Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
Capitolul 2 - Elemente de mecanică cuantică [pdf] - Andrei
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
=<br />
T<br />
4 4 ( k + k ) ch(<br />
2kl)<br />
=<br />
rezultă:<br />
1<br />
8k<br />
=<br />
2<br />
1<br />
- 39 -<br />
8k<br />
1<br />
4 4 2 2<br />
4 4<br />
( k + k + 2k k ) ch ( 2kl)<br />
− ( k + k )<br />
k<br />
2<br />
2 2<br />
[ −1]<br />
+ 2k<br />
k ch ( 2kl)<br />
8k<br />
2<br />
1<br />
k<br />
2<br />
1<br />
1<br />
1<br />
=<br />
2<br />
k<br />
2<br />
1<br />
+ 6k<br />
4 4<br />
[ + 3]<br />
( k + k ) ch ( 2kl)<br />
4 4 2 2 2 2<br />
[ ch ( 2kl)<br />
−1<br />
][ k + k 2k<br />
k ] 8k<br />
k 2 2<br />
1 + 1 + 1 ( k + k )<br />
Deoarece:<br />
( 2kl)<br />
=<br />
1<br />
8k<br />
ch −1<br />
2<br />
= sh kl<br />
2<br />
2<br />
1<br />
k<br />
2<br />
1<br />
2<br />
2<br />
k<br />
2<br />
1<br />
8k<br />
2<br />
1<br />
k<br />
=<br />
2<br />
2 2<br />
[ −1]<br />
+ 2k<br />
k [ ch ( 2kl)<br />
−1<br />
+ 4]<br />
1<br />
[ ch ( 2kl)<br />
−1]<br />
+ 1<br />
1<br />
T = (2.71)<br />
2 2 2<br />
( k1<br />
+ k ) 2<br />
sh kl + 1<br />
2 2<br />
4k<br />
k<br />
Înlocuind k 1 din (2.59) şi k din (2.61) obţinem:<br />
T =<br />
⎛ 2mE<br />
2m<br />
⎜ + 2<br />
⎝ h<br />
0 −<br />
2<br />
h<br />
2mE<br />
2m<br />
4 ⋅ ⋅ 2<br />
h<br />
0<br />
2<br />
h<br />
T<br />
=<br />
2<br />
( E + V0<br />
− E)<br />
4E<br />
( V − E)<br />
0<br />
( V E)<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
2<br />
( V − E)<br />
sh<br />
2<br />
1<br />
1<br />
sh<br />
1<br />
2<br />
( V E)<br />
⎛ 2m<br />
−<br />
⎜<br />
0<br />
⎜<br />
2<br />
⎝ h<br />
( V E)<br />
⎛ 2m<br />
0 −<br />
⎜<br />
2<br />
⎝ h<br />
Astfel transparenţa barierei <strong>de</strong>vine:<br />
T<br />
=<br />
1 +<br />
4E<br />
V<br />
2<br />
0<br />
( V − E)<br />
0<br />
1<br />
⋅ sh<br />
⎞<br />
l ⎟ + 1<br />
⎟<br />
⎠<br />
2<br />
⎞<br />
l ⎟ + 1<br />
⎟<br />
⎠<br />
( V E)<br />
⎛ 2m<br />
0 −<br />
⎜<br />
2<br />
⎝ h<br />
⎞<br />
l ⎟<br />
⎠<br />
⇒<br />
1<br />
(2.72)<br />
Se constată că transparenţa barierei <strong>de</strong>pin<strong>de</strong> atât <strong>de</strong> caracteristicile particulei (masa m<br />
şi energia E ), cât şi <strong>de</strong> caracteristicile barierei (lăţimea l şi înălţimea V 0 ). Bariera <strong>de</strong><br />
potenţial nu influenţează energia particulei, întrucât în mediul 3 particula are tot energia E ,<br />
<strong>de</strong> aceea se spune că particula trece prin barieră ca printr-un tunel.<br />
La fel se calculează coeficientul <strong>de</strong> reflexie pe barieră:<br />
b<br />
∗<br />
2<br />
1 b1<br />
b1<br />
1<br />
R =<br />
a<br />
∗<br />
= =<br />
(2.73)<br />
a a<br />
4E<br />
( V0<br />
− E)<br />
1 1 1 1 +<br />
⋅<br />
⎛ 2 2 2m<br />
( V0<br />
− E)<br />
⎞<br />
V0<br />
sh ⎜<br />
l ⎟<br />
⎜<br />
2 ⎟<br />
⎝ h ⎠