DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Fig. 6.6. Componentele vitezei <strong>de</strong><br />
rotaţie a Pământului <strong>de</strong>-a lungul,<br />
axelor <strong>de</strong> rotaţie yz la latitu<strong>din</strong>ea ϕ<br />
<strong>de</strong>finiţie, se pot <strong>de</strong>duce componentele forţei Coriolis :<br />
r<br />
i<br />
r<br />
j<br />
r<br />
k<br />
− 2Ω<br />
0 cosϕ<br />
sinϕ<br />
u v w<br />
care conduce la:<br />
r<br />
f Co<br />
Aşadar forţa Coriolis este perpendiculară atât pe<br />
vectorul viteză căt şi pe vectorul viteză <strong>de</strong> rotaţie a<br />
Pământului. Expresia scalară f = 2Ω sinϕ poartă numele <strong>de</strong><br />
parametrul Coriolis <strong>de</strong>pin<strong>de</strong> <strong>de</strong> latitu<strong>din</strong>ea locului.<br />
Componentele forţei Coriolis se pot obţine, consi<strong>de</strong>rând<br />
componentele vitezei <strong>de</strong> rotaţie a Pămân-tului după axele <strong>de</strong><br />
coordonate (x, y, z), ca în figura 6.6<br />
La latitu<strong>din</strong>ea ϕ vectorul viteza <strong>de</strong> rotaţie are<br />
componentele: Ω cosϕ. De-a lungul axei sud-nord şi Ω şi nϕ<br />
<strong>de</strong>-a lungul axei verticale, z. De observat, că nu există nici-o<br />
componentă <strong>de</strong>-a lungul axei vest-est.<br />
Din figura 6.6 şi ţinând seama <strong>de</strong> ecuaţia (6.11), <strong>de</strong><br />
r<br />
r<br />
r<br />
= i ( 2Ωvsinϕ<br />
− 2Ωwcosϕ)<br />
+ j(<br />
−2Ωu<br />
sinϕ)<br />
+ k ( 2Ωu<br />
cosϕ)<br />
Din (6.12) expresia forţei Coriolis prin cele trei componente se <strong>de</strong>duce imediat că în<br />
mişcarea <strong>de</strong>-a lungul axei <strong>de</strong> rotaţie nu apare acceleraţia Coriolis.<br />
6.3. ECUAŢIILE DE MIŞCARE<br />
Având expresiile forţelor care acţionează asupra particulei <strong>de</strong> aer atmosferic cu masa<br />
unitate, se poate scrie legea a doua a mecanicii, legea lui Newton sub forma vectorială:<br />
r<br />
dV<br />
1 r r r r<br />
= − ∇p<br />
+ g − 2Ω<br />
× V + f f<br />
6.13<br />
dt ρ<br />
Ecuaţia vectorială se poate <strong>de</strong>scompune în trei ecuaţii, după cele trei componente:<br />
du 1 ∂p<br />
= − + 2Ωvsinϕ<br />
− 2Ωwcosϕ<br />
+ f fx<br />
dt ρ ∂x<br />
dv 1 ∂p<br />
= − − 2Ωu<br />
sinϕ<br />
+ f fy<br />
dt ρ ∂y<br />
dw 1 ∂p<br />
= − + 2Ωu<br />
cosϕ<br />
− g + f fz<br />
dt ρ ∂z<br />
Ecuaţiile (6.14) <strong>de</strong>scriu toate tipurile <strong>de</strong> mişcări pentru scările atmosferice.<br />
6.3.1. Analiza scalară a ecuaţiilor <strong>de</strong> mişcare<br />
Analiza la scară, sau scalarea, este o tehnică pentru estimarea amplitu<strong>din</strong>ilor diferiţilor<br />
termeni în ecuaţiile fundamentale pentru un anumit tip <strong>de</strong> mişcare. În scalare, sunt specificate<br />
urmatoarele valori tipice:<br />
a. amplitu<strong>din</strong>ea variabilelor <strong>de</strong> câmp;<br />
b. amplitu<strong>din</strong>ile fluctuaţiilor variabilelor câmpului;<br />
c. scările lungimii caracteristice, adâncimii, timpului la care se obţin aceste fluctuaţii.<br />
6.12<br />
6.14