастабильном триплетном•состоянии может препятствовать длительной импульсной или непрерывной<strong>г</strong>енерации. Рассмотрим равновесное решение уравнения (96)N T(t) = k STT TN s(t). (14)Отсюда и из измеренных значений σ 8(ω) и σ τ(ω) можно предсказатьпо уравнениям (2) и (8), возможна ли непрерывная <strong>г</strong>енерация. При такомрассмотрении Снэйвли получил выражение для верхне<strong>г</strong>о предела временижизни триплетно<strong>г</strong>о состояния, при котором возможна непрерывная<strong>г</strong>енерация. Конечно, желательно свести N T(t) к минимуму и при этомуменьшить потери из ,триплетно<strong>г</strong>о состояния. <strong>М</strong>етод, рассмотренныйСнэйвли и Шэфером 80 , состоит в том, чтобы ослабить влияние нижне<strong>г</strong>отриплетно<strong>г</strong>о состояния 7Ί оксидированием раствора. Следует заметить,что и к&т и Ту в выражении (14) связаны с син<strong>г</strong>лет-триплетной конверсией,которая увеличивается от смешивания син<strong>г</strong>летных и триплетныхсостояний. Поэтому следует опасаться одновременно<strong>г</strong>о увеличения к 8т,которое мо<strong>г</strong>ло бы нивелировать уменьшение τ Γ.IV. <strong>М</strong>ЕТОДЫ НАКАЧКИРанние работы показали, что мощность накачки, необходимая для<strong>г</strong>енерации лазера на красителе, может быть дости<strong>г</strong>нута при использованииили рубиново<strong>г</strong>о лазера с модулированной добротностью, или импульснойлампы, способной выдать несколько десятков джоулей за ~1 мксек.В 1966 <strong>г</strong>. Сорокин и дру<strong>г</strong>ие получили <strong>г</strong>енерацию на нескольких красителях,используя в качестве источника накачки рубиновый лазер с модулированнойдобротностью. Впоследствии были испльзованы также дру<strong>г</strong>иетвердотельные лазеры с модулированной добротностью и в ряде случаевс умножением частоты 28> 61 - 68 и даже <strong>г</strong>азовый лазер на Ν 2 5β .Вскоре после получения <strong>г</strong>енерации при накачке рубиновым лазеромс модулированной добротностью Сорокин и дру<strong>г</strong>ие 60 создали лазерна красителях, используя специально сконструированную импульсную
ЛАЗЕРЫ НА КРАСИТЕЛЯХ 547лампу с коротким импульсом (длительность ~05, мксек). Позднее рядомисследователей было обнаружено, что <strong>г</strong>енерация может быть полученапри использовании прямых импульсных ламп в цепях, которые даютболее длительные импульсы ис меньшей мощностью *). ПриКювета скрасителемопределенных условиях для получения<strong>г</strong>енерации 50можно ис-излучениеВыходноепользовать импульсы накачки'лазера надлительностью свыше 0,5 мсек.красителеТаким образом, техника накачкипродвинулась к уровню,на красителеЗеркала лазерако<strong>г</strong>да по крайней мере некоторыеор<strong>г</strong>анические красители мо-Кюбета са)<strong>г</strong>ут <strong>г</strong>енерировать при использованииотносительно простыхкрасителемвариантов системы резонатор —импульсная лампа; предпола<strong>г</strong>аетсявозможность получениянепрерывной <strong>г</strong>енерации иА. Л а з е р н а я н а к а ч к аПри лазерном возбуждениииспользовались две различныесхемы накачки: продольная,или накачка с торца, ко<strong>г</strong>да осьЛазернакачкиИзлучение ,накачкиВыходное излучениелазера на красителеб)Зеркалалазера накрасителеРис. 12. Схема продольной (а) и поперечной(б) накачки лазера на красителе.резонатора с красителем совпадает с осью резонатора лазера накачки, ипоперечная накачка, ко<strong>г</strong>да ось резонатора с красителем перпендикулярнаоси резонатора лазера накачки . На рис. 12 изображены обе схемы. ПриРис. 13. Фото<strong>г</strong>рафия лазера на красителе с поперечной накачкой.1 — кювета с раствором красителя; 2 — зеркала лазера на красителе; з —цилиндрическая линза; 4 — лазер накачки.поперечной накачке <strong>г</strong>енерация ле<strong>г</strong>че дости<strong>г</strong>ается при фокусировке излучениянакачки цилиндрической линзой вдоль оси резонатора лазера накрасителе β1 ; на рис. 13 изображено такое устройство. При лазерной накач-*) См. также работу Б. И. Степанова и дру<strong>г</strong>их ш *. (Прим. ред.)