DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
DINAMICA ATMOSFEREI - Facultatea de Fizică din Bucureşti
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Examinând termenii <strong>de</strong> scară care acţionează pe orizontală, se poate observa că cele mai<br />
mari valori le au forţa <strong>de</strong> gradient baric şi termenul Coriolis. Acceleraţia este cu un or<strong>din</strong> <strong>de</strong><br />
mărime mai mică, dar nu poate fi ignorată. Componenta Coriolis <strong>din</strong> mişcarea verticală (–2Ω cos<br />
ϕ) este foarte mică în raport cu celelalte componente <strong>din</strong> cauza vitezei verticale foarte mici şi<br />
poate fi neglijată fără să se piardă <strong>din</strong> acurateţe.<br />
Ecuaţia pentru mişcarea verticală este dominată <strong>de</strong> doi termeni: componenta verticală a forţei<br />
<strong>de</strong> gradient baric şi gravitaţia care sunt cu câteva or<strong>din</strong>e <strong>de</strong> mărime mai mari <strong>de</strong>cât ceilalţi termeni.<br />
Deşi termenul forţei Coriolis este <strong>de</strong> acelaşi or<strong>din</strong> <strong>de</strong> mărime ca în ecuaţiile mişcării pe orizontală,<br />
el poate fi neglijat pentru analiza mişcărilor pe verticală. Acceleraţia verticală este tot mică şi poate<br />
fi neglijat fără să fie afectată acurateţea.<br />
Trebuie precizat, încăodată că aceste aproximaţii sunt valabile numai la scară sinoptică. Ele nu<br />
pot fi aplicate în cazul micro şi mezoscărilor sistemelor <strong>de</strong> vreme, cum ar fi norii cumulonimbus,<br />
un<strong>de</strong> viteza verticală şi acceleraţia pot fi, local, condi<strong>de</strong>rabil <strong>de</strong> mari.<br />
6.3.2. Ecuaţiile <strong>de</strong> mişcare simplificate<br />
O prima simplificare a ecuaţiilor <strong>de</strong> mişcare presupune neglijarea termenilor foarte mici<br />
<strong>din</strong> tabelul 6.2. Astfel, ecuaţiile mişcării pe orizontală <strong>de</strong>vin:<br />
du<br />
dt<br />
1 ∂p<br />
− fv = −<br />
ρ ∂x<br />
dv 1 ∂p<br />
+ fu = −<br />
dt ρ ∂y<br />
6.15.<br />
Analiza scalară a arătat că termenii acceleraţiei sunt cu aproape cu un or<strong>din</strong> <strong>de</strong> mărime mai<br />
mici <strong>de</strong>cât forţele Coriolis şi <strong>de</strong> gradient baric. Faptul că, în ecuaţiile (6.15) apar acceleraţiile,<br />
caracterul acestor ecuaţii este unul <strong>de</strong> prognoză. Totuşi, aplicarea acestor ecuaţii în prognoză este<br />
dificilă <strong>din</strong> cauză că acceleraţia (care trebuie <strong>de</strong>terminată cu acurateţe) este dată <strong>de</strong> o diferenţă<br />
mică <strong>din</strong>tre doi termeni mari. Astfel, o eroare mică în măsurarea fie a vitezei fie a gradientului <strong>de</strong><br />
presiune, va conduce la o eroare foarte mare în estimarea acceleraţiei.<br />
O măsură convenabilă a amplitu<strong>din</strong>ii acceleraţiei comparată cu forţa Coriolis poate fi<br />
2<br />
U<br />
obţinută prin raportul caracteristicilor scalare <strong>din</strong>tre acceleraţie şi forţa Coriolis: L . Raportul<br />
f0U<br />
este un număr adimensional, numit numărul lui Rossby şi este notat:<br />
R o<br />
U<br />
≡ 6.16<br />
f L<br />
Valoarea (foarte mică) a numărului Rossby este o măsură a valabilităţii<br />
aproximaţiei geostrofice, care presupune că la latitu<strong>din</strong>i medii la scară sinoptică, forţa<br />
Coriolis şi forţa <strong>de</strong> gradient baric sunt <strong>de</strong> acelaşi or<strong>din</strong> <strong>de</strong> mărime şi se poate spune că îşi<br />
fac echilibru.<br />
De aceea, reţinând numai aceşti doi termeni se obţine ca o primă aproximaţie<br />
sistemul ecuaţiilor <strong>de</strong> mişcare, sistem <strong>de</strong> diagnoză pentru că nu conţine acceleraţia:<br />
fu ≅<br />
1 ∂p<br />
− fv ≅ −<br />
ρ ∂x<br />
1<br />
∂p<br />
−<br />
ρ ∂y<br />
0<br />
6.17