Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
- 67 -<br />
momentul cinetic al barei cu variaţia momentului cinetic total <strong>de</strong> spin al electronilor, se poate<br />
<strong>de</strong>termina raportul magneto-mecanic <strong>de</strong> spin şi <strong>de</strong>ci se poate stabili legătura dintre momentul<br />
cinetic <strong>de</strong> spin şi momentul magnetic <strong>de</strong> spin.<br />
I& ϕ = ∆Sz<br />
= ∑ ∆s<br />
z =<br />
1<br />
γ S<br />
∑ ∆M<br />
Sz<br />
=<br />
2<br />
∑µ<br />
B−P<br />
γ S<br />
(2.277)<br />
În relaţia <strong>de</strong> mai sus am folosit faptul că variaţia momentului magnetic <strong>de</strong> spin al unui<br />
singur electron <strong>de</strong>-a lungul axei verticale este:<br />
∆ M S = µ B P ( B P ) 2<br />
z − − − µ − = µ B−P<br />
Datele experimentale care au impus ipoteza spinului sunt:<br />
- comportarea atomilor în câmpuri magnetice neomogene;<br />
- structura fină a liniilor spectrale;<br />
- efectul Zeeman; etc.<br />
2.8.10. Mo<strong>de</strong>lul vectorial al atomului. Compunerea momentelor cinetice<br />
În mo<strong>de</strong>lul vectorial, momentul cinetic l r este reprezentat printr-un vector <strong>de</strong> lungime<br />
l ( l + 1 ) h care efectuează o mişcare <strong>de</strong> precesie în jurul axei Oz , <strong>de</strong>scriind un<br />
r<br />
2<br />
con a cărui înălţime este egală cu m<br />
l<br />
h , un<strong>de</strong> m<br />
l<br />
≤ l . În acest fel am asigurat ca l şi z l<br />
să aibă valori bine <strong>de</strong>terminate, în timp ce l x şi l y nu au valori <strong>de</strong>terminate, datorită<br />
precesiei (valorile medii l x = 0 , l y = 0).<br />
Acest mo<strong>de</strong>l semiclasic, în care valorile medii<br />
temporale peste una sau mai multe ture ale momentului cinetic se înlocuiesc cu valorile medii<br />
cuantice, permite obţinerea <strong>de</strong> informaţii corecte asupra valorilor proprii, dar nu şi pentru<br />
funcţiile <strong>de</strong> undă. Pentru momentul cinetic orbital l r există 2 + 1<br />
l ,<br />
l valori posibile ale lui z<br />
iar pentru momentul cinetic <strong>de</strong> spin s r există 2s + 1 = 2 valori posibile ale lui s z .<br />
r<br />
l<br />
1<br />
r<br />
Prin compunerea a două momente cinetice orbitale l1<br />
şi 2 l<br />
r<br />
având mărimile<br />
r<br />
= l l + 1 h , l = l l + 1 h şi respectiv proiecţiile pe axa Oz<br />
1<br />
( ) ( )<br />
1<br />
2<br />
2<br />
2<br />
l 1z<br />
= m<br />
l<br />
h , m [ 1,<br />
1 ] ; 2z<br />
m h , m [ l 2 , l 2 ]<br />
1 l<br />
∈ − l l l =<br />
1<br />
l 2 l<br />
∈ − se obţine un moment<br />
2<br />
cinetic rezultant L r <strong>de</strong> mărime:<br />
L<br />
2<br />
2<br />
2 cos , l r<br />
r<br />
=<br />
r<br />
l +<br />
r<br />
l +<br />
r<br />
l ⋅<br />
r<br />
l<br />
r<br />
l<br />
(2.278)<br />
ale cărui valori sunt cuantificate:<br />
r<br />
L = L ( L + 1 )h<br />
un<strong>de</strong>:<br />
L l 1 + l 2 , l 1 + l 2 −1<br />
, . . . , l 1 − l<br />
L l + l , l + l −1<br />
, . . . , l − l<br />
1<br />
= 2 dacă 1 2<br />
= 1 2 1 2<br />
2 1 dacă 2 l 1<br />
2<br />
1<br />
2<br />
( )<br />
1<br />
2<br />
l > l ( 2l 1 + 1 valori ale lui L)<br />
l > ( 2l 2 + 1 valori ale lui L)