Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
Elemente de fizica solidului cristalin [pdf - Andrei
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
- 125 -<br />
1<br />
Factorul a fost introdus pentru că din toate stările electronilor alegem numai pe cele<br />
2<br />
ale căror spini sunt antiparaleli. Pentru că domeniul <strong>de</strong> integrare este îngust, vom lua în locul<br />
lui N ( E1<br />
) pe N ( E F ) , pentru a o scoate în faţa integralei:<br />
Emax<br />
βv<br />
0N(<br />
E F ) ⎛ 1 ⎞ d(<br />
E − 2 E1<br />
)<br />
1 = ⎜−<br />
⎟ ∫<br />
⇒<br />
(3.95)<br />
2 ⎝ 2 ⎠ E<br />
E − 2 E1<br />
Emax<br />
βv<br />
0N(<br />
E F )<br />
βv<br />
0N(<br />
E F )<br />
βv<br />
0N(<br />
E F )<br />
1= − ln ( E − 2 E1<br />
) = − ln ( E − 2 E max ) + ln<br />
F<br />
4<br />
E<br />
4<br />
4<br />
βv<br />
0N<br />
=<br />
4<br />
βv<br />
0N<br />
=<br />
4<br />
=<br />
β<br />
F<br />
( E F )<br />
−1<br />
βv<br />
0N(<br />
E F )<br />
[ ln ( E − 2 E ) + ln ( E − 2 E ) ] =<br />
v<br />
max<br />
F<br />
F<br />
4<br />
E − 2 E<br />
ln<br />
E − 2 E<br />
( E ) 2 E − E βv<br />
N(<br />
E ) 2 E − E β v N(<br />
E )<br />
0<br />
4<br />
N<br />
F<br />
ln<br />
2 E<br />
( E )<br />
F<br />
Mărimea:<br />
ln<br />
F<br />
max<br />
2 E<br />
= −<br />
− E<br />
max<br />
− 2 E<br />
2 E<br />
F<br />
F<br />
0<br />
− E<br />
4<br />
+ 2 E<br />
( E )<br />
F<br />
F<br />
ln<br />
− E<br />
2 E<br />
,<br />
β<br />
max<br />
F<br />
− E<br />
<<br />
0<br />
=<br />
0<br />
4<br />
F<br />
max<br />
F<br />
=<br />
ln<br />
2 E<br />
2 E<br />
( E − 2 E ) =<br />
max<br />
F<br />
− E<br />
− E<br />
β v 0N<br />
F 2 E max − 2 E F + ∆<br />
1 = ln<br />
(3.96)<br />
4<br />
∆<br />
∆ = 2 E − E 0<br />
(3.97)<br />
F ><br />
caracterizează energia <strong>de</strong> legătură a unei perechi <strong>de</strong> electroni Cooper. Astfel limita superioară<br />
Fermi a energiei unei perechi Cooper este micşorată cu:<br />
E = 2 E F − ∆<br />
(3.98)<br />
(energia totală a doi electroni pe suprafaţa Fermi este egală cu F E 2 în starea normală a<br />
metalului).<br />
Introducem energia Debye:<br />
E D = E max − E F = h ωD<br />
= k θ<br />
(3.99)<br />
un<strong>de</strong> ω D este pulsaţia Debye, care reprezintă pulsaţia maximă a unui fonon, iar θ este<br />
temperatura Debye a cristalului. Rezultă că la formarea unei perechi Cooper dintr-un<br />
supraconductor pot participa numai acei electroni <strong>de</strong> conducţie ale căror nivele <strong>de</strong> energie se<br />
află într-o bandă îngustă <strong>de</strong> lăţime D E în vecinătatea suprafeţei Fermi ( E D