DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti

R
a
sau
4.4.1. Procesul adiabatic pentru aerul uscat
Aerul uscat este considerat ca gaz ideal şi ca urmare aplicând ecuaţia (4.48) cu
R
= se obţine:
μ
aeruscat
dT
T
− R
c p
a
c a
dp
= 0
p
p d ln T − R d ln p = 0
4.50
Se integrează ecuaţia (4.50) pâna la o constanta şi se obţine ecuaţia Poisson în p şi T:
T
cp
p
−Ra
= ct.
Dacă se ţine seama de relaţia Robert–Mayer, atunci
c − c
1−κ
p v
c
p
T ⋅ p κ = ct
= 1−
sau alte doua variante pentru cazul când se folosesc variabilele (V,T) sau (p,V):
κ −1
T ⋅V
= ct.
şi p ⋅V
= ct.
4.51
1
κ şi ecuaţia Poisson devine:
κ reprezintă exponentul adiabatic al gazelor.
Ecuaţiile (4.52), (4.53) sunt echivalente, fiind legate prin ecuaţia termica de stare.
κ
4.53
4.52